§E12.12非有界作用素

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有界線形作用素は空間全体で定義されるが、微分作用素の多くは関数空間全体では定義されない。たとえば、Lebesgue 測度に関するL2([0,1])L^2([0,1])上の作用素f↦−if′f\mapsto -if'は、二乗可積分な関数の不定積分で表される関数の全体を定義域として定まり、この定義域はL2([0,1])L^2([0,1])全体でない。このような作用素は、定義域と組にして扱う必要がある。定義域をもつ線形作用素のうち、グラフが閉集合であるものを閉作用素という。閉作用素は、定義域をもつ作用素の理論において最も基本的なクラスの一つである。Hilbert 空間上の稠密に定義された線形作用素については、内積を通じて定まる共役作用素が元の作用素を拡張する場合と、定義域も値も一致する場合とを、それぞれ対称性と自己共役性として区別する。上の作用素を両端で値が00となる関数に制限した作用素は、対称作用素であるが自己共役作用素でなく、自己共役な拡張を無数にもつ。一方、自己共役な拡張をもたない対称作用素も存在する。本記事では、閉作用素と共役作用素の基本的な性質、自己共役性の判定法、自己共役な拡張の分類、および Kato–Rellich の摂動定理について解説する。

1 閉作用素とレゾルベント

定義 1.1.X,YX,YをK∈{R,C}\mathbb K\in\{\R,\C\}上の Banach 空間とする。XXの線形部分空間D(T)D(T)と線形写像T ⁣:D(T)→YT\colon D(T)\to Yの組TTを、定義域D(T)D(T)をもつXXからYYへの 線形作用素 (linear operator) という。X=YX=Yのとき、TTをXX上の線形作用素という。D(T)D(T)がXXで稠密であるとき、TTは 稠密に定義されている (densely defined) という。ker⁡T={x∈D(T):Tx=0}\ker T=\{x\in D(T):Tx=0\}、im⁡T={Tx:x∈D(T)}\im T=\{Tx:x\in D(T)\}と書く。X=YX=Yのとき、λ∈K\lambda\in\mathbb Kとx∈D(T)∖{0}x\in D(T)\setminus\{0\}がTx=λxTx=\lambda xを満たすならば、λ\lambdaをTTの 固有値 (eigenvalue)、xxをλ\lambdaに属する 固有ベクトル (eigenvector) といい、ker⁡(T−λI)\ker(T-\lambda I)をλ\lambdaに属する 固有空間 (eigenspace) という。

直積X×YX\times Yにノルム∥(x,y)∥=(∥x∥2+∥y∥2)1/2\|(x,y)\|=(\|x\|^2+\|y\|^2)^{1/2}を入れる。G(T)={(x,Tx):x∈D(T)}⊆X×YG(T)=\{(x,Tx):x\in D(T)\}\subseteq X\times YをTTの グラフ (graph) という。XXからYYへの線形作用素S,TS,TがG(S)⊆G(T)G(S)\subseteq G(T)を満たすとき、すなわちD(S)⊆D(T)D(S)\subseteq D(T)かつすべてのx∈D(S)x\in D(S)についてSx=TxSx=Txが成り立つとき、TTをSSの 拡張 (extension) といい、S⊆TS\subseteq Tと書く。線形部分空間D0⊆D(T)D_0\subseteq D(T)について、TTのD0D_0への制限をT∣D0T|_{D_0}と書く。

XXからYYへの線形作用素S,TS,Tとα∈K\alpha\in\mathbb Kについて、S+TS+Tを定義域D(S)∩D(T)D(S)\cap D(T)の上で(S+T)x=Sx+Tx(S+T)x=Sx+Txにより、αT\alpha Tを定義域D(T)D(T)の上で(αT)x=α(Tx)(\alpha T)x=\alpha(Tx)により定める。ZZをK\mathbb K上の Banach 空間とし、RRをYYからZZへの線形作用素とするとき、RTRTを定義域{x∈D(T):Tx∈D(R)}\{x\in D(T):Tx\in D(R)\}の上で(RT)x=R(Tx)(RT)x=R(Tx)により定める。TTが単射であるとき、T−1T^{-1}は定義域im⁡T\im TをもつYYからXXへの線形作用素である。B∈B(X,Y)B\in B(X,Y)は定義域XXの線形作用素とみなし、XXの恒等作用素をIIと書く。

