1 連続切断と平均化
定義 1.1 (共変切断). G G G を Hausdorff 局所コンパクト群、H H H を閉部分群、E E E を複素 Hilbert 空間とし、π : H → U ( E ) \pi:H\to \Uni(E) π : H → U ( E ) を強連続ユニタリ表現とする。商写像をq : G → G / H q:G\to G/H q : G → G / H とする。連続関数F : G → E F:G\to E F : G → E であって
F ( x h ) = π ( h ) − 1 F ( x ) ( x ∈ G , h ∈ H ) F(xh)=\pi(h)^{-1}F(x)\qquad(x\in G,\ h\in H) F ( x h ) = π ( h ) − 1 F ( x ) ( x ∈ G , h ∈ H ) を満たし、q ( supp F ) q(\supp F) q ( supp F ) がコンパクトであるものの空間をC c ( G , H , π ) \mathcal C_c(G,H,\pi) C c ( G , H , π ) と書く。このような関数を 共変切断 (covariant section ) という。
補題 1.2. G , H , E , π G,H,E,\pi G , H , E , π を定義 1.1 の対象とし、d h dh d h をH H H の左 Haar 測度とする。このとき、写像
( P u ) ( x ) = ∫ H π ( h ) u ( x h ) d h ( u ∈ C c ( G , E ) ) (Pu)(x)=\int_H\pi(h)u(xh)\,dh
\qquad(u\in C_c(G,E)) ( P u ) ( x ) = ∫ H π ( h ) u ( x h ) d h ( u ∈ C c ( G , E )) はC c ( G , H , π ) \mathcal C_c(G,H,\pi) C c ( G , H , π ) への全射である。各x ∈ G x\in G x ∈ G について、値の集合{ F ( x ) : F ∈ C c ( G , H , π ) } \{F(x):F\in\mathcal C_c(G,H,\pi)\} { F ( x ) : F ∈ C c ( G , H , π )} はE E E で稠密である。
証明. u u u の台をA A A とする。x x x がコンパクト集合B ⊆ G B\subseteq G B ⊆ G を動くとき、積分に寄与するh h h はB − 1 A ∩ H B^{-1}A\cap H B − 1 A ∩ H に属する。強連続性とユニタリ性から( x , h ) ↦ π ( h ) u ( x h ) (x,h)\mapsto\pi(h)u(xh) ( x , h ) ↦ π ( h ) u ( x h ) は連続である。コンパクト集合の連続像はノルムに関してコンパクトであり、有限の1 / n 1/n 1/ n 網の合併によって可分である。したがって各切り口は強可測であり、§E10.18 定理 2.4 により Bochner 可積分である。コンパクト集合上の一様な連続性と§E10.18 命題 4.3 によりP u Pu P u は連続である。
左不変性と§E10.18 命題 5.2 により
( P u ) ( x k ) = ∫ H π ( k − 1 h ) u ( x h ) d h = π ( k ) − 1 ( P u ) ( x ) ( k ∈ H ) . (Pu)(xk)=\int_H\pi(k^{-1}h)u(xh)\,dh
=\pi(k)^{-1}(Pu)(x)\qquad(k\in H). ( P u ) ( x k ) = ∫ H π ( k − 1 h ) u ( x h ) d h = π ( k ) − 1 ( P u ) ( x ) ( k ∈ H ) . またq ( supp P u ) ⊆ q ( A ) q(\supp Pu)\subseteq q(A) q ( supp P u ) ⊆ q ( A ) である。§E14.6 補題 2.1 の非負関数θ \theta θ を取ると、任意のF ∈ C c ( G , H , π ) F\in\mathcal C_c(G,H,\pi) F ∈ C c ( G , H , π ) に対してu = θ F u=\theta F u = θ F はコンパクトな台をもち、P u = F Pu=F P u = F となる。
x ∈ G x\in G x ∈ G 、v ∈ E v\in E v ∈ E 、ε > 0 \ep>0 ε > 0 を固定する。強連続性により、h ∈ H h\in H h ∈ H が単位元に十分近ければ∥ π ( h ) v − v ∥ < ε \|\pi(h)v-v\|<\ep ∥ π ( h ) v − v ∥ < ε である。§E10.32 補題 1.2 により、そのようなh h h だけがx h ∈ supp ϕ xh\in\supp\phi x h ∈ supp ϕ を満たす非負関数ϕ ∈ C c ( G ) \phi\in C_c(G) ϕ ∈ C c ( G ) を、ϕ ( x ) > 0 \phi(x)>0 ϕ ( x ) > 0 となるように取る。∫ H ϕ ( x h ) d h = 1 \int_H\phi(xh)\,dh=1 ∫ H ϕ ( x h ) d h = 1 と正規化すれば、u ( y ) = ϕ ( y ) v u(y)=\phi(y)v u ( y ) = ϕ ( y ) v に対して∥ ( P u ) ( x ) − v ∥ < ε \|(Pu)(x)-v\|<\ep ∥ ( P u ) ( x ) − v ∥ < ε となる。▨
2 誘導表現の構成
定理 2.1. G G G を Hausdorff 局所コンパクト群、H H H を閉部分群とし、π : H → U ( E ) \pi:H\to \Uni(E) π : H → U ( E ) を複素 Hilbert 空間E E E 上の強連続ユニタリ表現とする。左 Haar 測度d x , d h dx,dh d x , d h と組( G , H ) (G,H) ( G , H ) のρ関数ρ \rho ρ を固定し、ν ρ \nu_\rho ν ρ を対応する商測度とする。このとき
⟨ F 1 , F 2 ⟩ ρ = ∫ G / H ⟨ F 1 ( x ) , F 2 ( x ) ⟩ E d ν ρ ( x H ) \langle F_1,F_2\rangle_\rho
=\int_{G/H}\langle F_1(x),F_2(x)\rangle_E\,d\nu_\rho(xH) ⟨ F 1 , F 2 ⟩ ρ = ∫ G / H ⟨ F 1 ( x ) , F 2 ( x ) ⟩ E d ν ρ ( x H ) はC c ( G , H , π ) \mathcal C_c(G,H,\pi) C c ( G , H , π ) 上の内積である。その Hilbert 空間としての完成をH ρ \mathcal H_\rho H ρ とすると、
( U ρ ( a ) F ) ( x ) = ( ρ ( a − 1 x ) ρ ( x ) ) 1 / 2 F ( a − 1 x ) ( a ∈ G ) (U_\rho(a)F)(x)
=\left(\frac{\rho(a^{-1}x)}{\rho(x)}\right)^{1/2}F(a^{-1}x)
\qquad(a\in G) ( U ρ ( a ) F ) ( x ) = ( ρ ( x ) ρ ( a − 1 x ) ) 1/2 F ( a − 1 x ) ( a ∈ G ) はH ρ \mathcal H_\rho H ρ 上の強連続ユニタリ表現へ一意に延長される。この表現を、π \pi π からG G G への誘導表現 (induced representation ) といい、Ind H G π \operatorname{Ind}_H^G\pi Ind H G π と書く。
証明. ρ関数の存在と商測度の存在は§E14.6 定理 2.3 と§E14.6 定理 3.2 による。共変性とπ ( h ) \pi(h) π ( h ) のユニタリ性から、被積分関数は代表元に依存しない連続関数であり、コンパクトな台をもつ。
商測度は任意の非空開集合に正の値を与える。実際、その開集合の逆像に台をもつ非負非零のu ∈ C c ( G ) u\in C_c(G) u ∈ C c ( G ) を取れば、商積分公式の左辺∫ G u ρ d x \int_Gu\rho\,dx ∫ G u ρ d x は正であり、右辺の被積分関数の台は当該開集合に含まれる。したがってF ≠ 0 F\ne0 F = 0 ならば∥ F ∥ ρ > 0 \|F\|_\rho>0 ∥ F ∥ ρ > 0 であり、内積は正定値である。
r a ( x H ) = ρ ( a x ) / ρ ( x ) r_a(xH)=\rho(ax)/\rho(x) r a ( x H ) = ρ ( a x ) / ρ ( x ) とおく。ρ関数の変換則によりr a r_a r a は剰余類上の正の連続関数であり、U ρ ( a ) F U_\rho(a)F U ρ ( a ) F も共変切断となる。§E14.6 定理 3.2 の測度変換公式から
∥ U ρ ( a ) F ∥ ρ 2 = ∫ G / H r a − 1 ( a y H ) ∥ F ( y ) ∥ 2 r a ( y H ) d ν ρ ( y H ) = ∥ F ∥ ρ 2 . \begin{aligned}
\|U_\rho(a)F\|_\rho^2
&=\int_{G/H}r_{a^{-1}}(ayH)\|F(y)\|^2r_a(yH)\,d\nu_\rho(yH)\\
&=\|F\|_\rho^2.
