§E14.20誘導表現

最終更新

群のユニタリ表現を部分群へ制限すると、同じ Hilbert 空間上に部分群のユニタリ表現が得られる。逆の向きには、部分群の表現から群全体の作用をどのように構成するかが問題となる。誘導表現は、閉部分群の表現に従う共変性と商空間上の二乗可積分性を用いて、群全体のユニタリ表現を構成するものである。これは群と部分群の表現論を結ぶ基本的な構成であり、たとえば Heisenberg 群の Schrödinger 表現は、閉可換部分群の一次元表現から得られる。本記事では、誘導表現の構成と基本的な性質、および代表的な例を扱う。

1 連続切断と平均化

定義 1.1 (共変切断).GGを Hausdorff 局所コンパクト群、HHを閉部分群、EEを複素 Hilbert 空間とし、π:H→U⁡(E)\pi:H\to \Uni(E)を強連続ユニタリ表現とする。商写像をq:G→G/Hq:G\to G/Hとする。連続関数F:G→EF:G\to Eであって

F(xh)=π(h)−1F(x)(x∈G, h∈H)F(xh)=\pi(h)^{-1}F(x)\qquad(x\in G,\ h\in H)

を満たし、q(supp⁡F)q(\supp F)がコンパクトであるものの空間をCc(G,H,π)\mathcal C_c(G,H,\pi)と書く。このような関数を 共変切断 (covariant section) という。

補題 1.2.G,H,E,πG,H,E,\piを定義 1.1の対象とし、dhdhをHHの左 Haar 測度とする。このとき、写像

(Pu)(x)=∫Hπ(h)u(xh) dh(u∈Cc(G,E))(Pu)(x)=\int_H\pi(h)u(xh)\,dh \qquad(u\in C_c(G,E))

はCc(G,H,π)\mathcal C_c(G,H,\pi)への全射である。各x∈Gx\in Gについて、値の集合{F(x):F∈Cc(G,H,π)}\{F(x):F\in\mathcal C_c(G,H,\pi)\}はEEで稠密である。

証明.uuの台をAAとする。xxがコンパクト集合B⊆GB\subseteq Gを動くとき、積分に寄与するhhはB−1A∩HB^{-1}A\cap Hに属する。強連続性とユニタリ性から(x,h)↦π(h)u(xh)(x,h)\mapsto\pi(h)u(xh)は連続である。コンパクト集合の連続像はノルムに関してコンパクトであり、有限の1/n1/n網の合併によって可分である。したがって各切り口は強可測であり、§E10.18 定理 2.4により Bochner 可積分である。コンパクト集合上の一様な連続性と§E10.18 命題 4.3によりPuPuは連続である。

左不変性と§E10.18 命題 5.2により

(Pu)(xk)=∫Hπ(k−1h)u(xh) dh=π(k)−1(Pu)(x)(k∈H).(Pu)(xk)=\int_H\pi(k^{-1}h)u(xh)\,dh =\pi(k)^{-1}(Pu)(x)\qquad(k\in H).

またq(supp⁡Pu)⊆q(A)q(\supp Pu)\subseteq q(A)である。§E14.6 補題 2.1の非負関数θ\thetaを取ると、任意のF∈Cc(G,H,π)F\in\mathcal C_c(G,H,\pi)に対してu=θFu=\theta Fはコンパクトな台をもち、Pu=FPu=Fとなる。

x∈Gx\in G、v∈Ev\in E、ε>0\ep>0を固定する。強連続性により、h∈Hh\in Hが単位元に十分近ければ∥π(h)v−v∥<ε\|\pi(h)v-v\|<\epである。§E10.32 補題 1.2により、そのようなhhだけがxh∈supp⁡ϕxh\in\supp\phiを満たす非負関数ϕ∈Cc(G)\phi\in C_c(G)を、ϕ(x)>0\phi(x)>0となるように取る。∫Hϕ(xh) dh=1\int_H\phi(xh)\,dh=1と正規化すれば、u(y)=ϕ(y)vu(y)=\phi(y)vに対して∥(Pu)(x)−v∥<ε\|(Pu)(x)-v\|<\epとなる。▨

2 誘導表現の構成

定理 2.1.GGを Hausdorff 局所コンパクト群、HHを閉部分群とし、π:H→U⁡(E)\pi:H\to \Uni(E)を複素 Hilbert 空間EE上の強連続ユニタリ表現とする。左 Haar 測度dx,dhdx,dhと組(G,H)(G,H)のρ関数ρ\rhoを固定し、νρ\nu_\rhoを対応する商測度とする。このとき

⟨F1,F2⟩ρ=∫G/H⟨F1(x),F2(x)⟩E dνρ(xH)\langle F_1,F_2\rangle_\rho =\int_{G/H}\langle F_1(x),F_2(x)\rangle_E\,d\nu_\rho(xH)

はCc(G,H,π)\mathcal C_c(G,H,\pi)上の内積である。その Hilbert 空間としての完成をHρ\mathcal H_\rhoとすると、

(Uρ(a)F)(x)=(ρ(a−1x)ρ(x))1/2F(a−1x)(a∈G)(U_\rho(a)F)(x) =\left(\frac{\rho(a^{-1}x)}{\rho(x)}\right)^{1/2}F(a^{-1}x) \qquad(a\in G)

はHρ\mathcal H_\rho上の強連続ユニタリ表現へ一意に延長される。この表現を、π\piからGGへの誘導表現 (induced representation) といい、Ind⁡HGπ\operatorname{Ind}_H^G\piと書く。

証明. ρ関数の存在と商測度の存在は§E14.6 定理 2.3と§E14.6 定理 3.2による。共変性とπ(h)\pi(h)のユニタリ性から、被積分関数は代表元に依存しない連続関数であり、コンパクトな台をもつ。