H,KH,KがK\mathbb K上の Hilbert 空間であるとき、H×KH\times Kのこのノルムは内積⟨(x,y),(x′,y′)⟩=⟨x,x′⟩+⟨y,y′⟩\langle(x,y),(x',y')\rangle=\langle x,x'\rangle+\langle y,y'\rangleから定まる。H×KH\times Kは§E12.7 命題 1.6 (1)で二つの Hilbert 空間H,KH,Kの族の Hilbert 直和をとったものであるから、この内積について Hilbert 空間である。

定義 1.2.X,YX,YをK∈{R,C}\mathbb K\in\{\R,\C\}上の Banach 空間とし、TTをXXからYYへの線形作用素とする。G(T)G(T)がX×YX\times Yの閉集合であるとき、TTを 閉作用素 (closed operator) という。

G(T)G(T)のX×YX\times Yにおける閉包G(T)‾\tpcl{G(T)}がXXからYYへのある線形作用素のグラフであるとき、TTは 可閉 (closable) であるという。線形作用素はそのグラフによって定まるので、このような線形作用素はただ一つである。これをTTの 閉包 (closure) といい、T‾\overline Tと書く。G(T‾)=G(T)‾G(\overline T)=\tpcl{G(T)}である。

TTを閉作用素とし、D0⊆D(T)D_0\subseteq D(T)を線形部分空間とする。G(T∣D0)‾=G(T)\tpcl{G(T|_{D_0})}=G(T)が成り立つとき、D0D_0をTTの 芯 (core) という。このときT∣D0T|_{D_0}は可閉であり、T∣D0‾=T\overline{T|_{D_0}}=Tである。

補題 1.3.X,YX,YをK∈{R,C}\mathbb K\in\{\R,\C\}上の Banach 空間とし、TTをXXからYYへの線形作用素とする。

  1. TTが閉作用素であるための必要十分条件は、D(T)D(T)の点列(xn)(x_n)がXXのノルムについてx∈Xx\in Xに収束し、(Txn)(Tx_n)がYYのノルムについてy∈Yy\in Yに収束するならば、x∈D(T)x\in D(T)かつTx=yTx=yが成り立つことである。
  2. TTが可閉であること、D(T)D(T)の点列(xn)(x_n)が00に収束し(Txn)(Tx_n)がy∈Yy\in Yに収束するならばy=0y=0であること、閉作用素であるような拡張をTTがもつことの三条件は同値である。TTが可閉であるとき、T‾\overline TはTTの拡張で閉作用素であり、TTの拡張で閉作用素であるすべてのSSについてT‾⊆S\overline T\subseteq Sが成り立つ。さらに、x∈Xx\in XがD(T‾)D(\overline T)に属するための必要十分条件は、xxに収束するD(T)D(T)の点列(xn)(x_n)で(Txn)(Tx_n)がYYで収束するものが存在することであり、このときT‾x=lim⁡nTxn\overline Tx=\lim_nTx_nである。
  3. TTが閉作用素であり、B∈B(X,Y)B\in B(X,Y)であるならば、定義域D(T)D(T)をもつ線形作用素T+BT+Bは閉作用素である。

証明. 演習とする(問題 7.1)。▨

補題 1.4.X,YX,YをK∈{R,C}\mathbb K\in\{\R,\C\}上の Banach 空間とし、TTをXXからYYへの閉作用素とし、c>0c>0がすべてのx∈D(T)x\in D(T)について∥Tx∥≥c∥x∥\|Tx\|\ge c\|x\|を満たすとする。このとき、TTは単射であり、im⁡T\im TはYYの閉集合である。さらにim⁡T=Y\im T=Yならば、T−1∈B(Y,X)T^{-1}\in B(Y,X)かつ∥T−1∥≤c−1\|T^{-1}\|\le c^{-1}である。

証明.x∈D(T)x\in D(T)がTx=0Tx=0を満たすならばc∥x∥≤0c\|x\|\le0であるから、TTは単射である。(xn)(x_n)をD(T)D(T)の点列とし、TxnTx_nがYYのノルムについてy∈Yy\in Yに収束するとする。∥xn−xm∥≤c−1∥Txn−Txm∥\|x_n-x_m\|\le c^{-1}\|Tx_n-Tx_m\|であるから(xn)(x_n)はXXの Cauchy 列であり、XXの完備性によりあるx∈Xx\in Xに収束する。補題 1.3 (1)によりx∈D(T)x\in D(T)かつTx=yTx=yであるから、y∈im⁡Ty\in\im Tである。したがってim⁡T\im Tは閉集合である。im⁡T=Y\im T=Yならば、T−1 ⁣:Y→XT^{-1}\colon Y\to Xは線形であり、y∈Yy\in Yについて∥T−1y∥≤c−1∥TT−1y∥=c−1∥y∥\|T^{-1}y\|\le c^{-1}\|TT^{-1}y\|=c^{-1}\|y\|であるから、T−1∈B(Y,X)T^{-1}\in B(Y,X)かつ∥T−1∥≤c−1\|T^{-1}\|\le c^{-1}である。▨