\end{aligned} ∥ U ρ ( a ) F ∥ ρ 2 = ∫ G / H r a − 1 ( a y H ) ∥ F ( y ) ∥ 2 r a ( y H ) d ν ρ ( y H ) = ∥ F ∥ ρ 2 . またr a − 1 ( x H ) r b − 1 ( a − 1 x H ) = r ( a b ) − 1 ( x H ) r_{a^{-1}}(xH)r_{b^{-1}}(a^{-1}xH)=r_{(ab)^{-1}}(xH) r a − 1 ( x H ) r b − 1 ( a − 1 x H ) = r ( ab ) − 1 ( x H ) なので、U ρ ( a ) U ρ ( b ) = U ρ ( a b ) U_\rho(a)U_\rho(b)=U_\rho(ab) U ρ ( a ) U ρ ( b ) = U ρ ( ab ) である。逆作用素はU ρ ( a − 1 ) U_\rho(a^{-1}) U ρ ( a − 1 ) であり、完成への等長延長はユニタリである。
F ∈ C c ( G , H , π ) F\in\mathcal C_c(G,H,\pi) F ∈ C c ( G , H , π ) とし、C = q ( supp F ) C=q(\supp F) C = q ( supp F ) とする。コンパクト単位元近傍B B B を取ると、a ∈ B a\in B a ∈ B に対するU ρ ( a ) F − F U_\rho(a)F-F U ρ ( a ) F − F の商上の台はコンパクト集合D = B C D=BC D = B C に含まれる。関数
( a , x H ) ⟼ ∥ r a − 1 ( x H ) 1 / 2 F ( a − 1 x ) − F ( x ) ∥ (a,xH)\longmapsto
\left\|r_{a^{-1}}(xH)^{1/2}F(a^{-1}x)-F(x)\right\| ( a , x H ) ⟼ r a − 1 ( x H ) 1/2 F ( a − 1 x ) − F ( x ) は連続である。実際、ノルムの中の差はx x x の右移動に対してπ ( h ) − 1 \pi(h)^{-1} π ( h ) − 1 だけ変化するので、ノルムは剰余類上に降りる。商写像q q q が開写像であることからid G × q \operatorname{id}_G\times q id G × q も商写像である。a = e a=e a = e における値は0であるから、D D D の有限被覆を用いて、この関数はa → e a\to e a → e のときD D D 上で一様に0へ収束すると分かる。よって
∥ U ρ ( a ) F − F ∥ ρ ≤ ν ρ ( D ) 1 / 2 sup x H ∈ D ∥ ( U ρ ( a ) F ) ( x ) − F ( x ) ∥ ⟶ 0. \|U_\rho(a)F-F\|_\rho
\leq\nu_\rho(D)^{1/2}
\sup_{xH\in D}\|(U_\rho(a)F)(x)-F(x)\|\longrightarrow0. ∥ U ρ ( a ) F − F ∥ ρ ≤ ν ρ ( D ) 1/2 x H ∈ D sup ∥ ( U ρ ( a ) F ) ( x ) − F ( x ) ∥ ⟶ 0. 任意のξ ∈ H ρ \xi\in\mathcal H_\rho ξ ∈ H ρ に対して、共変切断F F F による近似と
∥ U ρ ( a ) ξ − ξ ∥ ≤ 2 ∥ ξ − F ∥ + ∥ U ρ ( a ) F − F ∥ \|U_\rho(a)\xi-\xi\|\leq2\|\xi-F\|+\|U_\rho(a)F-F\| ∥ U ρ ( a ) ξ − ξ ∥ ≤ 2∥ ξ − F ∥ + ∥ U ρ ( a ) F − F ∥ を用いれば、完成上でも強連続性が従う。▨
命題 2.2. 同じ左 Haar 測度と二つのρ関数ρ 1 , ρ 2 \rho_1,\rho_2 ρ 1 , ρ 2 によって得た誘導表現について、s ( x H ) = ρ 2 ( x ) / ρ 1 ( x ) s(xH)=\rho_2(x)/\rho_1(x) s ( x H ) = ρ 2 ( x ) / ρ 1 ( x ) とおく。このとき
V : H ρ 1 ⟶ H ρ 2 , ( V F ) ( x ) = s ( x H ) − 1 / 2 F ( x ) V:\mathcal H_{\rho_1}\longrightarrow\mathcal H_{\rho_2},\qquad
(VF)(x)=s(xH)^{-1/2}F(x) V : H ρ 1 ⟶ H ρ 2 , ( V F ) ( x ) = s ( x H ) − 1/2 F ( x ) はユニタリ同変作用素である。
証明. §E14.6 定理 6.2 によりd ν ρ 2 = s d ν ρ 1 d\nu_{\rho_2}=s\,d\nu_{\rho_1} d ν ρ 2 = s d ν ρ 1 である。したがってV V V は共変切断の空間の間の全射等長写像であり、完成の間のユニタリ写像へ延長される。また
s ( x H ) − 1 / 2 ( ρ 1 ( a − 1 x ) ρ 1 ( x ) ) 1 / 2 = ( ρ 2 ( a − 1 x ) ρ 2 ( x ) ) 1 / 2 s ( a − 1 x H ) − 1 / 2 s(xH)^{-1/2}\left(\frac{\rho_1(a^{-1}x)}{\rho_1(x)}\right)^{1/2}
=\left(\frac{\rho_2(a^{-1}x)}{\rho_2(x)}\right)^{1/2}s(a^{-1}xH)^{-1/2} s ( x H ) − 1/2 ( ρ 1 ( x ) ρ 1 ( a − 1 x ) ) 1/2 = ( ρ 2 ( x ) ρ 2 ( a − 1 x ) ) 1/2 s ( a − 1 x H ) − 1/2 なので、V U ρ 1 ( a ) = U ρ 2 ( a ) V VU_{\rho_1}(a)=U_{\rho_2}(a)V V U ρ 1 ( a ) = U ρ 2 ( a ) V である。▨
3 モジュラー関数を含む共変関数
命題 3.1. G , H , E , π G,H,E,\pi G , H , E , π を定理 2.1 の対象とし、
d G , H ( h ) = Δ H ( h ) Δ G ( h ) ( h ∈ H ) d_{G,H}(h)=\frac{\Delta_H(h)}{\Delta_G(h)}\qquad(h\in H) d G , H ( h ) = Δ G ( h ) Δ H ( h ) ( h ∈ H ) とおく。連続関数f : G → E f:G\to E f : G → E であって
f ( x h ) = d G , H ( h ) 1 / 2 π ( h ) − 1 f ( x ) f(xh)=d_{G,H}(h)^{1/2}\pi(h)^{-1}f(x) f ( x h ) = d G , H ( h ) 1/2 π ( h ) − 1 f ( x ) を満たし、台のG / H G/H G / H への像がコンパクトであるものの空間をD c ( G , H , π ) \mathcal D_c(G,H,\pi) D c ( G , H , π ) と書く。§E14.6 補題 2.1 の関数θ \theta θ を用いて、f ∈ D c ( G , H , π ) f\in\mathcal D_c(G,H,\pi) f ∈ D c ( G , H , π ) に対し
∥ f ∥ 2 = ∫ G θ ( x ) ∥ f ( x ) ∥ 2 d x \|f\|^2=\int_G\theta(x)\|f(x)\|^2\,dx ∥ f ∥ 2 = ∫ G θ ( x ) ∥ f ( x ) ∥ 2 d x と定める。このとき、次が成り立つ。
∥ f ∥ \|f\| ∥ f ∥ はθ \theta θ に依存しないノルムである。
このノルムによるD c ( G , H , π ) \mathcal D_c(G,H,\pi) D c ( G , H , π ) の完成は、f = ρ 1 / 2 F f=\rho^{1/2}F f = ρ 1/2 F によってH ρ \mathcal H_\rho H ρ とユニタリに同一視され、群作用は
( L ( a ) f ) ( x ) = f ( a − 1 x ) (L(a)f)(x)=f(a^{-1}x) ( L ( a ) f ) ( x ) = f ( a − 1 x )
となる。
写像
( Q G , H u ) ( x ) = ∫ H d G , H ( h ) − 1 / 2 π ( h ) u ( x h ) d h (Q_{G,H}u)(x)=\int_Hd_{G,H}(h)^{-1/2}\pi(h)u(xh)\,dh ( Q G , H u ) ( x ) = ∫ H d G , H ( h ) − 1/2 π ( h ) u ( x h ) d h