商測度は任意の非空開集合に正の値を与える。実際、その開集合の逆像に台をもつ非負非零のu∈Cc(G)u\in C_c(G)を取れば、商積分公式の左辺∫Guρ dx\int_Gu\rho\,dxは正であり、右辺の被積分関数の台は当該開集合に含まれる。したがってF≠0F\ne0ならば∥F∥ρ>0\|F\|_\rho>0であり、内積は正定値である。

ra(xH)=ρ(ax)/ρ(x)r_a(xH)=\rho(ax)/\rho(x)とおく。ρ関数の変換則によりrar_aは剰余類上の正の連続関数であり、Uρ(a)FU_\rho(a)Fも共変切断となる。§E14.6 定理 3.2の測度変換公式から

∥Uρ(a)F∥ρ2=∫G/Hra−1(ayH)∥F(y)∥2ra(yH) dνρ(yH)=∥F∥ρ2.\begin{aligned} \|U_\rho(a)F\|_\rho^2 &=\int_{G/H}r_{a^{-1}}(ayH)\|F(y)\|^2r_a(yH)\,d\nu_\rho(yH)\\ &=\|F\|_\rho^2. \end{aligned}

またra−1(xH)rb−1(a−1xH)=r(ab)−1(xH)r_{a^{-1}}(xH)r_{b^{-1}}(a^{-1}xH)=r_{(ab)^{-1}}(xH)なので、Uρ(a)Uρ(b)=Uρ(ab)U_\rho(a)U_\rho(b)=U_\rho(ab)である。逆作用素はUρ(a−1)U_\rho(a^{-1})であり、完成への等長延長はユニタリである。

F∈Cc(G,H,π)F\in\mathcal C_c(G,H,\pi)とし、C=q(supp⁡F)C=q(\supp F)とする。コンパクト単位元近傍BBを取ると、a∈Ba\in Bに対するUρ(a)F−FU_\rho(a)F-Fの商上の台はコンパクト集合D=BCD=BCに含まれる。関数

(a,xH)⟼∥ra−1(xH)1/2F(a−1x)−F(x)∥(a,xH)\longmapsto \left\|r_{a^{-1}}(xH)^{1/2}F(a^{-1}x)-F(x)\right\|

は連続である。実際、ノルムの中の差はxxの右移動に対してπ(h)−1\pi(h)^{-1}だけ変化するので、ノルムは剰余類上に降りる。商写像qqが開写像であることからid⁡G×q\operatorname{id}_G\times qも商写像である。a=ea=eにおける値は0であるから、DDの有限被覆を用いて、この関数はa→ea\to eのときDD上で一様に0へ収束すると分かる。よって

∥Uρ(a)F−F∥ρ≤νρ(D)1/2sup⁡xH∈D∥(Uρ(a)F)(x)−F(x)∥⟶0.\|U_\rho(a)F-F\|_\rho \leq\nu_\rho(D)^{1/2} \sup_{xH\in D}\|(U_\rho(a)F)(x)-F(x)\|\longrightarrow0.

任意のξ∈Hρ\xi\in\mathcal H_\rhoに対して、共変切断FFによる近似と

∥Uρ(a)ξ−ξ∥≤2∥ξ−F∥+∥Uρ(a)F−F∥\|U_\rho(a)\xi-\xi\|\leq2\|\xi-F\|+\|U_\rho(a)F-F\|

を用いれば、完成上でも強連続性が従う。▨

命題 2.2. 同じ左 Haar 測度と二つのρ関数ρ1,ρ2\rho_1,\rho_2によって得た誘導表現について、s(xH)=ρ2(x)/ρ1(x)s(xH)=\rho_2(x)/\rho_1(x)とおく。このとき

V:Hρ1⟶Hρ2,(VF)(x)=s(xH)−1/2F(x)V:\mathcal H_{\rho_1}\longrightarrow\mathcal H_{\rho_2},\qquad (VF)(x)=s(xH)^{-1/2}F(x)

はユニタリ同変作用素である。

証明.§E14.6 定理 6.2によりdνρ2=s dνρ1d\nu_{\rho_2}=s\,d\nu_{\rho_1}である。したがってVVは共変切断の空間の間の全射等長写像であり、完成の間のユニタリ写像へ延長される。また

s(xH)−1/2(ρ1(a−1x)ρ1(x))1/2=(ρ2(a−1x)ρ2(x))1/2s(a−1xH)−1/2s(xH)^{-1/2}\left(\frac{\rho_1(a^{-1}x)}{\rho_1(x)}\right)^{1/2} =\left(\frac{\rho_2(a^{-1}x)}{\rho_2(x)}\right)^{1/2}s(a^{-1}xH)^{-1/2}

なので、VUρ1(a)=Uρ2(a)VVU_{\rho_1}(a)=U_{\rho_2}(a)Vである。▨

3 モジュラー関数を含む共変関数

命題 3.1.G,H,E,πG,H,E,\piを定理 2.1の対象とし、

dG,H(h)=ΔH(h)ΔG(h)(h∈H)d_{G,H}(h)=\frac{\Delta_H(h)}{\Delta_G(h)}\qquad(h\in H)

とおく。連続関数f:G→Ef:G\to Eであって

f(xh)=dG,H(h)1/2π(h)−1f(x)f(xh)=d_{G,H}(h)^{1/2}\pi(h)^{-1}f(x)

を満たし、台のG/HG/Hへの像がコンパクトであるものの空間をDc(G,H,π)\mathcal D_c(G,H,\pi)と書く。§E14.6 補題 2.1の関数θ\thetaを用いて、f∈Dc(G,H,π)f\in\mathcal D_c(G,H,\pi)に対し