定義 1.5.XXをK∈{R,C}\mathbb K\in\{\R,\C\}上の Banach 空間とし、TTをXX上の線形作用素とする。λ∈K\lambda\in\mathbb Kについて、定義域D(T)D(T)をもつ線形作用素λI−T\lambda I-TがD(T)D(T)からXXへの全単射であり、その逆写像(λI−T)−1 ⁣:X→X(\lambda I-T)^{-1}\colon X\to XがB(X)B(X)に属するとき、λ\lambdaはTTの レゾルベント集合 (resolvent set) に属するという。TTのレゾルベント集合をρ(T)\rho(T)と書き、その補集合σ(T)=K∖ρ(T)\sigma(T)=\mathbb K\setminus\rho(T)をTTの スペクトル (spectrum) という。λ∈ρ(T)\lambda\in\rho(T)についてR(λ,T)=(λI−T)−1∈B(X)R(\lambda,T)=(\lambda I-T)^{-1}\in B(X)をTTの レゾルベント作用素 (resolvent operator) という。

K=C\mathbb K=\C、X≠{0}X\ne\{0\}、T∈B(X)T\in B(X)のとき、λI−T\lambda I-Tが全単射であってその逆写像がB(X)B(X)に属することは、V(λI−T)=(λI−T)V=IV(\lambda I-T)=(\lambda I-T)V=Iを満たすV∈B(X)V\in B(X)が存在することと同値である。したがって、このときρ(T)\rho(T)、σ(T)\sigma(T)、R(λ,T)R(\lambda,T)は§E12.1 定義 3.2のものに一致する。

命題 1.6.XXをK∈{R,C}\mathbb K\in\{\R,\C\}上の Banach 空間とし、TTをXX上の線形作用素とする。

  1. λ∈ρ(T)\lambda\in\rho(T)ならば、im⁡R(λ,T)=D(T)\im R(\lambda,T)=D(T)であり、TR(λ,T)=λR(λ,T)−I∈B(X)TR(\lambda,T)=\lambda R(\lambda,T)-I\in B(X)が成り立ち、すべてのx∈D(T)x\in D(T)についてR(λ,T)Tx=TR(λ,T)xR(\lambda,T)Tx=TR(\lambda,T)xが成り立つ。
  2. ρ(T)≠∅\rho(T)\ne\emptysetならば、TTは閉作用素である。
  3. λ0∈ρ(T)\lambda_0\in\rho(T)とし、R0=R(λ0,T)R_0=R(\lambda_0,T)とおく。このとき、h∈Kh\in\mathbb Kが∣h∣ ∥R0∥<1|h|\,\|R_0\|<1を満たすならば、λ0+h∈ρ(T)\lambda_0+h\in\rho(T)であり、 R(λ0+h,T)=∑n=0∞(−h)nR0 n+1R(\lambda_0+h,T)=\sum_{n=0}^\infty(-h)^nR_0^{\,n+1} が作用素ノルムについての収束として成り立つ。特にρ(T)\rho(T)はK\mathbb Kの開集合である。
  4. λ,μ∈ρ(T)\lambda,\mu\in\rho(T)ならば R(λ,T)−R(μ,T)=(μ−λ)R(λ,T)R(μ,T)R(\lambda,T)-R(\mu,T)=(\mu-\lambda)R(\lambda,T)R(\mu,T) が成り立ち、R(λ,T)R(μ,T)=R(μ,T)R(λ,T)R(\lambda,T)R(\mu,T)=R(\mu,T)R(\lambda,T)である。
  5. X≠{0}X\ne\{0\}かつλ∈ρ(T)\lambda\in\rho(T)ならば、{μ∈K:∣μ−λ∣<∥R(λ,T)∥−1}⊆ρ(T)\{\mu\in\mathbb K:|\mu-\lambda|<\|R(\lambda,T)\|^{-1}\}\subseteq\rho(T)である。特に、σ(T)≠∅\sigma(T)\ne\emptysetならば∥R(λ,T)∥≥dist⁡(λ,σ(T))−1\|R(\lambda,T)\|\ge\operatorname{dist}(\lambda,\sigma(T))^{-1}である。
  6. 写像ρ(T)→B(X)\rho(T)\to B(X)、λ↦R(λ,T)\lambda\mapsto R(\lambda,T)は作用素ノルムについて連続である。K=C\mathbb K=\Cならば、各λ∈ρ(T)\lambda\in\rho(T)において lim⁡h→0R(λ+h,T)−R(λ,T)h=−R(λ,T)2\lim_{h\to0}\frac{R(\lambda+h,T)-R(\lambda,T)}{h}=-R(\lambda,T)^2 が作用素ノルムについての極限として成り立つ。