はC c ( G , E ) C_c(G,E) C c ( G , E ) からD c ( G , H , π ) \mathcal D_c(G,H,\pi) D c ( G , H , π ) への全射である。
証明. f = ρ 1 / 2 F f=\rho^{1/2}F f = ρ 1/2 F の共変性はρ関数の変換則による。商積分公式をコンパクトな台をもつ関数θ ∥ f ∥ 2 / ρ \theta\|f\|^2/\rho θ ∥ f ∥ 2 / ρ に適用すると
∫ G θ ( x ) ∥ f ( x ) ∥ 2 d x = ∫ G / H ∥ f ( x ) ∥ 2 ρ ( x ) d ν ρ ( x H ) = ∥ F ∥ ρ 2 . \int_G\theta(x)\|f(x)\|^2\,dx
=\int_{G/H}\frac{\|f(x)\|^2}{\rho(x)}\,d\nu_\rho(xH)=\|F\|_\rho^2. ∫ G θ ( x ) ∥ f ( x ) ∥ 2 d x = ∫ G / H ρ ( x ) ∥ f ( x ) ∥ 2 d ν ρ ( x H ) = ∥ F ∥ ρ 2 . 右辺はθ \theta θ に依存しない。群作用の式はρ ( x ) 1 / 2 ( U ρ ( a ) F ) ( x ) = f ( a − 1 x ) \rho(x)^{1/2}(U_\rho(a)F)(x)=f(a^{-1}x) ρ ( x ) 1/2 ( U ρ ( a ) F ) ( x ) = f ( a − 1 x ) から従う。Q G , H Q_{G,H} Q G , H の連続性と共変性は補題 1.2 の積分の計算に正の連続指標d G , H − 1 / 2 d_{G,H}^{-1/2} d G , H − 1/2 を入れて得られる。f ∈ D c ( G , H , π ) f\in\mathcal D_c(G,H,\pi) f ∈ D c ( G , H , π ) に対してu = θ f u=\theta f u = θ f と取ればQ G , H u = f Q_{G,H}u=f Q G , H u = f である。▨
補題 3.2. 命題 3.1 の記号を用いる。このとき、有限和
Q G , H ( ∑ j = 1 m ϕ j v j ) , ϕ j ∈ C c ( G ) , v j ∈ E , Q_{G,H}\left(\sum_{j=1}^m\phi_jv_j\right),
\qquad \phi_j\in C_c(G),\quad v_j\in E, Q G , H ( j = 1 ∑ m ϕ j v j ) , ϕ j ∈ C c ( G ) , v j ∈ E , の全体は誘導表現の Hilbert 空間で稠密である。
証明. u ∈ C c ( G , E ) u\in C_c(G,E) u ∈ C c ( G , E ) の像はコンパクトである。§E10.32 補題 1.4 を、u u u の値の変動がε \ep ε 未満となる有限個の開集合へ適用する。すると、共通のコンパクト集合A A A に台をもち、u u u に一様収束する有限和u n = ∑ j ϕ n , j v n , j u_n=\sum_j\phi_{n,j}v_{n,j} u n = ∑ j ϕ n , j v n , j を得る。
Q G , H u n Q_{G,H}u_n Q G , H u n はQ G , H u Q_{G,H}u Q G , H u に誘導ノルムで収束する。これを確かめるため、θ \theta θ を固定し、B = supp θ ∩ q − 1 ( q ( A ) ) B=\supp\theta\cap q^{-1}(q(A)) B = supp θ ∩ q − 1 ( q ( A )) とおく。B B B はコンパクトであり、x ∈ B x\in B x ∈ B における平均化の積分にはコンパクト集合M = B − 1 A ∩ H M=B^{-1}A\cap H M = B − 1 A ∩ H だけが寄与する。したがって
∥ Q G , H ( u n − u ) ∥ 2 ≤ ( ∫ B θ ( x ) d x ) ( ∫ M d G , H ( h ) − 1 / 2 d h ) 2 ∥ u n − u ∥ ∞ 2 ⟶ 0. \|Q_{G,H}(u_n-u)\|^2
\leq\left(\int_B\theta(x)\,dx\right)
\left(\int_Md_{G,H}(h)^{-1/2}\,dh\right)^2
\|u_n-u\|_\infty^2\longrightarrow0. ∥ Q G , H ( u n − u ) ∥ 2 ≤ ( ∫ B θ ( x ) d x ) ( ∫ M d G , H ( h ) − 1/2 d h ) 2 ∥ u n − u ∥ ∞ 2 ⟶ 0. Q G , H Q_{G,H} Q G , H の全射性と完成の定義から結論を得る。v j v_j v j をE E E の任意の稠密部分空間に制限しても、同じ評価により稠密性は保たれる。▨
4 段階的誘導
定理 4.1 (段階的誘導). G G G を Hausdorff 局所コンパクト群、H ⊆ K ⊆ G H\subseteq K\subseteq G H ⊆ K ⊆ G を閉部分群とし、π \pi π をH H H の強連続ユニタリ表現とする。このとき
Ind H G π ≃ Ind K G ( Ind H K π ) \operatorname{Ind}_H^G\pi
\simeq\operatorname{Ind}_K^G\bigl(\operatorname{Ind}_H^K\pi\bigr) Ind H G π ≃ Ind K G ( Ind H K π ) である。各群の左 Haar 測度を固定し、命題 3.1 の模型を用いると、ユニタリ同値は共変関数上の写像
( J f ) ( x ) ( k ) = d G , K ( k ) − 1 / 2 f ( x k ) ( x ∈ G , k ∈ K ) (Jf)(x)(k)=d_{G,K}(k)^{-1/2}f(xk)
\qquad(x\in G,\ k\in K) ( J f ) ( x ) ( k ) = d G , K ( k ) − 1/2 f ( x k ) ( x ∈ G , k ∈ K ) から得られる。
証明. σ = Ind H K π \sigma=\operatorname{Ind}_H^K\pi σ = Ind H K π とし、その Hilbert 空間をE K E_K E K とする。f ∈ D c ( G , H , π ) f\in\mathcal D_c(G,H,\pi) f ∈ D c ( G , H , π ) に対して
( J f ) ( x ) ( k h ) = d K , H ( h ) 1 / 2 π ( h ) − 1 ( J f ) ( x ) ( k ) (Jf)(x)(kh)=d_{K,H}(h)^{1/2}\pi(h)^{-1}(Jf)(x)(k) ( J f ) ( x ) ( k h ) = d K , H ( h ) 1/2 π ( h ) − 1 ( J f ) ( x ) ( k ) である。各x x x について右辺の関数はK / H K/H K / H 上でコンパクトな台をもつ。実際、C = q H ( supp f ) C=q_H(\supp f) C = q H ( supp f ) のコンパクトな持上げA ⊆ G A\subseteq G A ⊆ G を取ると、f ( x k ) ≠ 0 f(xk)\ne0 f ( x k ) = 0 ならばk H ∈ q H ( x − 1 A ∩ K ) kH\in q_H(x^{-1}A\cap K) k H ∈ q H ( x − 1 A ∩ K ) である。ここでコンパクトな持上げの存在は§E14.6 補題 2.1 による。
さらにx x x をコンパクト近傍B B B 内で動かせば、K / H K/H K / H 上の台はq H ( B − 1 A ∩ K ) q_H(B^{-1}A\cap K) q H ( B − 1 A ∩ K ) に含まれる。この集合もコンパクトである。K / H K/H K / H 上のこの集合をコンパクト集合へ持ち上げてノルムを計算すると、f f f の連続性と有限被覆による一様な評価からx ↦ ( J f ) ( x ) x\mapsto(Jf)(x) x ↦ ( J f ) ( x ) はE K E_K E K のノルムに関して連続である。また