∥f∥2=∫Gθ(x)∥f(x)∥2 dx\|f\|^2=\int_G\theta(x)\|f(x)\|^2\,dx

と定める。このとき、次が成り立つ。

  1. ∥f∥\|f\|はθ\thetaに依存しないノルムである。
  2. このノルムによるDc(G,H,π)\mathcal D_c(G,H,\pi)の完成は、f=ρ1/2Ff=\rho^{1/2}FによってHρ\mathcal H_\rhoとユニタリに同一視され、群作用は (L(a)f)(x)=f(a−1x)(L(a)f)(x)=f(a^{-1}x) となる。
  3. 写像 (QG,Hu)(x)=∫HdG,H(h)−1/2π(h)u(xh) dh(Q_{G,H}u)(x)=\int_Hd_{G,H}(h)^{-1/2}\pi(h)u(xh)\,dh はCc(G,E)C_c(G,E)からDc(G,H,π)\mathcal D_c(G,H,\pi)への全射である。

証明.f=ρ1/2Ff=\rho^{1/2}Fの共変性はρ関数の変換則による。商積分公式をコンパクトな台をもつ関数θ∥f∥2/ρ\theta\|f\|^2/\rhoに適用すると

∫Gθ(x)∥f(x)∥2 dx=∫G/H∥f(x)∥2ρ(x) dνρ(xH)=∥F∥ρ2.\int_G\theta(x)\|f(x)\|^2\,dx =\int_{G/H}\frac{\|f(x)\|^2}{\rho(x)}\,d\nu_\rho(xH)=\|F\|_\rho^2.

右辺はθ\thetaに依存しない。群作用の式はρ(x)1/2(Uρ(a)F)(x)=f(a−1x)\rho(x)^{1/2}(U_\rho(a)F)(x)=f(a^{-1}x)から従う。QG,HQ_{G,H}の連続性と共変性は補題 1.2の積分の計算に正の連続指標dG,H−1/2d_{G,H}^{-1/2}を入れて得られる。f∈Dc(G,H,π)f\in\mathcal D_c(G,H,\pi)に対してu=θfu=\theta fと取ればQG,Hu=fQ_{G,H}u=fである。▨

補題 3.2.命題 3.1の記号を用いる。このとき、有限和

QG,H(∑j=1mϕjvj),ϕj∈Cc(G),vj∈E,Q_{G,H}\left(\sum_{j=1}^m\phi_jv_j\right), \qquad \phi_j\in C_c(G),\quad v_j\in E,

の全体は誘導表現の Hilbert 空間で稠密である。

証明.u∈Cc(G,E)u\in C_c(G,E)の像はコンパクトである。§E10.32 補題 1.4を、uuの値の変動がε\ep未満となる有限個の開集合へ適用する。すると、共通のコンパクト集合AAに台をもち、uuに一様収束する有限和un=∑jϕn,jvn,ju_n=\sum_j\phi_{n,j}v_{n,j}を得る。

QG,HunQ_{G,H}u_nはQG,HuQ_{G,H}uに誘導ノルムで収束する。これを確かめるため、θ\thetaを固定し、B=supp⁡θ∩q−1(q(A))B=\supp\theta\cap q^{-1}(q(A))とおく。BBはコンパクトであり、x∈Bx\in Bにおける平均化の積分にはコンパクト集合M=B−1A∩HM=B^{-1}A\cap Hだけが寄与する。したがって

∥QG,H(un−u)∥2≤(∫Bθ(x) dx)(∫MdG,H(h)−1/2 dh)2∥un−u∥∞2⟶0.\|Q_{G,H}(u_n-u)\|^2 \leq\left(\int_B\theta(x)\,dx\right) \left(\int_Md_{G,H}(h)^{-1/2}\,dh\right)^2 \|u_n-u\|_\infty^2\longrightarrow0.

QG,HQ_{G,H}の全射性と完成の定義から結論を得る。vjv_jをEEの任意の稠密部分空間に制限しても、同じ評価により稠密性は保たれる。▨

4 段階的誘導

定理 4.1 (段階的誘導).GGを Hausdorff 局所コンパクト群、H⊆K⊆GH\subseteq K\subseteq Gを閉部分群とし、π\piをHHの強連続ユニタリ表現とする。このとき

Ind⁡HGπ≃Ind⁡KG(Ind⁡HKπ)\operatorname{Ind}_H^G\pi \simeq\operatorname{Ind}_K^G\bigl(\operatorname{Ind}_H^K\pi\bigr)

である。各群の左 Haar 測度を固定し、命題 3.1の模型を用いると、ユニタリ同値は共変関数上の写像

(Jf)(x)(k)=dG,K(k)−1/2f(xk)(x∈G, k∈K)(Jf)(x)(k)=d_{G,K}(k)^{-1/2}f(xk) \qquad(x\in G,\ k\in K)

から得られる。

証明.σ=Ind⁡HKπ\sigma=\operatorname{Ind}_H^K\piとし、その Hilbert 空間をEKE_Kとする。f∈Dc(G,H,π)f\in\mathcal D_c(G,H,\pi)に対して

(Jf)(x)(kh)=dK,H(h)1/2π(h)−1(Jf)(x)(k)(Jf)(x)(kh)=d_{K,H}(h)^{1/2}\pi(h)^{-1}(Jf)(x)(k)

である。各xxについて右辺の関数はK/HK/H上でコンパクトな台をもつ。実際、C=qH(supp⁡f)C=q_H(\supp f)のコンパクトな持上げA⊆GA\subseteq Gを取ると、f(xk)≠0f(xk)\ne0ならばkH∈qH(x−1A∩K)kH\in q_H(x^{-1}A\cap K)である。ここでコンパクトな持上げの存在は§E14.6 補題 2.1による。

さらにxxをコンパクト近傍BB内で動かせば、K/HK/H上の台はqH(B−1A∩K)q_H(B^{-1}A\cap K)に含まれる。この集合もコンパクトである。K/HK/H上のこの集合をコンパクト集合へ持ち上げてノルムを計算すると、ffの連続性と有限被覆による一様な評価からx↦(Jf)(x)x\mapsto(Jf)(x)はEKE_Kのノルムに関して連続である。また

(Jf)(xk0)=dG,K(k0)1/2σ(k0)−1(Jf)(x).(Jf)(xk_0)=d_{G,K}(k_0)^{1/2}\sigma(k_0)^{-1}(Jf)(x).