証明.主張 (1)を示す。R=R(λ,T)R=R(\lambda,T)とおく。RRは全単射λI−T ⁣:D(T)→X\lambda I-T\colon D(T)\to Xの逆写像であるから、im⁡R=D(T)\im R=D(T)であり、すべてのy∈Xy\in Xについて(λI−T)Ry=y(\lambda I-T)Ry=y、すなわちTRy=λRy−yTRy=\lambda Ry-yである。したがってTR=λR−I∈B(X)TR=\lambda R-I\in B(X)である。x∈D(T)x\in D(T)についてR(λI−T)x=xR(\lambda I-T)x=xであるから、RTx=λRx−x=TRxRTx=\lambda Rx-x=TRxである。

主張 (2)を示す。λ∈ρ(T)\lambda\in\rho(T)をとり、R=R(λ,T)R=R(\lambda,T)とおく。(xn)(x_n)をD(T)D(T)の点列とし、xn→xx_n\to x、Txn→yTx_n\to yとする。(λI−T)xn→λx−y(\lambda I-T)x_n\to\lambda x-yであり、RRは連続であるから、xn=R(λI−T)xn→R(λx−y)x_n=R(\lambda I-T)x_n\to R(\lambda x-y)である。極限の一意性によりx=R(λx−y)∈D(T)x=R(\lambda x-y)\in D(T)であり、(λI−T)x=λx−y(\lambda I-T)x=\lambda x-yからTx=yTx=yを得る。補題 1.3 (1)によりTTは閉作用素である。

主張 (3)を示す。∥−hR0∥<1\|-hR_0\|<1であるから、§E12.1 補題 3.1によりW=∑n=0∞(−h)nR0 nW=\sum_{n=0}^\infty(-h)^nR_0^{\,n}は作用素ノルムについて収束し、W(I+hR0)=(I+hR0)W=IW(I+hR_0)=(I+hR_0)W=Iを満たす。部分和はR0R_0と可換であり、§E10.2 命題 2.4により左右からのR0R_0の積は作用素ノルムについて連続であるから、WR0=R0W=∑n=0∞(−h)nR0 n+1WR_0=R_0W=\sum_{n=0}^\infty(-h)^nR_0^{\,n+1}である。V=R0WV=R_0Wとおく。主張 (1)によりz∈Xz\in XについてR0z∈D(T)R_0z\in D(T)かつ((λ0+h)I−T)R0z=(λ0I−T)R0z+hR0z=(I+hR0)z\bigl((\lambda_0+h)I-T\bigr)R_0z=(\lambda_0I-T)R_0z+hR_0z=(I+hR_0)zであるから、y∈Xy\in XについてVy∈D(T)Vy\in D(T)かつ

((λ0+h)I−T)Vy=(I+hR0)Wy=y\bigl((\lambda_0+h)I-T\bigr)Vy=(I+hR_0)Wy=y

である。x∈D(T)x\in D(T)について((λ0+h)I−T)x=(λ0I−T)x+hR0(λ0I−T)x=(I+hR0)(λ0I−T)x\bigl((\lambda_0+h)I-T\bigr)x=(\lambda_0I-T)x+hR_0(\lambda_0I-T)x=(I+hR_0)(\lambda_0I-T)xであるから

V((λ0+h)I−T)x=R0W(I+hR0)(λ0I−T)x=R0(λ0I−T)x=xV\bigl((\lambda_0+h)I-T\bigr)x=R_0W(I+hR_0)(\lambda_0I-T)x=R_0(\lambda_0I-T)x=x

である。したがって(λ0+h)I−T ⁣:D(T)→X(\lambda_0+h)I-T\colon D(T)\to Xは全単射であり、その逆写像VVはB(X)B(X)に属するから、λ0+h∈ρ(T)\lambda_0+h\in\rho(T)かつR(λ0+h,T)=VR(\lambda_0+h,T)=Vである。λ0\lambda_0を中心とする{λ0+h:∣h∣ ∥R0∥<1}\{\lambda_0+h:|h|\,\|R_0\|<1\}はK\mathbb Kにおけるλ0\lambda_0の開近傍であるから、ρ(T)\rho(T)は開集合である。