( J f ) ( x k 0 ) = d G , K ( k 0 ) 1 / 2 σ ( k 0 ) − 1 ( J f ) ( x ) . (Jf)(xk_0)=d_{G,K}(k_0)^{1/2}\sigma(k_0)^{-1}(Jf)(x). ( J f ) ( x k 0 ) = d G , K ( k 0 ) 1/2 σ ( k 0 ) − 1 ( J f ) ( x ) . G / K G/K G / K 上の台はC C C の像に含まれるから、J f ∈ D c ( G , K , σ ) Jf\in\mathcal D_c(G,K,\sigma) J f ∈ D c ( G , K , σ ) である。
θ G , K \theta_{G,K} θ G , K とθ K , H \theta_{K,H} θ K , H を、それぞれの商に対する正規化された補助関数とする。二段階のノルムは
∥ J f ∥ 2 = ∫ G ∫ K θ G , K ( x ) θ K , H ( k ) Δ G ( k ) Δ K ( k ) ∥ f ( x k ) ∥ 2 d k d x \|Jf\|^2
=\int_G\int_K\theta_{G,K}(x)\theta_{K,H}(k)
\frac{\Delta_G(k)}{\Delta_K(k)}\|f(xk)\|^2\,dk\,dx ∥ J f ∥ 2 = ∫ G ∫ K θ G , K ( x ) θ K , H ( k ) Δ K ( k ) Δ G ( k ) ∥ f ( x k ) ∥ 2 d k d x となる。この被積分関数の台はコンパクトである。実際、x k ∈ A H xk\in AH x k ∈ A H ならば、x x x はsupp θ G , K \supp\theta_{G,K} supp θ G , K とq K − 1 ( q K ( A ) ) q_K^{-1}(q_K(A)) q K − 1 ( q K ( A )) の交わりに属する。この交わりをB B B とすると、k H kH k H はコンパクト集合q H ( B − 1 A ∩ K ) q_H(B^{-1}A\cap K) q H ( B − 1 A ∩ K ) に属する。θ K , H \theta_{K,H} θ K , H の台の性質によってk k k も共通のコンパクト集合に属する。
したがって§E10.36 補題 1.1 により積分順序を交換することができる。y = x k y=xk y = x k と置き、§E14.5 定理 1.2 と§E14.5 定理 2.1 を用いると
∥ J f ∥ 2 = ∫ G θ ′ ( y ) ∥ f ( y ) ∥ 2 d y , θ ′ ( y ) = ∫ K θ G , K ( y l ) θ K , H ( l − 1 ) d l . \|Jf\|^2=\int_G\theta'(y)\|f(y)\|^2\,dy,
\qquad
\theta'(y)=\int_K\theta_{G,K}(yl)\theta_{K,H}(l^{-1})\,dl. ∥ J f ∥ 2 = ∫ G θ ′ ( y ) ∥ f ( y ) ∥ 2 d y , θ ′ ( y ) = ∫ K θ G , K ( y l ) θ K , H ( l − 1 ) d l . 関数θ ′ \theta' θ ′ は連続かつ非負である。y y y がコンパクト集合を動くとき、θ G , K ( y l ) ≠ 0 \theta_{G,K}(yl)\ne0 θ G , K ( y l ) = 0 となるl l l は共通のコンパクト集合に属するため、積分から連続性が従う。任意のコンパクト集合C 0 ⊆ G / H C_0\subseteq G/H C 0 ⊆ G / H に対し、そのG / K G/K G / K への像をC K C_K C K とする。y H ∈ C 0 yH\in C_0 y H ∈ C 0 かつ被積分関数が非零ならば、z = y l z=yl z = y l はsupp θ G , K ∩ q K − 1 ( C K ) \supp\theta_{G,K}\cap q_K^{-1}(C_K) supp θ G , K ∩ q K − 1 ( C K ) に属する。C 0 C_0 C 0 のコンパクトな持上げを取るとl − 1 H = z − 1 y H l^{-1}H=z^{-1}yH l − 1 H = z − 1 y H もコンパクト集合に属するので、θ K , H \theta_{K,H} θ K , H の性質からl − 1 l^{-1} l − 1 、従ってy y y はコンパクト集合に属する。よってsupp θ ′ ∩ q H − 1 ( C 0 ) \supp\theta'\cap q_H^{-1}(C_0) supp θ ′ ∩ q H − 1 ( C 0 ) はコンパクトである。
左不変性による置換u = h l u=hl u = h l とθ K , H \theta_{K,H} θ K , H の正規化から
∫ H θ ′ ( y h ) d h = ∫ K θ G , K ( y u ) ( ∫ H θ K , H ( u − 1 h ) d h ) d u = ∫ K θ G , K ( y u ) d u = 1. \begin{aligned}
\int_H\theta'(yh)\,dh
&=\int_K\theta_{G,K}(yu)
\left(\int_H\theta_{K,H}(u^{-1}h)\,dh\right)du\\
&=\int_K\theta_{G,K}(yu)\,du=1.
\end{aligned} ∫ H θ ′ ( y h ) d h = ∫ K θ G , K ( y u ) ( ∫ H θ K , H ( u − 1 h ) d h ) d u = ∫ K θ G , K ( y u ) d u = 1. この積分交換にも共通のコンパクトな台がある。具体的には、u u u はθ G , K ( y u ) ≠ 0 \theta_{G,K}(yu)\ne0 θ G , K ( y u ) = 0 となるコンパクト集合に属し、u − 1 h u^{-1}h u − 1 h はθ K , H \theta_{K,H} θ K , H の台と、その集合のK / H K/H K / H への逆像との交わりに属する。したがってθ ′ \theta' θ ′ は正規化された補助関数であり、命題 3.1 により∥ J f ∥ = ∥ f ∥ \|Jf\|=\|f\| ∥ J f ∥ = ∥ f ∥ である。
補題 3.2 により、二段階の空間ではQ G , K ( ϕ η ) Q_{G,K}(\phi\eta) Q G , K ( ϕ η ) の有限和が稠密である。ただしϕ ∈ C c ( G ) \phi\in C_c(G) ϕ ∈ C c ( G ) 、η ∈ D c ( K , H , π ) \eta\in\mathcal D_c(K,H,\pi) η ∈ D c ( K , H , π ) とする。このような一組について
f ( y ) = ∫ K d G , K ( l ) − 1 / 2 ϕ ( y l ) η ( l − 1 ) d l f(y)=\int_Kd_{G,K}(l)^{-1/2}\phi(yl)\eta(l^{-1})\,dl f ( y ) = ∫ K d G , K ( l ) − 1/2 ϕ ( y l ) η ( l − 1 ) d l とおく。y y y をコンパクト近傍に制限するとy l ∈ supp ϕ yl\in\supp\phi y l ∈ supp ϕ によってl l l は共通のコンパクト集合に属するので、f f f は連続である。l l l の置換とη \eta η の共変性から
f ( y h ) = d G , H ( h ) 1 / 2 π ( h ) − 1 f ( y ) f(yh)=d_{G,H}(h)^{1/2}\pi(h)^{-1}f(y) f ( y h ) = d G , H ( h ) 1/2 π ( h ) − 1 f ( y ) を得る。またf ( y ) ≠ 0 f(y)\ne0 f ( y ) = 0 ならば、y H yH y H はコンパクト集合( supp ϕ ) q H ( supp η ) (\supp\phi)\,q_H(\supp\eta) ( supp ϕ ) q H ( supp η ) に属する。よってf ∈ D c ( G , H , π ) f\in\mathcal D_c(G,H,\pi) f ∈ D c ( G , H , π ) である。k = t l k=tl k = tl と置換すると
( J f ) ( x ) ( t ) = ∫ K d G , K ( k ) − 1 / 2 ϕ ( x k ) η ( k − 1 t ) d k = ( Q G , K ( ϕ η ) ( x ) ) ( t ) . \begin{aligned}
(Jf)(x)(t)
&=\int_Kd_{G,K}(k)^{-1/2}\phi(xk)\eta(k^{-1}t)\,dk\\
&=\bigl(Q_{G,K}(\phi\eta)(x)\bigr)(t).