G/KG/K上の台はCCの像に含まれるから、Jf∈Dc(G,K,σ)Jf\in\mathcal D_c(G,K,\sigma)である。

θG,K\theta_{G,K}とθK,H\theta_{K,H}を、それぞれの商に対する正規化された補助関数とする。二段階のノルムは

∥Jf∥2=∫G∫KθG,K(x)θK,H(k)ΔG(k)ΔK(k)∥f(xk)∥2 dk dx\|Jf\|^2 =\int_G\int_K\theta_{G,K}(x)\theta_{K,H}(k) \frac{\Delta_G(k)}{\Delta_K(k)}\|f(xk)\|^2\,dk\,dx

となる。この被積分関数の台はコンパクトである。実際、xk∈AHxk\in AHならば、xxはsupp⁡θG,K\supp\theta_{G,K}とqK−1(qK(A))q_K^{-1}(q_K(A))の交わりに属する。この交わりをBBとすると、kHkHはコンパクト集合qH(B−1A∩K)q_H(B^{-1}A\cap K)に属する。θK,H\theta_{K,H}の台の性質によってkkも共通のコンパクト集合に属する。

したがって§E10.36 補題 1.1により積分順序を交換することができる。y=xky=xkと置き、§E14.5 定理 1.2と§E14.5 定理 2.1を用いると

∥Jf∥2=∫Gθ′(y)∥f(y)∥2 dy,θ′(y)=∫KθG,K(yl)θK,H(l−1) dl.\|Jf\|^2=\int_G\theta'(y)\|f(y)\|^2\,dy, \qquad \theta'(y)=\int_K\theta_{G,K}(yl)\theta_{K,H}(l^{-1})\,dl.

関数θ′\theta'は連続かつ非負である。yyがコンパクト集合を動くとき、θG,K(yl)≠0\theta_{G,K}(yl)\ne0となるllは共通のコンパクト集合に属するため、積分から連続性が従う。任意のコンパクト集合C0⊆G/HC_0\subseteq G/Hに対し、そのG/KG/Kへの像をCKC_Kとする。yH∈C0yH\in C_0かつ被積分関数が非零ならば、z=ylz=ylはsupp⁡θG,K∩qK−1(CK)\supp\theta_{G,K}\cap q_K^{-1}(C_K)に属する。C0C_0のコンパクトな持上げを取るとl−1H=z−1yHl^{-1}H=z^{-1}yHもコンパクト集合に属するので、θK,H\theta_{K,H}の性質からl−1l^{-1}、従ってyyはコンパクト集合に属する。よってsupp⁡θ′∩qH−1(C0)\supp\theta'\cap q_H^{-1}(C_0)はコンパクトである。

左不変性による置換u=hlu=hlとθK,H\theta_{K,H}の正規化から

∫Hθ′(yh) dh=∫KθG,K(yu)(∫HθK,H(u−1h) dh)du=∫KθG,K(yu) du=1.\begin{aligned} \int_H\theta'(yh)\,dh &=\int_K\theta_{G,K}(yu) \left(\int_H\theta_{K,H}(u^{-1}h)\,dh\right)du\\ &=\int_K\theta_{G,K}(yu)\,du=1. \end{aligned}

この積分交換にも共通のコンパクトな台がある。具体的には、uuはθG,K(yu)≠0\theta_{G,K}(yu)\ne0となるコンパクト集合に属し、u−1hu^{-1}hはθK,H\theta_{K,H}の台と、その集合のK/HK/Hへの逆像との交わりに属する。したがってθ′\theta'は正規化された補助関数であり、命題 3.1により∥Jf∥=∥f∥\|Jf\|=\|f\|である。

補題 3.2により、二段階の空間ではQG,K(ϕη)Q_{G,K}(\phi\eta)の有限和が稠密である。ただしϕ∈Cc(G)\phi\in C_c(G)、η∈Dc(K,H,π)\eta\in\mathcal D_c(K,H,\pi)とする。このような一組について

f(y)=∫KdG,K(l)−1/2ϕ(yl)η(l−1) dlf(y)=\int_Kd_{G,K}(l)^{-1/2}\phi(yl)\eta(l^{-1})\,dl

とおく。yyをコンパクト近傍に制限するとyl∈supp⁡ϕyl\in\supp\phiによってllは共通のコンパクト集合に属するので、ffは連続である。llの置換とη\etaの共変性から

f(yh)=dG,H(h)1/2π(h)−1f(y)f(yh)=d_{G,H}(h)^{1/2}\pi(h)^{-1}f(y)

を得る。またf(y)≠0f(y)\ne0ならば、yHyHはコンパクト集合(supp⁡ϕ) qH(supp⁡η)(\supp\phi)\,q_H(\supp\eta)に属する。よってf∈Dc(G,H,π)f\in\mathcal D_c(G,H,\pi)である。k=tlk=tlと置換すると

(Jf)(x)(t)=∫KdG,K(k)−1/2ϕ(xk)η(k−1t) dk=(QG,K(ϕη)(x))(t).\begin{aligned} (Jf)(x)(t) &=\int_Kd_{G,K}(k)^{-1/2}\phi(xk)\eta(k^{-1}t)\,dk\\ &=\bigl(Q_{G,K}(\phi\eta)(x)\bigr)(t). \end{aligned}