主張 (4)を示す。y∈Xy\in Xとする。R(μ,T)y∈D(T)R(\mu,T)y\in D(T)であり、R(λ,T)(λI−T)R(μ,T)y=R(μ,T)yR(\lambda,T)(\lambda I-T)R(\mu,T)y=R(\mu,T)yと(μI−T)R(μ,T)y=y(\mu I-T)R(\mu,T)y=yが成り立つから

R(λ,T)y−R(μ,T)y=R(λ,T)((μI−T)−(λI−T))R(μ,T)y=(μ−λ)R(λ,T)R(μ,T)yR(\lambda,T)y-R(\mu,T)y=R(\lambda,T)\bigl((\mu I-T)-(\lambda I-T)\bigr)R(\mu,T)y=(\mu-\lambda)R(\lambda,T)R(\mu,T)y

である。λ\lambdaとμ\muを入れ替えるとR(μ,T)−R(λ,T)=(λ−μ)R(μ,T)R(λ,T)R(\mu,T)-R(\lambda,T)=(\lambda-\mu)R(\mu,T)R(\lambda,T)であり、二式からλ≠μ\lambda\ne\muのときR(λ,T)R(μ,T)=R(μ,T)R(λ,T)R(\lambda,T)R(\mu,T)=R(\mu,T)R(\lambda,T)を得る。λ=μ\lambda=\muのとき、二つの積は同じ作用素である。

主張 (5)を示す。R(λ,T)R(\lambda,T)は単射でありX≠{0}X\ne\{0\}であるから、∥R(λ,T)∥>0\|R(\lambda,T)\|>0である。主張 (3)をλ0=λ\lambda_0=\lambdaに適用すると、∣μ−λ∣<∥R(λ,T)∥−1|\mu-\lambda|<\|R(\lambda,T)\|^{-1}を満たすすべてのμ∈K\mu\in\mathbb Kがρ(T)\rho(T)に属する。したがってすべてのμ∈σ(T)\mu\in\sigma(T)について∣μ−λ∣≥∥R(λ,T)∥−1|\mu-\lambda|\ge\|R(\lambda,T)\|^{-1}であり、σ(T)≠∅\sigma(T)\ne\emptysetならばdist⁡(λ,σ(T))≥∥R(λ,T)∥−1\operatorname{dist}(\lambda,\sigma(T))\ge\|R(\lambda,T)\|^{-1}である。

主張 (6)を示す。λ∈ρ(T)\lambda\in\rho(T)とし、R=R(λ,T)R=R(\lambda,T)とおく。h∈Kh\in\mathbb Kが0<∣h∣ ∥R∥<10<|h|\,\|R\|<1を満たすとき、主張 (3)と§E10.2 命題 2.4により

∥R(λ+h,T)−R∥≤∑n=1∞∣h∣n∥R∥n+1=∣h∣ ∥R∥21−∣h∣ ∥R∥\|R(\lambda+h,T)-R\|\le\sum_{n=1}^\infty|h|^n\|R\|^{n+1}=\frac{|h|\,\|R\|^2}{1-|h|\,\|R\|}

であり、右辺はh→0h\to0のとき00に収束する。したがってλ↦R(λ,T)\lambda\mapsto R(\lambda,T)はλ\lambdaで連続である。K=C\mathbb K=\Cとする。主張 (4)によりR(λ+h,T)−R=−hR(λ+h,T)RR(\lambda+h,T)-R=-hR(\lambda+h,T)Rであるから

∥R(λ+h,T)−Rh+R2∥=∥(R−R(λ+h,T))R∥≤∥R(λ+h,T)−R∥ ∥R∥\left\|\frac{R(\lambda+h,T)-R}{h}+R^2\right\|=\bigl\|\bigl(R-R(\lambda+h,T)\bigr)R\bigr\|\le\|R(\lambda+h,T)-R\|\,\|R\|

であり、右辺はh→0h\to0のとき00に収束する。▨

2 共役作用素

定義 2.1.H,KH,KをK∈{R,C}\mathbb K\in\{\R,\C\}上の Hilbert 空間とし、TTをHHからKKへの稠密に定義された線形作用素とする。