\end{aligned} ( J f ) ( x ) ( t ) = ∫ K d G , K ( k ) − 1/2 ϕ ( x k ) η ( k − 1 t ) d k = ( Q G , K ( ϕ η ) ( x ) ) ( t ) . 上の積分はE K E_K E K における Bochner 積分とも一致する。実際、積分変数k k k を共通のコンパクト集合に制限し、連続な被積分関数を有限和で一様近似すると、点ごとの積分とE K E_K E K のノルムにおける積分の双方が同じ有限和の極限となる。したがってJ J J の像は稠密であり、等長性により完成の間のユニタリ写像へ延長される。最後に
( J L ( a ) f ) ( x ) ( k ) = d G , K ( k ) − 1 / 2 f ( a − 1 x k ) = ( L ( a ) J f ) ( x ) ( k ) (JL(a)f)(x)(k)=d_{G,K}(k)^{-1/2}f(a^{-1}xk)
=(L(a)Jf)(x)(k) ( J L ( a ) f ) ( x ) ( k ) = d G , K ( k ) − 1/2 f ( a − 1 x k ) = ( L ( a ) J f ) ( x ) ( k ) であるから、J J J は群作用を交換する。▨
5 コンパクト群の相互律
定理 5.1 (Frobenius の相互律). G G G を Hausdorff コンパクト群、H H H を閉部分群、π : H → U ( E ) \pi:H\to \Uni(E) π : H → U ( E ) を強連続ユニタリ表現とする。σ : G → U ( V ) \sigma:G\to \Uni(V) σ : G → U ( V ) をd d d 次元既約ユニタリ表現とし、G , H G,H G , H の Haar 測度とG / H G/H G / H の不変測度を全測度1に正規化する。このとき、次が成り立つ。
対応
Hom H ( V ∣ H , E ) ⟶ Hom G ( V , Ind H G π ) , A ⟼ T A , \operatorname{Hom}_H(V|_H,E)\longrightarrow
\operatorname{Hom}_G(V,\operatorname{Ind}_H^G\pi),\qquad A\longmapsto T_A, Hom H ( V ∣ H , E ) ⟶ Hom G ( V , Ind H G π ) , A ⟼ T A ,
( T A v ) ( x ) = A σ ( x − 1 ) v (T_Av)(x)=A\sigma(x^{-1})v ( T A v ) ( x ) = A σ ( x − 1 ) v
は線形同型である。
右辺の同変作用素空間に⟨ T , S ⟩ I V = S ∗ T \langle T,S\rangle I_V=S^*T ⟨ T , S ⟩ I V = S ∗ T による内積を、左辺に
⟨ A , B ⟩ = 1 d tr ( B ∗ A ) \langle A,B\rangle=\frac1d\operatorname{tr}(B^*A) ⟨ A , B ⟩ = d 1 tr ( B ∗ A )
を入れると、写像A ↦ T A A\mapsto T_A A ↦ T A はユニタリである。
特に、Ind H G π \operatorname{Ind}_H^G\pi Ind H G π におけるσ \sigma σ の重複度はHom H ( V ∣ H , E ) \operatorname{Hom}_H(V|_H,E) Hom H ( V ∣ H , E ) の Hilbert 次元に等しい。
証明. コンパクト群とその閉部分群はユニモジュラーなので、ρ = 1 \rho=1 ρ = 1 とすることができる。A A A がH H H の作用を交換すれば
A σ ( ( x h ) − 1 ) v = π ( h ) − 1 A σ ( x − 1 ) v A\sigma((xh)^{-1})v=\pi(h)^{-1}A\sigma(x^{-1})v A σ (( x h ) − 1 ) v = π ( h ) − 1 A σ ( x − 1 ) v であり、T A v T_Av T A v は連続な共変切断である。∥ T A v ∥ ≤ ∥ A ∥ ∥ v ∥ \|T_Av\|\leq\|A\|\|v\| ∥ T A v ∥ ≤ ∥ A ∥∥ v ∥ からT A T_A T A は有界であり、式の代入によってT A σ ( a ) = L ( a ) T A T_A\sigma(a)=L(a)T_A T A σ ( a ) = L ( a ) T A を得る。
逆向きには、同変作用素T : V → Ind H G π T:V\to\operatorname{Ind}_H^G\pi T : V → Ind H G π を取る。χ σ ( a ) = tr σ ( a ) \chi_\sigma(a)=\operatorname{tr}\sigma(a) χ σ ( a ) = tr σ ( a ) とし、ψ ( a ) = d χ σ ( a ) ‾ \psi(a)=d\overline{\chi_\sigma(a)} ψ ( a ) = d χ σ ( a ) とおく。連続切断に対して
( S ψ F ) ( x ) = ∫ G ψ ( a ) F ( a − 1 x ) d a = ∫ G ψ ( x y − 1 ) F ( y ) d y (S_\psi F)(x)=\int_G\psi(a)F(a^{-1}x)\,da
=\int_G\psi(xy^{-1})F(y)\,dy ( S ψ F ) ( x ) = ∫ G ψ ( a ) F ( a − 1 x ) d a = ∫ G ψ ( x y − 1 ) F ( y ) d y と定める。Weil の積分公式により∥ F ∥ L 2 ( G , E ) = ∥ F ∥ L 2 ( G / H , E ) \|F\|_{L^2(G,E)}=\|F\|_{L^2(G/H,E)} ∥ F ∥ L 2 ( G , E ) = ∥ F ∥ L 2 ( G / H , E ) であり、Cauchy–Schwarz の不等式から
sup x ∥ ( S ψ F ) ( x ) ∥ ≤ ∥ ψ ∥ 2 ∥ F ∥ 2 \sup_x\|(S_\psi F)(x)\|\leq\|\psi\|_2\|F\|_2 x sup ∥ ( S ψ F ) ( x ) ∥ ≤ ∥ ψ ∥ 2 ∥ F ∥ 2 となる。ψ \psi ψ の連続性によりS ψ F S_\psi F S ψ F は連続である。この評価からS ψ S_\psi S ψ は完成の各ベクトルに対して連続な共変切断を与える。実際、連続切断による近似列の像は一様 Cauchy 列になり、その一様極限が所要の連続切断である。
§E14.18 定理 4.1 により∫ G ψ ( a ) σ ( a ) d a = I V \int_G\psi(a)\sigma(a)\,da=I_V ∫ G ψ ( a ) σ ( a ) d a = I V である。したがって、同変作用素T T T と Bochner 積分の交換により
S ψ T v = T ( ∫ G ψ ( a ) σ ( a ) v d a ) = T v . S_\psi Tv=T\left(\int_G\psi(a)\sigma(a)v\,da\right)=Tv. S ψ T v = T ( ∫ G ψ ( a ) σ ( a ) v d a ) = T v . ゆえにT v Tv T v の連続代表元F v F_v F v が得られる。連続代表元は一意である。二つの代表元の差がある点で非零ならば、そのノルムはある非空開集合上で正となり、Haar 測度の正値性に反するからである。
A v = F v ( e ) Av=F_v(e) A v = F v ( e ) と定める。V V V は有限次元なのでA A A は有界である。連続代表元の一意性により
F σ ( a ) v ( x ) = F v ( a − 1 x ) F_{\sigma(a)v}(x)=F_v(a^{-1}x) F σ ( a ) v ( x ) = F v ( a − 1 x ) がすべてのa , x a,x a , x で成り立つ。a = h ∈ H a=h\in H a = h ∈ H 、x = e x=e x = e と置くとA σ ( h ) = π ( h ) A A\sigma(h)=\pi(h)A A σ ( h ) = π ( h ) A を得る。またa = x − 1 a=x^{-1} a = x − 1 として単位元で評価すればF v ( x ) = A σ ( x − 1 ) v F_v(x)=A\sigma(x^{-1})v F v ( x ) = A σ ( x − 1 ) v である。したがってT = T A T=T_A T = T A であり、二つの対応は相互に逆である。
§E14.8 定理 4.6 によりT B ∗ T A T_B^*T_A T B ∗ T A はスカラー作用素である。そのトレースを計算すると
T B ∗ T A = ∫ G σ ( x ) B ∗ A σ ( x ) − 1 d x = tr ( B ∗ A ) d I V . T_B^*T_A=\int_G\sigma(x)B^*A\sigma(x)^{-1}\,dx