上の積分はEKE_Kにおける Bochner 積分とも一致する。実際、積分変数kkを共通のコンパクト集合に制限し、連続な被積分関数を有限和で一様近似すると、点ごとの積分とEKE_Kのノルムにおける積分の双方が同じ有限和の極限となる。したがってJJの像は稠密であり、等長性により完成の間のユニタリ写像へ延長される。最後に

(JL(a)f)(x)(k)=dG,K(k)−1/2f(a−1xk)=(L(a)Jf)(x)(k)(JL(a)f)(x)(k)=d_{G,K}(k)^{-1/2}f(a^{-1}xk) =(L(a)Jf)(x)(k)

であるから、JJは群作用を交換する。▨

5 コンパクト群の相互律

定理 5.1 (Frobenius の相互律).GGを Hausdorff コンパクト群、HHを閉部分群、π:H→U⁡(E)\pi:H\to \Uni(E)を強連続ユニタリ表現とする。σ:G→U⁡(V)\sigma:G\to \Uni(V)をdd次元既約ユニタリ表現とし、G,HG,Hの Haar 測度とG/HG/Hの不変測度を全測度1に正規化する。このとき、次が成り立つ。

  1. 対応 Hom⁡H(V∣H,E)⟶Hom⁡G(V,Ind⁡HGπ),A⟼TA,\operatorname{Hom}_H(V|_H,E)\longrightarrow \operatorname{Hom}_G(V,\operatorname{Ind}_H^G\pi),\qquad A\longmapsto T_A, (TAv)(x)=Aσ(x−1)v(T_Av)(x)=A\sigma(x^{-1})v は線形同型である。
  2. 右辺の同変作用素空間に⟨T,S⟩IV=S∗T\langle T,S\rangle I_V=S^*Tによる内積を、左辺に ⟨A,B⟩=1dtr⁡(B∗A)\langle A,B\rangle=\frac1d\operatorname{tr}(B^*A) を入れると、写像A↦TAA\mapsto T_Aはユニタリである。
  3. 特に、Ind⁡HGπ\operatorname{Ind}_H^G\piにおけるσ\sigmaの重複度はHom⁡H(V∣H,E)\operatorname{Hom}_H(V|_H,E)の Hilbert 次元に等しい。

証明. コンパクト群とその閉部分群はユニモジュラーなので、ρ=1\rho=1とすることができる。AAがHHの作用を交換すれば

Aσ((xh)−1)v=π(h)−1Aσ(x−1)vA\sigma((xh)^{-1})v=\pi(h)^{-1}A\sigma(x^{-1})v

であり、TAvT_Avは連続な共変切断である。∥TAv∥≤∥A∥∥v∥\|T_Av\|\leq\|A\|\|v\|からTAT_Aは有界であり、式の代入によってTAσ(a)=L(a)TAT_A\sigma(a)=L(a)T_Aを得る。

逆向きには、同変作用素T:V→Ind⁡HGπT:V\to\operatorname{Ind}_H^G\piを取る。χσ(a)=tr⁡σ(a)\chi_\sigma(a)=\operatorname{tr}\sigma(a)とし、ψ(a)=dχσ(a)‾\psi(a)=d\overline{\chi_\sigma(a)}とおく。連続切断に対して

(SψF)(x)=∫Gψ(a)F(a−1x) da=∫Gψ(xy−1)F(y) dy(S_\psi F)(x)=\int_G\psi(a)F(a^{-1}x)\,da =\int_G\psi(xy^{-1})F(y)\,dy

と定める。Weil の積分公式により∥F∥L2(G,E)=∥F∥L2(G/H,E)\|F\|_{L^2(G,E)}=\|F\|_{L^2(G/H,E)}であり、Cauchy–Schwarz の不等式から

sup⁡x∥(SψF)(x)∥≤∥ψ∥2∥F∥2\sup_x\|(S_\psi F)(x)\|\leq\|\psi\|_2\|F\|_2

となる。ψ\psiの連続性によりSψFS_\psi Fは連続である。この評価からSψS_\psiは完成の各ベクトルに対して連続な共変切断を与える。実際、連続切断による近似列の像は一様 Cauchy 列になり、その一様極限が所要の連続切断である。

§E14.18 定理 4.1により∫Gψ(a)σ(a) da=IV\int_G\psi(a)\sigma(a)\,da=I_Vである。したがって、同変作用素TTと Bochner 積分の交換により

SψTv=T(∫Gψ(a)σ(a)v da)=Tv.S_\psi Tv=T\left(\int_G\psi(a)\sigma(a)v\,da\right)=Tv.

ゆえにTvTvの連続代表元FvF_vが得られる。連続代表元は一意である。二つの代表元の差がある点で非零ならば、そのノルムはある非空開集合上で正となり、Haar 測度の正値性に反するからである。

Av=Fv(e)Av=F_v(e)と定める。VVは有限次元なのでAAは有界である。連続代表元の一意性により

Fσ(a)v(x)=Fv(a−1x)F_{\sigma(a)v}(x)=F_v(a^{-1}x)

がすべてのa,xa,xで成り立つ。a=h∈Ha=h\in H、x=ex=eと置くとAσ(h)=π(h)AA\sigma(h)=\pi(h)Aを得る。またa=x−1a=x^{-1}として単位元で評価すればFv(x)=Aσ(x−1)vF_v(x)=A\sigma(x^{-1})vである。したがってT=TAT=T_Aであり、二つの対応は相互に逆である。

§E14.8 定理 4.6によりTB∗TAT_B^*T_Aはスカラー作用素である。そのトレースを計算すると

TB∗TA=∫Gσ(x)B∗Aσ(x)−1 dx=tr⁡(B∗A)dIV.T_B^*T_A=\int_G\sigma(x)B^*A\sigma(x)^{-1}\,dx =\frac{\operatorname{tr}(B^*A)}dI_V.