D(T∗)={y∈K:ある z∈H がすべての x∈D(T) について ⟨Tx,y⟩=⟨x,z⟩ を満たす}D(T^*)=\{y\in K:\text{ある }z\in H\text{ がすべての }x\in D(T)\text{ について }\langle Tx,y\rangle=\langle x,z\rangle\text{ を満たす}\}

とおく。y∈D(T∗)y\in D(T^*)に対して、このようなzzはただ一つである。実際、z,z′∈Hz,z'\in Hがともに条件を満たすならば、すべてのx∈D(T)x\in D(T)について⟨x,z−z′⟩=0\langle x,z-z'\rangle=0であり、§E10.3 補題 1.2による内積の連続性とD(T)D(T)の稠密性により、すべてのx∈Hx\in Hについて⟨x,z−z′⟩=0\langle x,z-z'\rangle=0が成り立つ。x=z−z′x=z-z'とおくとz=z′z=z'を得る。このzzをT∗yT^*yと書く。内積の第2変数についての共役線形性により、D(T∗)D(T^*)はKKの線形部分空間であり、T∗ ⁣:D(T∗)→HT^*\colon D(T^*)\to Hは線形である。KKからHHへの線形作用素T∗T^*をTTの 共役作用素 (adjoint operator) という。

T∈B(H,K)T\in B(H,K)のとき、§E12.1 命題 1.2によりD(T∗)=KD(T^*)=Kであり、T∗T^*は§E12.1 命題 1.2の共役作用素に一致する。

命題 2.2.H,KH,KをK∈{R,C}\mathbb K\in\{\R,\C\}上の Hilbert 空間とし、TTをHHからKKへの稠密に定義された線形作用素とする。J ⁣:H×K→K×HJ\colon H\times K\to K\times HをJ(x,y)=(−y,x)J(x,y)=(-y,x)により定める。

  1. y∈Ky\in KがD(T∗)D(T^*)に属するための必要十分条件は、あるc≥0c\ge0がすべてのx∈D(T)x\in D(T)について∣⟨Tx,y⟩∣≤c∥x∥|\langle Tx,y\rangle|\le c\|x\|を満たすことである。
  2. K×HK\times HにおいてG(T∗)=(JG(T))⊥G(T^*)=(JG(T))^\perpが成り立つ。特にT∗T^*は閉作用素である。
  3. SSがHHからKKへの稠密に定義された線形作用素でS⊆TS\subseteq Tを満たすならば、T∗⊆S∗T^*\subseteq S^*である。
  4. ker⁡T∗=(im⁡T)⊥\ker T^*=(\im T)^\perpである。
  5. TTが可閉であるための必要十分条件は、D(T∗)D(T^*)がKKで稠密であることである。このときT‾=T∗∗\overline T=T^{**}かつ(T‾)∗=T∗(\overline T)^*=T^*である。特に、TTが閉作用素ならば、D(T∗)D(T^*)は稠密でありT∗∗=TT^{**}=Tである。
  6. B∈B(H,K)B\in B(H,K)ならば、(T+B)∗=T∗+B∗(T+B)^*=T^*+B^*であり、両辺の定義域はD(T∗)D(T^*)である。特にH=KH=Kならば、すべてのλ∈K\lambda\in\mathbb Kについて(T−λI)∗=T∗−λ‾I(T-\lambda I)^*=T^*-\overline\lambda Iかつker⁡(T∗−λ‾I)=(im⁡(T−λI))⊥\ker(T^*-\overline\lambda I)=(\im(T-\lambda I))^\perpである。

証明.主張 (1)を示す。y∈D(T∗)y\in D(T^*)ならば、§E10.3 補題 1.2の Cauchy–Schwarz の不等式により∣⟨Tx,y⟩∣=∣⟨x,T∗y⟩∣≤∥T∗y∥ ∥x∥|\langle Tx,y\rangle|=|\langle x,T^*y\rangle|\le\|T^*y\|\,\|x\|である。逆に、c≥0c\ge0がすべてのx∈D(T)x\in D(T)について∣⟨Tx,y⟩∣≤c∥x∥|\langle Tx,y\rangle|\le c\|x\|を満たすとする。線形汎関数φ ⁣:D(T)→K\varphi\colon D(T)\to\mathbb K、φ(x)=⟨Tx,y⟩\varphi(x)=\langle Tx,y\rangleは有界であり、D(T)D(T)はHHで稠密であるから、§E10.4 系 2.2によりφ\varphiはφ~∈H∗\widetilde\varphi\in H^*へ延長される。§E10.5 定理 1.1によりすべてのx∈Hx\in Hについてφ~(x)=⟨x,z⟩\widetilde\varphi(x)=\langle x,z\rangleを満たすz∈Hz\in Hが存在するので、y∈D(T∗)y\in D(T^*)である。