=\frac{\operatorname{tr}(B^*A)}dI_V. T B ∗ T A = ∫ G σ ( x ) B ∗ A σ ( x ) − 1 d x = d tr ( B ∗ A ) I V . よって内積も保存される。最後に§E14.18 定理 5.2 による直交直和分解にこの同変作用素空間の同一視を適用すると、主張 (3) を得る。▨
系 5.2. G G G を Hausdorff 局所コンパクト群、H H H を閉部分群とする。このとき、H H H の自明な一次元表現からの誘導表現は、L 2 ( G / H , ν ρ ) L^2(G/H,\nu_\rho) L 2 ( G / H , ν ρ ) 上の準正則表現に等しい。特にG G G がコンパクトならば、G G G の有限次元既約表現σ \sigma σ がL 2 ( G / H ) L^2(G/H) L 2 ( G / H ) に現れる重複度は
dim V σ H , V σ H = { v ∈ V σ : σ ( h ) v = v for all h ∈ H } \dim V_\sigma^H,\qquad
V_\sigma^H=\{v\in V_\sigma:\sigma(h)v=v\text{ for all }h\in H\} dim V σ H , V σ H = { v ∈ V σ : σ ( h ) v = v for all h ∈ H } である。
証明. 自明表現の共変切断はC c ( G / H ) C_c(G/H) C c ( G / H ) と同一視される。§E10.34 定理 1.2 により、その完成はL 2 ( G / H , ν ρ ) L^2(G/H,\nu_\rho) L 2 ( G / H , ν ρ ) である。作用式は§E14.6 命題 7.1 の式と一致する。コンパクト群の場合は定理 5.1 を適用する。H H H 不変な線形汎関数V σ → C V_\sigma\to\C V σ → C はV σ H V_\sigma^H V σ H の双対と同型である。実際、P H v = ∫ H σ ( h ) v d h P_Hv=\int_H\sigma(h)v\,dh P H v = ∫ H σ ( h ) v d h はV σ H V_\sigma^H V σ H への直交射影であり、すべてのH H H 不変な線形汎関数A A A はA = A P H A=AP_H A = A P H を満たす。▨
例 5.3. G = ( R , + ) G=(\R,+) G = ( R , + ) 、H = { 0 } H=\{0\} H = { 0 } とし、H H H とG G G の自明な一次元表現をそれぞれπ , σ \pi,\sigma π , σ とする。このとき
Hom H ( C , C ) = C , Hom G ( C , Ind H G π ) = { 0 } . \operatorname{Hom}_H(\C,\C)=\C,
\qquad
\operatorname{Hom}_G(\C,\operatorname{Ind}_H^G\pi)=\{0\}. Hom H ( C , C ) = C , Hom G ( C , Ind H G π ) = { 0 } . したがって、定理 5.1 の同型は、この非コンパクト群では成り立たない。
H H H の作用は自明なので、C \C C 上の任意の線形写像はH H H 同変である。一方、系 5.2 により、Ind H G π \operatorname{Ind}_H^G\pi Ind H G π は Lebesgue 測度に関するL 2 ( R ) L^2(\R) L 2 ( R ) 上の左正則表現である。G G G 同変写像T : C → L 2 ( R ) T\colon\C\to L^2(\R) T : C → L 2 ( R ) に対してf = T ( 1 ) f=T(1) f = T ( 1 ) とおくと、すべてのa ∈ R a\in\R a ∈ R についてf ( ⋅ − a ) = f f(\,\cdot-a)=f f ( ⋅ − a ) = f がL 2 L^2 L 2 で成り立つ。特に、任意の整数n n n に対して
∫ n n + 1 ∣ f ( x ) ∣ 2 d x = ∫ 0 1 ∣ f ( t + n ) ∣ 2 d t = ∫ 0 1 ∣ f ( t ) ∣ 2 d t = : c . \int_n^{n+1}|f(x)|^2\,dx
=\int_0^1|f(t+n)|^2\,dt
=\int_0^1|f(t)|^2\,dt=:c. ∫ n n + 1 ∣ f ( x ) ∣ 2 d x = ∫ 0 1 ∣ f ( t + n ) ∣ 2 d t = ∫ 0 1 ∣ f ( t ) ∣ 2 d t =: c . 区間[ n , n + 1 ) [n,n+1) [ n , n + 1 ) はR \R R を互いに素に覆うので、∥ f ∥ 2 2 = ∑ n ∈ Z c < ∞ \|f\|_2^2=\sum_{n\in\Z}c<\infty ∥ f ∥ 2 2 = ∑ n ∈ Z c < ∞ である。よってc = 0 c=0 c = 0 であり、f = 0 f=0 f = 0 を得る。線形性によりT = 0 T=0 T = 0 である。
6 開部分群と離散群
例 6.1. G G G を Hausdorff 局所コンパクト群、H H H を開部分群、π : H → U ( E ) \pi:H\to \Uni(E) π : H → U ( E ) を強連続ユニタリ表現とする。G / H G/H G / H の各剰余類z z z の代表元s ( z ) s(z) s ( z ) を一つずつ選ぶ。このとき
Ind H G π ≃ ⨁ ^ z ∈ G / H E . \operatorname{Ind}_H^G\pi\simeq\widehat{\bigoplus}_{z\in G/H}E. Ind H G π ≃ ⨁ z ∈ G / H E . a ∈ G a\in G a ∈ G とz ∈ G / H z\in G/H z ∈ G / H に対してh ( a , z ) ∈ H h(a,z)\in H h ( a , z ) ∈ H を
a − 1 s ( z ) = s ( a − 1 z ) h ( a , z ) a^{-1}s(z)=s(a^{-1}z)h(a,z) a − 1 s ( z ) = s ( a − 1 z ) h ( a , z ) で定めると、直和上の作用は
( U ( a ) ξ ) z = π ( h ( a , z ) ) − 1 ξ a − 1 z (U(a)\xi)_z=\pi(h(a,z))^{-1}\xi_{a^{-1}z} ( U ( a ) ξ ) z = π ( h ( a , z ) ) − 1 ξ a − 1 z である。特に、離散群とその任意の部分群にこの表示が適用される。
証明. 開部分群は閉でもあり、G / H G/H G / H は離散である。G G G の Haar 測度をH H H へ制限すればH H H の Haar 測度を得るので、右移動の公式からΔ G ∣ H = Δ H \Delta_G|_H=\Delta_H Δ G ∣ H = Δ H となる。よってρ = 1 \rho=1 ρ = 1 とし、商測度を数え上げ測度とすることができる。
各剰余類は開集合であり、s ( z ) h ↦ π ( h ) − 1 ξ z s(z)h\mapsto\pi(h)^{-1}\xi_z s ( z ) h ↦ π ( h ) − 1 ξ z は連続である。したがって有限個の剰余類だけで非零の切断は、直和の有限台ベクトルと一対一に対応する。ノルムは∑ z ∥ ξ z ∥ 2 \sum_z\|\xi_z\|^2 ∑ z ∥ ξ z ∥ 2 に一致するので、完成によって Hilbert 直和を得る。作用式はF ( a − 1 s ( z ) ) F(a^{-1}s(z)) F ( a − 1 s ( z )) に共変性を適用した式である。▨
7 Heisenberg 群の Schrödinger 表現
例 7.1. n ∈ N ≥ 1 n\in\NN n ∈ N ≥ 1 とし、G = R n × R n × R G=\R^n\times\R^n\times\R G = R n × R n × R に群法
( q , p , t ) ( q ′ , p ′ , t ′ ) = ( q + q ′ , p + p ′ , t + t ′ + p ⋅ q ′ ) (q,p,t)(q',p',t')=(q+q',p+p',t+t'+p\cdot q') ( q , p , t ) ( q ′ , p ′ , t ′ ) = ( q + q ′ , p + p ′ , t + t ′ + p ⋅ q ′ ) を入れる。このとき、H = { ( 0 , p , t ) : p ∈ R n , t ∈ R } H=\{(0,p,t):p\in\R^n,\ t\in\R\} H = {( 0 , p , t ) : p ∈ R n , t ∈ R } は閉可換部分群である。λ ∈ R ∖ { 0 } \lambda\in\R\setminus\{0\} λ ∈ R ∖ { 0 } に対し
