§E6.29自己入射 Artin 環

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Artin 環上の加群では、射影加群と入射加群がそれぞれ異なる役割をもつ。Artin 条件だけでは、正則加群の入射性は保証されない。左正則加群が入射的である環を左自己入射環と呼び、右正則加群についても右自己入射環を定める。自己入射 Artin 環は、有限生成加群の射影性と入射性の関係を調べる上で基本的な対象である。例えば、体kk上の環k[t]/(t2)k[t]/(t^2)は、非零の冪零元をもち、左右とも自己入射である。本記事では、自己入射 Artin 環の基本的な性質と代表的な例について解説する。

1 左右の自己入射性

定義 1.1 (自己入射環).AAを環とする。左正則加群AA{}_AAが入射加群であるとき、AAを左自己入射環 (left self-injective ring) という。右正則加群AAA_Aが入射加群であるとき、AAを右自己入射環 (right self-injective ring) という。

定義 1.2 (準 Frobenius 環).AAを環とする。AAが左 Artin かつ右 Artin であり、左自己入射かつ右自己入射であるとき、AAを準 Frobenius 環 (quasi-Frobenius ring) という。

2 単純加群の入射包絡

補題 2.1.AAを左 Artin かつ左自己入射な環とし、SSを単純左AA加群とする。このとき、SSの入射包絡E(S)E(S)は、左正則加群AA{}_AAの直和因子と同型である。特にE(S)E(S)は有限生成射影左AA加群である。

証明.§E6.27 補題 3.6と§E6.27 定理 3.5により、単純左AA加群の各同型類の射影被覆を代表するP1=Ae1,…,Pr=AerP_1=Ae_1,\ldots,P_r=Ae_rを、AA{}_AAの原始冪等元による直和因子から一つずつ取る。単純加群SSが存在するのでA≠0A\ne0であり、r≥1r\ge1である。各PiP_iは直既約であり、§E6.16 命題 1.3 (2)により入射的である。

§E6.28 定理 1.2 (1)により、Ti:=soc⁡A(Pi)T_i:=\operatorname{soc}_A(P_i)は単純であり、包含Ti↪PiT_i\inj P_iは入射包絡である。Ti≅TjT_i\cong T_jならば、§E6.16 定理 9.4によりPi≅PjP_i\cong P_jであるから、代表の取り方によりi=ji=jである。したがって[Pi]↦[Ti][P_i]\mapsto[T_i]は、要素数がともにrrである同型類の集合の間の単射であり、全射でもある。

S≅TiS\cong T_iとなるiiが存在するので、§E6.16 定理 9.4によりE(S)≅PiE(S)\cong P_iである。PiP_iはAA{}_AAの直和因子であり、§E6.27 定理 3.5 (1)により有限生成射影加群である。▨

定理 2.2.AAを左 Artin かつ左自己入射な環とし、MMを有限生成左AA加群とする。このとき、次の二条件は同値である。

  1. MMは射影加群である。
  2. MMは入射加群である。

証明.MMが射影的であると仮定し、有限生成性から全射An↠MA^n\surj Mを取る。§E6.14 命題 1.3 (2)によりMMはAnA^nの直和因子である。AAは左自己入射であるから、§E6.16 命題 1.3 (1)により有限直和AnA^nは入射的であり、§E6.16 命題 1.3 (2)によりMMも入射的である。

MMが入射的であると仮定する。§E6.28 系 1.3により、MMは単純左AA加群の入射包絡の直和に分解する。各因子は補題 2.1により射影的であるから、§E6.14 命題 2.1 (1)によりMMは射影的である。▨

系 2.3.AAを左 Artin かつ左自己入射な環とする。このとき、任意の直既約入射左AA加群は有限生成射影加群である。また、直既約入射左AA加群の同型類は有限個である。

証明.EEを直既約入射左AA加群とする。§E6.28 定理 1.2 (3)により、E≅E(S)E\cong E(S)となる単純左AA加群SSが存在する。補題 2.1によりEEは有限生成射影加群である。同型類の有限性は§E6.28 定理 1.2 (4)による。▨

注意 2.4. 準 Frobenius 環AAについては、補題 2.1、定理 2.2、系 2.3が左加群と右加群の双方に成り立つ。右加群に対する主張は、AopA^{\mathrm{op}}が左 Artin かつ左自己入射であることから従う。