主張 (2)を示す。(y,z)∈K×H(y,z)\in K\times Hとする。x∈D(T)x\in D(T)について⟨(y,z),J(x,Tx)⟩=−⟨y,Tx⟩+⟨z,x⟩\langle(y,z),J(x,Tx)\rangle=-\langle y,Tx\rangle+\langle z,x\rangleである。したがって(y,z)∈(JG(T))⊥(y,z)\in(JG(T))^\perpであることは、すべてのx∈D(T)x\in D(T)について⟨z,x⟩=⟨y,Tx⟩\langle z,x\rangle=\langle y,Tx\rangle、すなわち複素共役をとって⟨Tx,y⟩=⟨x,z⟩\langle Tx,y\rangle=\langle x,z\rangleが成り立つことと同値であり、これはy∈D(T∗)y\in D(T^*)かつT∗y=zT^*y=zであることと同値である。§E10.3 補題 1.2による内積の連続性により、直交補空間(JG(T))⊥(JG(T))^\perpは連続な線形汎関数w↦⟨w,v⟩w\mapsto\langle w,v\rangle(v∈JG(T)v\in JG(T))の核の共通部分として閉集合である。したがってT∗T^*は閉作用素である。

主張 (3)を示す。y∈D(T∗)y\in D(T^*)とする。すべてのx∈D(S)x\in D(S)について⟨Sx,y⟩=⟨Tx,y⟩=⟨x,T∗y⟩\langle Sx,y\rangle=\langle Tx,y\rangle=\langle x,T^*y\rangleであるから、y∈D(S∗)y\in D(S^*)かつS∗y=T∗yS^*y=T^*yである。

主張 (4)を示す。y∈ker⁡T∗y\in\ker T^*ならば、すべてのx∈D(T)x\in D(T)について⟨Tx,y⟩=⟨x,0⟩=0\langle Tx,y\rangle=\langle x,0\rangle=0であるから、y∈(im⁡T)⊥y\in(\im T)^\perpである。逆にy∈(im⁡T)⊥y\in(\im T)^\perpならば、すべてのx∈D(T)x\in D(T)について⟨Tx,y⟩=0=⟨x,0⟩\langle Tx,y\rangle=0=\langle x,0\rangleであるから、y∈D(T∗)y\in D(T^*)かつT∗y=0T^*y=0である。

主張 (5)を示す。J′ ⁣:K×H→H×KJ'\colon K\times H\to H\times KをJ′(y,z)=(−z,y)J'(y,z)=(-z,y)により定める。JJとJ′J'は内積を保つ線形な全単射であり、J′J=−IJ'J=-Iである。内積を保つ線形な全単射UUと線形部分空間MMについて、U(M⊥)=(UM)⊥U(M^\perp)=(UM)^\perpとU(M‾)=UM‾U(\tpcl M)=\tpcl{UM}が成り立つ。前者は⟨Uw,Um⟩=⟨w,m⟩\langle Uw,Um\rangle=\langle w,m\rangleから、後者はUUとU−1U^{-1}が等長であることから従う。

D(T∗)D(T^*)が稠密であるとする。主張 (2)をKKからHHへの稠密に定義された線形作用素T∗T^*に適用すると、G(T∗∗)=(J′G(T∗))⊥G(T^{**})=(J'G(T^*))^\perpである。主張 (2)とJ′JG(T)=−G(T)=G(T)J'JG(T)=-G(T)=G(T)により

G(T∗∗)=(J′((JG(T))⊥))⊥=((J′JG(T))⊥)⊥=(G(T)⊥)⊥G(T^{**})=\bigl(J'((JG(T))^\perp)\bigr)^\perp=\bigl((J'JG(T))^\perp\bigr)^\perp=(G(T)^\perp)^\perp

であり、§E10.3 命題 2.3を Hilbert 空間H×KH\times Kに適用すると、右辺はG(T)‾\tpcl{G(T)}に等しい。したがってG(T)‾\tpcl{G(T)}は線形作用素T∗∗T^{**}のグラフであり、TTは可閉でT‾=T∗∗\overline T=T^{**}である。

TTが可閉であるとし、z∈Kz\in KがD(T∗)D(T^*)のすべての元と直交するとする。すべてのy∈D(T∗)y\in D(T^*)について⟨(z,0),(y,T∗y)⟩=⟨z,y⟩=0\langle(z,0),(y,T^*y)\rangle=\langle z,y\rangle=0であるから、主張 (2)と§E10.3 命題 2.3により