χ λ ( 0 , p , t ) = e i λ t \chi_\lambda(0,p,t)=e^{i\lambda t} χ λ ( 0 , p , t ) = e iλ t とおくと、Ind H G χ λ \operatorname{Ind}_H^G\chi_\lambda Ind H G χ λ はL 2 ( R n , d u ) L^2(\R^n,du) L 2 ( R n , d u ) 上の表現
( S λ ( q , p , t ) φ ) ( u ) = e i λ ( t + p ⋅ ( u − q ) ) φ ( u − q ) (S_\lambda(q,p,t)\varphi)(u)
=e^{i\lambda(t+p\cdot(u-q))}\varphi(u-q) ( S λ ( q , p , t ) φ ) ( u ) = e iλ ( t + p ⋅ ( u − q )) φ ( u − q ) にユニタリ同値である。この表現を Schrödinger 表現 (Schrödinger representation ) という。
証明. 群法の結合性は、第三座標の交差項について
p ⋅ q ′ + ( p + p ′ ) ⋅ q ′ ′ = p ′ ⋅ q ′ ′ + p ⋅ ( q ′ + q ′ ′ ) p\cdot q'+(p+p')\cdot q''
=p'\cdot q''+p\cdot(q'+q'') p ⋅ q ′ + ( p + p ′ ) ⋅ q ′′ = p ′ ⋅ q ′′ + p ⋅ ( q ′ + q ′′ ) が成り立つことによる。単位元は( 0 , 0 , 0 ) (0,0,0) ( 0 , 0 , 0 ) 、逆元は
( q , p , t ) − 1 = ( − q , − p , − t + p ⋅ q ) (q,p,t)^{-1}=(-q,-p,-t+p\cdot q) ( q , p , t ) − 1 = ( − q , − p , − t + p ⋅ q ) である。左右の移動の Euclid 座標に関する Jacobian は1なので、d q d p d t dq\,dp\,dt d q d p d t は左右 Haar 測度である。H H H の Haar 測度はd p d t dp\,dt d p d t であり、G / H G/H G / H はq q q 座標によってR n \R^n R n と同相である。商測度はd q dq d q であり、ρ = 1 \rho=1 ρ = 1 と取る。
連続切断s ( x ) = ( x , 0 , 0 ) s(x)=(x,0,0) s ( x ) = ( x , 0 , 0 ) を取ると
( q , p , t ) = s ( q ) ( 0 , p , t ) (q,p,t)=s(q)(0,p,t) ( q , p , t ) = s ( q ) ( 0 , p , t ) である。したがって共変切断はf ( x ) = F ( s ( x ) ) f(x)=F(s(x)) f ( x ) = F ( s ( x )) によって
F ( q , p , t ) = e − i λ t f ( q ) F(q,p,t)=e^{-i\lambda t}f(q) F ( q , p , t ) = e − iλ t f ( q ) と表される。これは誘導空間をL 2 ( R n , d x ) L^2(\R^n,dx) L 2 ( R n , d x ) と等長に同一視する。a = ( q , p , t ) a=(q,p,t) a = ( q , p , t ) に対して
a − 1 s ( x ) = s ( x − q ) ( 0 , − p , − t + p ⋅ q − p ⋅ x ) a^{-1}s(x)=s(x-q)(0,-p,-t+p\cdot q-p\cdot x) a − 1 s ( x ) = s ( x − q ) ( 0 , − p , − t + p ⋅ q − p ⋅ x ) なので
( U ( a ) f ) ( x ) = e i λ ( t + p ⋅ ( x − q ) ) f ( x − q ) . (U(a)f)(x)=e^{i\lambda(t+p\cdot(x-q))}f(x-q). ( U ( a ) f ) ( x ) = e iλ ( t + p ⋅ ( x − q )) f ( x − q ) . したがって、上の等長同一視は誘導表現と表示された作用S λ S_\lambda S λ を交換する。定理 2.1 により誘導表現は強連続ユニタリ表現なので、この同一視は所要のユニタリ同値である。▨
8 SL 2 ( R ) \SL_2(\R) SL 2 ( R ) の単位的主系列
例 8.1. G = SL 2 ( R ) G=\SL_2(\R) G = SL 2 ( R ) とし、閉部分群
P = { ( t b 0 t − 1 ) : t ∈ R × , b ∈ R } P=\left\{\begin{pmatrix}t&b\\0&t^{-1}\end{pmatrix}:t\in\R^\times,\ b\in\R\right\} P = { ( t 0 b t − 1 ) : t ∈ R × , b ∈ R } を取る。このとき、τ ∈ R \tau\in\R τ ∈ R 、ε ∈ { 0 , 1 } \varepsilon\in\{0,1\} ε ∈ { 0 , 1 } に対して
χ τ , ε ( ( t b 0 t − 1 ) ) = ∣ t ∣ i τ sgn ( t ) ε \chi_{\tau,\varepsilon}\left(\begin{pmatrix}t&b\\0&t^{-1}\end{pmatrix}\right)
=|t|^{i\tau}\operatorname{sgn}(t)^\varepsilon χ τ , ε ( ( t 0 b t − 1 ) ) = ∣ t ∣ i τ sgn ( t ) ε はP P P の単位的指標である。誘導表現I τ , ε = Ind P G χ τ , ε I_{\tau,\varepsilon}=\operatorname{Ind}_P^G\chi_{\tau,\varepsilon} I τ , ε = Ind P G χ τ , ε を 単位的主系列 (unitary principal series ) という。
e θ = ( cos θ , sin θ ) T e_\theta=(\cos\theta,\sin\theta)^{\mathsf T} e θ = ( cos θ , sin θ ) T とし、円周上の関数でφ ( θ + π ) = ( − 1 ) ε φ ( θ ) \varphi(\theta+\pi)=(-1)^\varepsilon\varphi(\theta) φ ( θ + π ) = ( − 1 ) ε φ ( θ ) をほとんど至る所で満たすものの Hilbert 空間で、ノルムの二乗を∫ 0 π ∣ φ ( θ ) ∣ 2 d θ \int_0^\pi|\varphi(\theta)|^2\,d\theta ∫ 0 π ∣ φ ( θ ) ∣ 2 d θ とする。g − 1 e θ = r g ( θ ) e θ g g^{-1}e_\theta=r_g(\theta)e_{\theta_g} g − 1 e θ = r g ( θ ) e θ g 、r g ( θ ) > 0 r_g(\theta)>0 r g ( θ ) > 0 と書けば、I τ , ε I_{\tau,\varepsilon} I τ , ε の円周上の模型は
( I τ , ε ( g ) φ ) ( θ ) = r g ( θ ) − 1 − i τ φ ( θ g ) (I_{\tau,\varepsilon}(g)\varphi)(\theta)
=r_g(\theta)^{-1-i\tau}\varphi(\theta_g) ( I τ , ε ( g ) φ ) ( θ ) = r g ( θ ) − 1 − i τ φ ( θ g ) である。実直線上ではL 2 ( R , d u ) L^2(\R,du) L 2 ( R , d u ) に作用し、g = ( a b c d ) g=\begin{pmatrix}a&b\\c&d\end{pmatrix} g = ( a c b d ) に対して
( I τ , ε ( g ) f ) ( u ) = ∣ a − c u ∣ − 1 − i τ sgn ( a − c u ) ε f ( d u − b a − c u ) (I_{\tau,\varepsilon}(g)f)(u)
=|a-cu|^{-1-i\tau}\operatorname{sgn}(a-cu)^\varepsilon
f\left(\frac{du-b}{a-cu}\right) ( I τ , ε ( g ) f ) ( u ) = ∣ a − c u ∣ − 1 − i τ sgn ( a − c u ) ε f ( a − c u d u − b ) となる。分母が0となる一点における値は、二乗可積分同値類に影響しない。
証明. §E14.5 例 5.1 により、G G G は局所コンパクト群であり、Δ G = 1 \Delta_G=1 Δ G = 1 である。P P P はG G G の閉部分群である。P P P の元を
n ( v ) a ( t ) = ( 1 v 0 1 ) ( t 0 0 t − 1 ) n(v)a(t)=\begin{pmatrix}1&v\\0&1\end{pmatrix}