3 非退化な積の双線型形式

定義 3.1 (Frobenius 代数).kkを体、AAを有限次元kk代数とする。kk線形写像λ ⁣:A→k\lambda\colon A\to kであって、双線型形式

Bλ(b,a):=λ(ba)B_\lambda(b,a):=\lambda(ba)

が非退化であるものが存在するとき、AAをFrobenius 代数 (Frobenius algebra) という。非退化とは、λ(ba)=0\lambda(ba)=0がすべてのb∈Ab\in Aについて成り立つならばa=0a=0であり、λ(ba)=0\lambda(ba)=0がすべてのa∈Aa\in Aについて成り立つならばb=0b=0であることをいう。

命題 3.2.kkを体、AAを有限次元kk代数とし、λ ⁣:A→k\lambda\colon A\to kをBλ(b,a)=λ(ba)B_\lambda(b,a)=\lambda(ba)が非退化となるkk線形写像とする。このとき、写像

Φ ⁣:AA⟶D(AA),Φ(a)(b):=λ(ba)\Phi\colon {}_AA\longrightarrow D(A_A),\qquad \Phi(a)(b):=\lambda(ba)

は左AA加群の同型であり、写像

Ψ ⁣:AA⟶D(AA),Ψ(a)(b):=λ(ab)\Psi\colon A_A\longrightarrow D({}_AA),\qquad \Psi(a)(b):=\lambda(ab)

は右AA加群の同型である。したがってAAは左自己入射かつ右自己入射であり、準 Frobenius 環である。

証明.a,b,c∈Aa,b,c\in Aに対して

Φ(ca)(b)=λ(bca)=(cΦ(a))(b)\Phi(ca)(b)=\lambda(bca)=(c\Phi(a))(b)

であるから、Φ\Phiは左AA線形である。非退化性によりker⁡Φ=0\ker\Phi=0であり、定義域と終域のkk次元が等しいのでΦ\Phiは同型である。§E6.28 命題 3.2をe=1e=1に適用するとD(AA)D(A_A)は入射左AA加群であるから、AAは左自己入射である。

Ψ(ac)(b)=λ(acb)=(Ψ(a)c)(b)\Psi(ac)(b)=\lambda(acb)=(\Psi(a)c)(b)であるから、Ψ\Psiは右AA線形である。非退化性と次元の等式によりΨ\Psiも同型である。§E6.28 命題 3.2を有限次元代数AopA^{\mathrm{op}}とe=1e=1に適用するとD(AA)D({}_AA)は入射右AA加群であるから、AAは右自己入射である。左右のイデアルは有限次元kk線形空間AAの部分空間であるので、AAは左 Artin かつ右 Artin である。▨

注意 3.3. Frobenius 代数の条件は、指定された体kk上の有限次元性と線形形式を用いる条件である。一方、準 Frobenius 環の定義には基礎体を用いない。片側 Artin 自己入射条件から反対側の Artin 条件と自己入射性を導く中山の定理は、非退化な線形形式から自己入射性を導く命題 3.2とは別の主張である。

4 自己入射性と部分加群の全順序性

例 4.1.kkを体、n≥2n\ge2を整数とし、A:=k[t]/(tn)A:=k[t]/(t^n)と置く。λ ⁣:A→k\lambda\colon A\to kをtn−1t^{n-1}の係数を取る写像とする。このとき、§E6.28 問題 4.2によりa↦(b↦λ(ba))a\mapsto(b\mapsto\lambda(ba))は同型A≅D(AA)A\cong D(A_A)を与える。AAは可換であるからBλB_\lambdaは両変数について非退化であり、命題 3.2によりAAは左右自己入射である。

AAの非零イデアルIIに属する元の最小次数の最小値をjjとする。最小次数がjjの元はtjut^juと表され、uuの定数項は零でない。u=c(1+v)u=c(1+v)、c∈k∖{0}c\in k\setminus\{0\}、v∈(t)v\in(t)と書くとvn=0v^n=0であるので、有限等比和からuuは単元である。したがって(tj)⊆I(t^j)\subseteq Iであり、jjの最小性から逆包含も成り立つ。よって左右の正則加群の部分加群は