よって内積も保存される。最後に§E14.18 定理 5.2による直交直和分解にこの同変作用素空間の同一視を適用すると、主張 (3)を得る。▨

系 5.2.GGを Hausdorff 局所コンパクト群、HHを閉部分群とする。このとき、HHの自明な一次元表現からの誘導表現は、L2(G/H,νρ)L^2(G/H,\nu_\rho)上の準正則表現に等しい。特にGGがコンパクトならば、GGの有限次元既約表現σ\sigmaがL2(G/H)L^2(G/H)に現れる重複度は

dim⁡VσH,VσH={v∈Vσ:σ(h)v=v for all h∈H}\dim V_\sigma^H,\qquad V_\sigma^H=\{v\in V_\sigma:\sigma(h)v=v\text{ for all }h\in H\}

である。

証明. 自明表現の共変切断はCc(G/H)C_c(G/H)と同一視される。§E10.34 定理 1.2により、その完成はL2(G/H,νρ)L^2(G/H,\nu_\rho)である。作用式は§E14.6 命題 7.1の式と一致する。コンパクト群の場合は定理 5.1を適用する。HH不変な線形汎関数Vσ→CV_\sigma\to\CはVσHV_\sigma^Hの双対と同型である。実際、PHv=∫Hσ(h)v dhP_Hv=\int_H\sigma(h)v\,dhはVσHV_\sigma^Hへの直交射影であり、すべてのHH不変な線形汎関数AAはA=APHA=AP_Hを満たす。▨

例 5.3.G=(R,+)G=(\R,+)、H={0}H=\{0\}とし、HHとGGの自明な一次元表現をそれぞれπ,σ\pi,\sigmaとする。このとき

Hom⁡H(C,C)=C,Hom⁡G(C,Ind⁡HGπ)={0}.\operatorname{Hom}_H(\C,\C)=\C, \qquad \operatorname{Hom}_G(\C,\operatorname{Ind}_H^G\pi)=\{0\}.

したがって、定理 5.1の同型は、この非コンパクト群では成り立たない。

HHの作用は自明なので、C\C上の任意の線形写像はHH同変である。一方、系 5.2により、Ind⁡HGπ\operatorname{Ind}_H^G\piは Lebesgue 測度に関するL2(R)L^2(\R)上の左正則表現である。GG同変写像T ⁣:C→L2(R)T\colon\C\to L^2(\R)に対してf=T(1)f=T(1)とおくと、すべてのa∈Ra\in\Rについてf( ⋅−a)=ff(\,\cdot-a)=fがL2L^2で成り立つ。特に、任意の整数nnに対して

∫nn+1∣f(x)∣2 dx=∫01∣f(t+n)∣2 dt=∫01∣f(t)∣2 dt=:c.\int_n^{n+1}|f(x)|^2\,dx =\int_0^1|f(t+n)|^2\,dt =\int_0^1|f(t)|^2\,dt=:c.

区間[n,n+1)[n,n+1)はR\Rを互いに素に覆うので、∥f∥22=∑n∈Zc<∞\|f\|_2^2=\sum_{n\in\Z}c<\inftyである。よってc=0c=0であり、f=0f=0を得る。線形性によりT=0T=0である。

6 開部分群と離散群

例 6.1.GGを Hausdorff 局所コンパクト群、HHを開部分群、π:H→U⁡(E)\pi:H\to \Uni(E)を強連続ユニタリ表現とする。G/HG/Hの各剰余類zzの代表元s(z)s(z)を一つずつ選ぶ。このとき

Ind⁡HGπ≃⨁^z∈G/HE.\operatorname{Ind}_H^G\pi\simeq\widehat{\bigoplus}_{z\in G/H}E.

a∈Ga\in Gとz∈G/Hz\in G/Hに対してh(a,z)∈Hh(a,z)\in Hを

a−1s(z)=s(a−1z)h(a,z)a^{-1}s(z)=s(a^{-1}z)h(a,z)

で定めると、直和上の作用は

(U(a)ξ)z=π(h(a,z))−1ξa−1z(U(a)\xi)_z=\pi(h(a,z))^{-1}\xi_{a^{-1}z}

である。特に、離散群とその任意の部分群にこの表示が適用される。

証明. 開部分群は閉でもあり、G/HG/Hは離散である。GGの Haar 測度をHHへ制限すればHHの Haar 測度を得るので、右移動の公式からΔG∣H=ΔH\Delta_G|_H=\Delta_Hとなる。よってρ=1\rho=1とし、商測度を数え上げ測度とすることができる。

各剰余類は開集合であり、s(z)h↦π(h)−1ξzs(z)h\mapsto\pi(h)^{-1}\xi_zは連続である。したがって有限個の剰余類だけで非零の切断は、直和の有限台ベクトルと一対一に対応する。ノルムは∑z∥ξz∥2\sum_z\|\xi_z\|^2に一致するので、完成によって Hilbert 直和を得る。作用式はF(a−1s(z))F(a^{-1}s(z))に共変性を適用した式である。▨

7 Heisenberg 群の Schrödinger 表現

例 7.1.n∈N≥1n\in\NNとし、G=Rn×Rn×RG=\R^n\times\R^n\times\Rに群法

(q,p,t)(q′,p′,t′)=(q+q′,p+p′,t+t′+p⋅q′)(q,p,t)(q',p',t')=(q+q',p+p',t+t'+p\cdot q')

を入れる。このとき、H={(0,p,t):p∈Rn, t∈R}H=\{(0,p,t):p\in\R^n,\ t\in\R\}は閉可換部分群である。λ∈R∖{0}\lambda\in\R\setminus\{0\}に対し

χλ(0,p,t)=eiλt\chi_\lambda(0,p,t)=e^{i\lambda t}

とおくと、Ind⁡HGχλ\operatorname{Ind}_H^G\chi_\lambdaはL2(Rn,du)L^2(\R^n,du)上の表現

(Sλ(q,p,t)φ)(u)=eiλ(t+p⋅(u−q))φ(u−q)(S_\lambda(q,p,t)\varphi)(u) =e^{i\lambda(t+p\cdot(u-q))}\varphi(u-q)