\begin{pmatrix}t&0\\0&t^{-1}\end{pmatrix} n ( v ) a ( t ) = ( 1 0 v 1 ) ( t 0 0 t − 1 ) と書くと、積は( v , t ) ( v ′ , t ′ ) = ( v + t 2 v ′ , t t ′ ) (v,t)(v',t')=(v+t^2v',tt') ( v , t ) ( v ′ , t ′ ) = ( v + t 2 v ′ , t t ′ ) である。変数変換から∣ t ∣ − 3 d v d t |t|^{-3}\,dv\,dt ∣ t ∣ − 3 d v d t は左 Haar 測度となり、右移動の係数はΔ P ( n ( v ) a ( t ) ) = ∣ t ∣ − 2 \Delta_P(n(v)a(t))=|t|^{-2} Δ P ( n ( v ) a ( t )) = ∣ t ∣ − 2 である。
命題 3.1 の共変関数は
f ( x p ) = ∣ t ∣ − 1 − i τ sgn ( t ) ε f ( x ) ( p = ( t b 0 t − 1 ) ) f(xp)=|t|^{-1-i\tau}\operatorname{sgn}(t)^\varepsilon f(x)
\qquad\left(p=\begin{pmatrix}t&b\\0&t^{-1}\end{pmatrix}\right) f ( x p ) = ∣ t ∣ − 1 − i τ sgn ( t ) ε f ( x ) ( p = ( t 0 b t − 1 ) ) を満たす。k θ = ( cos θ − sin θ sin θ cos θ ) k_\theta=\begin{pmatrix}\cos\theta&-\sin\theta\\\sin\theta&\cos\theta\end{pmatrix} k θ = ( cos θ sin θ − sin θ cos θ ) とおく。任意のx ∈ G x\in G x ∈ G の第一列をr e θ r e_\theta r e θ 、r > 0 r>0 r > 0 と書けば、k θ − 1 x k_\theta^{-1}x k θ − 1 x は第一対角成分r r r の上三角行列である。したがってf f f はφ ( θ ) = f ( k θ ) \varphi(\theta)=f(k_\theta) φ ( θ ) = f ( k θ ) によって定まり、k θ + π = − k θ k_{\theta+\pi}=-k_\theta k θ + π = − k θ からφ ( θ + π ) = ( − 1 ) ε φ ( θ ) \varphi(\theta+\pi)=(-1)^\varepsilon\varphi(\theta) φ ( θ + π ) = ( − 1 ) ε φ ( θ ) を得る。
商G / P G/P G / P は第一列が張る直線によって実射影直線と同一視される。関数
ρ ( x ) = ∥ x e 0 ∥ − 2 \rho(x)=\|xe_0\|^{-2} ρ ( x ) = ∥ x e 0 ∥ − 2 は組( G , P ) (G,P) ( G , P ) のρ関数であり、ρ ( k θ ) = 1 \rho(k_\theta)=1 ρ ( k θ ) = 1 である。g − 1 e θ = r g ( θ ) e θ g g^{-1}e_\theta=r_g(\theta)e_{\theta_g} g − 1 e θ = r g ( θ ) e θ g を微分し、det g = 1 \det g=1 det g = 1 を用いると
d θ g d θ = r g ( θ ) − 2 . \frac{d\theta_g}{d\theta}=r_g(\theta)^{-2}. d θ d θ g = r g ( θ ) − 2 . したがって射影直線上の角測度d θ d\theta d θ は、ρ \rho ρ に対応する変換密度をもつ。
この角測度をν ρ \nu_\rho ν ρ とするように Haar 測度を正規化することができる。実際、角測度をν \nu ν とし、§E14.6 補題 4.1 による持上げをν # \nu^\# ν # とすると、その左移動の密度はρ ( a x ) / ρ ( x ) \rho(ax)/\rho(x) ρ ( a x ) / ρ ( x ) である。これは角測度の変換式を部分群積分へ代入して得られる。よってρ − 1 ν # \rho^{-1}\nu^\# ρ − 1 ν # は非零の左不変 Radon 測度であり、G G G の左 Haar 測度となる。この正規化で商積分公式が成り立つ。
以上から円周上のノルムと作用式を得る。Jacobian の式と∣ r − i τ ∣ = 1 |r^{-i\tau}|=1 ∣ r − i τ ∣ = 1 により
∫ 0 π r g ( θ ) − 2 ∣ φ ( θ g ) ∣ 2 d θ = ∫ 0 π ∣ φ ( θ ) ∣ 2 d θ \int_0^\pi r_g(\theta)^{-2}|\varphi(\theta_g)|^2\,d\theta
=\int_0^\pi|\varphi(\theta)|^2\,d\theta ∫ 0 π r g ( θ ) − 2 ∣ φ ( θ g ) ∣ 2 d θ = ∫ 0 π ∣ φ ( θ ) ∣ 2 d θ であり、ユニタリ性も直接確かめられる。強連続性は定理 2.1 による。
実直線の座標には
s ( u ) = ( u − 1 1 0 ) s(u)=\begin{pmatrix}u&-1\\1&0\end{pmatrix} s ( u ) = ( u 1 − 1 0 ) を用いる。e θ = ( u , 1 ) T / 1 + u 2 e_\theta=(u,1)^{\mathsf T}/\sqrt{1+u^2} e θ = ( u , 1 ) T / 1 + u 2 、0 < θ < π 0<\theta<\pi 0 < θ < π とすれば
f ( s ( u ) ) = ( 1 + u 2 ) − ( 1 + i τ ) / 2 φ ( θ ) , ∣ d θ ∣ = d u 1 + u 2 . f(s(u))=(1+u^2)^{-(1+i\tau)/2}\varphi(\theta),
\qquad |d\theta|=\frac{du}{1+u^2}. f ( s ( u )) = ( 1 + u 2 ) − ( 1 + i τ ) /2 φ ( θ ) , ∣ d θ ∣ = 1 + u 2 d u . したがってφ ↦ [ u ↦ f ( s ( u ) ) ] \varphi\mapsto[u\mapsto f(s(u))] φ ↦ [ u ↦ f ( s ( u ))] はL 2 ( R , d u ) L^2(\R,du) L 2 ( R , d u ) へのユニタリ写像である。連続な円周関数の制限を完成してこの写像を得る。全射性は、任意のC c ( R ) C_c(\R) C c ( R ) の関数が上の式によって射影直線の欠けた一点の近傍で0となる連続切断へ延長されることと、§E10.34 定理 1.2 による。
最後にg − 1 s ( u ) g^{-1}s(u) g − 1 s ( u ) の第一列は( d u − b , a − c u ) T (du-b,a-cu)^{\mathsf T} ( d u − b , a − c u ) T である。a − c u ≠ 0 a-cu\ne0 a − c u = 0 のとき
g − 1 s ( u ) = s ( d u − b a − c u ) p , p ∈ P , p 11 = a − c u . g^{-1}s(u)=s\left(\frac{du-b}{a-cu}\right)p,
\qquad p\in P,\quad p_{11}=a-cu. g − 1 s ( u ) = s ( a − c u d u − b ) p , p ∈ P , p 11 = a − c u . この等式に共変性を適用すると、実直線上の作用式を得る。▨
命題 8.3. τ ∈ R \tau\in\R τ ∈ R 、ε ∈ { 0 , 1 } \varepsilon\in\{0,1\} ε ∈ { 0 , 1 } とする。このとき、次が成り立つ。
単位的主系列I τ , ε I_{\tau,\varepsilon} I τ , ε は、( τ , ε ) = ( 0 , 1 ) (\tau,\varepsilon)=(0,1) ( τ , ε ) = ( 0 , 1 ) を除いて既約である。
I 0 , 1 I_{0,1} I 0 , 1 は二つの無限次元既約ユニタリ表現の直交直和である。円周上の模型では、その二つの部分空間はそれぞれ
{ e i m θ : m = 1 , 3 , 5 , … } , { e i m θ : m = − 1 , − 3 , − 5 , … } \{e^{im\theta}:m=1,3,5,\ldots\},\qquad
\{e^{im\theta}:m=-1,-3,-5,\ldots\} { e im θ : m = 1 , 3 , 5 , … } , { e im θ : m = − 1 , − 3 , − 5 , … }
の線形包の閉包である。
この既約性の主張は Casselman の主系列の分類による。証明は扱わない。