A⊋(t)⊋⋯⊋(tn−1)⊋0A\supsetneq(t)\supsetneq\cdots\supsetneq(t^{n-1})\supsetneq0

に尽き、包含関係によって全順序になる。

例 4.2.kkを体、A:=T2(k)A:=T_2(k)を2×22\times2上三角行列の代数とし、eije_{ij}を行列単位とする。このとき、左正則加群の分解と各因子の部分加群は

AA=Ae11⊕Ae22,Ae11=ke11,0⊊ke12⊊Ae22=ke12⊕ke22{}_AA=Ae_{11}\oplus Ae_{22},\qquad Ae_{11}=ke_{11},\qquad 0\subsetneq ke_{12}\subsetneq Ae_{22}=ke_{12}\oplus ke_{22}

で与えられる。最後の列はAe22Ae_{22}の部分加群をすべて含む。実際、u=be12+ce22u=be_{12}+ce_{22}でc≠0c\ne0ならば、e22u=ce22e_{22}u=ce_{22}とe12u=ce12e_{12}u=ce_{12}からAu=Ae22Au=Ae_{22}である。ke12ke_{12}とke11ke_{11}はともに単純左加群であり、e11↦e12e_{11}\mapsto e_{12}は同型Ae11≅ke12Ae_{11}\cong ke_{12}を与える。したがってAe11Ae_{11}はAe22Ae_{22}の真の本質的部分加群と同型であり、§E6.16 命題 8.1により入射的でない。§E6.16 命題 1.3 (2)によりAAは左自己入射でない。

右正則加群については

AA=e11A⊕e22A,0⊊ke12⊊e11A=ke11⊕ke12,e22A=ke22A_A=e_{11}A\oplus e_{22}A,\qquad 0\subsetneq ke_{12}\subsetneq e_{11}A=ke_{11}\oplus ke_{12},\qquad e_{22}A=ke_{22}

が各因子の部分加群をすべて与える。実際、u=ae11+be12u=ae_{11}+be_{12}でa≠0a\ne0ならば、ue11=ae11ue_{11}=ae_{11}とue12=ae12ue_{12}=ae_{12}からuA=e11AuA=e_{11}Aである。右加群の同型e22A≅ke12e_{22}A\cong ke_{12}、e22↦e12e_{22}\mapsto e_{12}により、e22Ae_{22}Aは真の本質拡大をもつ。したがってAAは右自己入射でもない。各因子の部分加群は全順序になる一方で、AAは左右とも自己入射でない。

例 4.3.kkを体とし、A:=k[x,y]/(x2,y2)A:=k[x,y]/(x^2,y^2)と置く。λ ⁣:A→k\lambda\colon A\to kをxyxyの係数を取る写像とする。このとき、基底(1,x,y,xy)(1,x,y,xy)に関するBλB_\lambdaの行列は

(0001001001001000)\begin{pmatrix} 0&0&0&1\\ 0&0&1&0\\ 0&1&0&0\\ 1&0&0&0 \end{pmatrix}

であり、可逆である。命題 3.2によりAAは左右自己入射である。

J:=(x,y)J:=(x,y)と置くとJ2=kxyJ^2=kxy、J3=0J^3=0であり、A/J≅kA/J\cong kである。JJの外の元は非零の定数項と冪零元の和であり、有限等比和により単元である。したがってJJは唯一の極大イデアルである。dim⁡kJ/J2=2\dim_k J/J^2=2であり、x+J2x+J^2とy+J2y+J^2は独立である。イデアル(x)=kx⊕kxy(x)=kx\oplus kxyと(y)=ky⊕kxy(y)=ky\oplus kxyは包含関係をもたないので、左右の正則加群の部分加群は全順序でない。また、局所環AAの冪等元は0,10,1のみである。実際、冪等元eeについてe∉Je\notin Jならばeeは単元なのでe=1e=1であり、e∈Je\in Jならばe=e3∈J3=0e=e^3\in J^3=0である。正則加群の直和分解に付随する射影は11の像が冪等元となるので、左右の正則加群は直既約である。したがって、自己入射な直既約正則加群でも部分加群の全順序性は成り立つとは限らない。

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