にユニタリ同値である。この表現を Schrödinger 表現 (Schrödinger representation) という。

証明. 群法の結合性は、第三座標の交差項について

p⋅q′+(p+p′)⋅q′′=p′⋅q′′+p⋅(q′+q′′)p\cdot q'+(p+p')\cdot q'' =p'\cdot q''+p\cdot(q'+q'')

が成り立つことによる。単位元は(0,0,0)(0,0,0)、逆元は

(q,p,t)−1=(−q,−p,−t+p⋅q)(q,p,t)^{-1}=(-q,-p,-t+p\cdot q)

である。左右の移動の Euclid 座標に関する Jacobian は1なので、dq dp dtdq\,dp\,dtは左右 Haar 測度である。HHの Haar 測度はdp dtdp\,dtであり、G/HG/Hはqq座標によってRn\R^nと同相である。商測度はdqdqであり、ρ=1\rho=1と取る。

連続切断s(x)=(x,0,0)s(x)=(x,0,0)を取ると

(q,p,t)=s(q)(0,p,t)(q,p,t)=s(q)(0,p,t)

である。したがって共変切断はf(x)=F(s(x))f(x)=F(s(x))によって

F(q,p,t)=e−iλtf(q)F(q,p,t)=e^{-i\lambda t}f(q)

と表される。これは誘導空間をL2(Rn,dx)L^2(\R^n,dx)と等長に同一視する。a=(q,p,t)a=(q,p,t)に対して

a−1s(x)=s(x−q)(0,−p,−t+p⋅q−p⋅x)a^{-1}s(x)=s(x-q)(0,-p,-t+p\cdot q-p\cdot x)

なので

(U(a)f)(x)=eiλ(t+p⋅(x−q))f(x−q).(U(a)f)(x)=e^{i\lambda(t+p\cdot(x-q))}f(x-q).

したがって、上の等長同一視は誘導表現と表示された作用SλS_\lambdaを交換する。定理 2.1により誘導表現は強連続ユニタリ表現なので、この同一視は所要のユニタリ同値である。▨

8 SL⁡2(R)\SL_2(\R)の単位的主系列

例 8.1.G=SL⁡2(R)G=\SL_2(\R)とし、閉部分群

P={(tb0t−1):t∈R×, b∈R}P=\left\{\begin{pmatrix}t&b\\0&t^{-1}\end{pmatrix}:t\in\R^\times,\ b\in\R\right\}

を取る。このとき、τ∈R\tau\in\R、ε∈{0,1}\varepsilon\in\{0,1\}に対して

χτ,ε((tb0t−1))=∣t∣iτsgn⁡(t)ε\chi_{\tau,\varepsilon}\left(\begin{pmatrix}t&b\\0&t^{-1}\end{pmatrix}\right) =|t|^{i\tau}\operatorname{sgn}(t)^\varepsilon

はPPの単位的指標である。誘導表現Iτ,ε=Ind⁡PGχτ,εI_{\tau,\varepsilon}=\operatorname{Ind}_P^G\chi_{\tau,\varepsilon}を 単位的主系列 (unitary principal series) という。

eθ=(cos⁡θ,sin⁡θ)Te_\theta=(\cos\theta,\sin\theta)^{\mathsf T}とし、円周上の関数でφ(θ+π)=(−1)εφ(θ)\varphi(\theta+\pi)=(-1)^\varepsilon\varphi(\theta)をほとんど至る所で満たすものの Hilbert 空間で、ノルムの二乗を∫0π∣φ(θ)∣2 dθ\int_0^\pi|\varphi(\theta)|^2\,d\thetaとする。g−1eθ=rg(θ)eθgg^{-1}e_\theta=r_g(\theta)e_{\theta_g}、rg(θ)>0r_g(\theta)>0と書けば、Iτ,εI_{\tau,\varepsilon}の円周上の模型は

(Iτ,ε(g)φ)(θ)=rg(θ)−1−iτφ(θg)(I_{\tau,\varepsilon}(g)\varphi)(\theta) =r_g(\theta)^{-1-i\tau}\varphi(\theta_g)

である。実直線上ではL2(R,du)L^2(\R,du)に作用し、g=(abcd)g=\begin{pmatrix}a&b\\c&d\end{pmatrix}に対して

(Iτ,ε(g)f)(u)=∣a−cu∣−1−iτsgn⁡(a−cu)εf(du−ba−cu)(I_{\tau,\varepsilon}(g)f)(u) =|a-cu|^{-1-i\tau}\operatorname{sgn}(a-cu)^\varepsilon f\left(\frac{du-b}{a-cu}\right)

となる。分母が0となる一点における値は、二乗可積分同値類に影響しない。

証明.§E14.5 例 5.1により、GGは局所コンパクト群であり、ΔG=1\Delta_G=1である。PPはGGの閉部分群である。PPの元を

n(v)a(t)=(1v01)(t00t−1)n(v)a(t)=\begin{pmatrix}1&v\\0&1\end{pmatrix} \begin{pmatrix}t&0\\0&t^{-1}\end{pmatrix}

と書くと、積は(v,t)(v′,t′)=(v+t2v′,tt′)(v,t)(v',t')=(v+t^2v',tt')である。変数変換から∣t∣−3 dv dt|t|^{-3}\,dv\,dtは左 Haar 測度となり、右移動の係数はΔP(n(v)a(t))=∣t∣−2\Delta_P(n(v)a(t))=|t|^{-2}である。

命題 3.1の共変関数は

f(xp)=∣t∣−1−iτsgn⁡(t)εf(x)(p=(tb0t−1))f(xp)=|t|^{-1-i\tau}\operatorname{sgn}(t)^\varepsilon f(x) \qquad\left(p=\begin{pmatrix}t&b\\0&t^{-1}\end{pmatrix}\right)

を満たす。kθ=(cos⁡θ−sin⁡θsin⁡θcos⁡θ)k_\theta=\begin{pmatrix}\cos\theta&-\sin\theta\\\sin\theta&\cos\theta\end{pmatrix}とおく。任意のx∈Gx\in Gの第一列をreθr e_\theta、r>0r>0と書けば、kθ−1xk_\theta^{-1}xは第一対角成分rrの上三角行列である。したがってffはφ(θ)=f(kθ)\varphi(\theta)=f(k_\theta)によって定まり、kθ+π=−kθk_{\theta+\pi}=-k_\thetaからφ(θ+π)=(−1)εφ(θ)\varphi(\theta+\pi)=(-1)^\varepsilon\varphi(\theta)を得る。

商G/PG/Pは第一列が張る直線によって実射影直線と同一視される。関数

ρ(x)=∥xe0∥−2\rho(x)=\|xe_0\|^{-2}

は組(G,P)(G,P)のρ関数であり、ρ(kθ)=1\rho(k_\theta)=1である。g−1eθ=rg(θ)eθgg^{-1}e_\theta=r_g(\theta)e_{\theta_g}を微分し、det⁡g=1\det g=1を用いると

dθgdθ=rg(θ)−2.\frac{d\theta_g}{d\theta}=r_g(\theta)^{-2}.

したがって射影直線上の角測度dθd\thetaは、ρ\rhoに対応する変換密度をもつ。

この角測度をνρ\nu_\rhoとするように Haar 測度を正規化することができる。実際、角測度をν\nuとし、§E14.6 補題 4.1による持上げをν#\nu^\#とすると、その左移動の密度はρ(ax)/ρ(x)\rho(ax)/\rho(x)である。これは角測度の変換式を部分群積分へ代入して得られる。よってρ−1ν#\rho^{-1}\nu^\#は非零の左不変 Radon 測度であり、GGの左 Haar 測度となる。この正規化で商積分公式が成り立つ。

以上から円周上のノルムと作用式を得る。Jacobian の式と∣r−iτ∣=1|r^{-i\tau}|=1により

∫0πrg(θ)−2∣φ(θg)∣2 dθ=∫0π∣φ(θ)∣2 dθ\int_0^\pi r_g(\theta)^{-2}|\varphi(\theta_g)|^2\,d\theta =\int_0^\pi|\varphi(\theta)|^2\,d\theta

であり、ユニタリ性も直接確かめられる。強連続性は定理 2.1による。

実直線の座標には

s(u)=(u−110)s(u)=\begin{pmatrix}u&-1\\1&0\end{pmatrix}

を用いる。eθ=(u,1)T/1+u2e_\theta=(u,1)^{\mathsf T}/\sqrt{1+u^2}、0<θ<π0<\theta<\piとすれば

f(s(u))=(1+u2)−(1+iτ)/2φ(θ),∣dθ∣=du1+u2.f(s(u))=(1+u^2)^{-(1+i\tau)/2}\varphi(\theta), \qquad |d\theta|=\frac{du}{1+u^2}.

したがってφ↦[u↦f(s(u))]\varphi\mapsto[u\mapsto f(s(u))]はL2(R,du)L^2(\R,du)へのユニタリ写像である。連続な円周関数の制限を完成してこの写像を得る。全射性は、任意のCc(R)C_c(\R)の関数が上の式によって射影直線の欠けた一点の近傍で0となる連続切断へ延長されることと、§E10.34 定理 1.2による。

最後にg−1s(u)g^{-1}s(u)の第一列は(du−b,a−cu)T(du-b,a-cu)^{\mathsf T}である。a−cu≠0a-cu\ne0のとき

g−1s(u)=s(du−ba−cu)p,p∈P,p11=a−cu.g^{-1}s(u)=s\left(\frac{du-b}{a-cu}\right)p, \qquad p\in P,\quad p_{11}=a-cu.

この等式に共変性を適用すると、実直線上の作用式を得る。▨

注意 8.2.例 8.1の指標におけるiτi\tauを複素数ssに替えると、同じ円周上の関数空間に正規化主系列の作用式rg(θ)−1−sφ(θg)r_g(\theta)^{-1-s}\varphi(\theta_g)を定めることができる。この角測度による内積を保つための必要十分条件はℜs=0\Re s=0である。十分性は Jacobian の計算による。必要性は、g=diag⁡(t,t−1)g=\operatorname{diag}(t,t^{-1})、t>1t>1による作用がすべての連続関数のノルムを保つならば、余分な因子rg(θ)−2ℜsr_g(\theta)^{-2\Re s}が円周の各点で1にならなければならないことによる。rgr_gは恒等的に1ではないので、ℜs=0\Re s=0となる。この条件は、ここで指定した内積に関する条件である。

命題 8.3.τ∈R\tau\in\R、ε∈{0,1}\varepsilon\in\{0,1\}とする。このとき、次が成り立つ。

  1. 単位的主系列Iτ,εI_{\tau,\varepsilon}は、(τ,ε)=(0,1)(\tau,\varepsilon)=(0,1)を除いて既約である。
  2. I0,1I_{0,1}は二つの無限次元既約ユニタリ表現の直交直和である。円周上の模型では、その二つの部分空間はそれぞれ {eimθ:m=1,3,5,…},{eimθ:m=−1,−3,−5,…}\{e^{im\theta}:m=1,3,5,\ldots\},\qquad \{e^{im\theta}:m=-1,-3,-5,\ldots\} の線形包の閉包である。

この既約性の主張は Casselman の主系列の分類による。証明は扱わない。

参考文献

  1. Bill Casselman, Representations of SL₂(R), 2020.SL₂(ℝ) の主系列の既約性を参考にした。

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