(z,0)∈G(T∗)⊥=((JG(T))⊥)⊥=JG(T)‾=J G(T)‾=JG(T‾)(z,0)\in G(T^*)^\perp=\bigl((JG(T))^\perp\bigr)^\perp=\tpcl{JG(T)}=J\,\tpcl{G(T)}=JG(\overline T)

である。(z,0)=J(x,T‾x)=(−T‾x,x)(z,0)=J(x,\overline Tx)=(-\overline Tx,x)を満たすx∈D(T‾)x\in D(\overline T)をとると、x=0x=0であり、z=−T‾0=0z=-\overline T0=0である。したがってD(T∗)D(T^*)は稠密である。

TTが可閉であるとき、D(T)⊆D(T‾)D(T)\subseteq D(\overline T)によりT‾\overline Tは稠密に定義されている。内積の連続性により線形部分空間MMについて(M‾)⊥=M⊥(\tpcl M)^\perp=M^\perpであるから、主張 (2)により

G((T‾)∗)=(J G(T)‾)⊥=(JG(T)‾)⊥=(JG(T))⊥=G(T∗)G((\overline T)^*)=(J\,\tpcl{G(T)})^\perp=(\tpcl{JG(T)})^\perp=(JG(T))^\perp=G(T^*)

であり、(T‾)∗=T∗(\overline T)^*=T^*である。TTが閉作用素ならばTTは可閉でT‾=T\overline T=Tであるから、D(T∗)D(T^*)は稠密でありT∗∗=TT^{**}=Tである。

主張 (6)を示す。D(T+B)=D(T)D(T+B)=D(T)であるからT+BT+Bは稠密に定義されている。y∈D(T∗)y\in D(T^*)ならば、すべてのx∈D(T)x\in D(T)について⟨(T+B)x,y⟩=⟨x,T∗y⟩+⟨x,B∗y⟩\langle(T+B)x,y\rangle=\langle x,T^*y\rangle+\langle x,B^*y\rangleであるから、y∈D((T+B)∗)y\in D((T+B)^*)かつ(T+B)∗y=T∗y+B∗y(T+B)^*y=T^*y+B^*yである。逆にy∈D((T+B)∗)y\in D((T+B)^*)ならば、すべてのx∈D(T)x\in D(T)について⟨Tx,y⟩=⟨(T+B)x,y⟩−⟨Bx,y⟩=⟨x,(T+B)∗y−B∗y⟩\langle Tx,y\rangle=\langle(T+B)x,y\rangle-\langle Bx,y\rangle=\langle x,(T+B)^*y-B^*y\rangleであるから、y∈D(T∗)y\in D(T^*)である。H=KH=Kとし、B=−λIB=-\lambda Iとおくと、§E12.1 命題 1.3 (2)と§E12.1 命題 1.3 (5)によりB∗=−λ‾IB^*=-\overline\lambda Iであるから、(T−λI)∗=T∗−λ‾I(T-\lambda I)^*=T^*-\overline\lambda Iである。主張 (4)をT−λIT-\lambda Iに適用すると、ker⁡(T∗−λ‾I)=(im⁡(T−λI))⊥\ker(T^*-\overline\lambda I)=(\im(T-\lambda I))^\perpを得る。▨

補題 2.3.H,KH,KをK∈{R,C}\mathbb K\in\{\R,\C\}上の Hilbert 空間とし、TTをHHからKKへの稠密に定義された閉作用素とする。c>0c>0がすべてのx∈D(T)x\in D(T)について∥Tx∥≥c∥x∥\|Tx\|\ge c\|x\|を満たし、ker⁡T∗={0}\ker T^*=\{0\}であるとする。このとき、TTはD(T)D(T)からKKへの全単射であり、T−1∈B(K,H)T^{-1}\in B(K,H)かつ∥T−1∥≤c−1\|T^{-1}\|\le c^{-1}である。

証明.補題 1.4により、TTは単射であり、im⁡T\im TはKKの閉集合である。命題 2.2 (4)により(im⁡T)⊥=ker⁡T∗={0}(\im T)^\perp=\ker T^*=\{0\}であるから、§E10.3 命題 2.3によりim⁡T=im⁡T‾={0}⊥=K\im T=\tpcl{\im T}=\{0\}^\perp=Kである。補題 1.4によりT−1∈B(K,H)T^{-1}\in B(K,H)かつ∥T−1∥≤c−1\|T^{-1}\|\le c^{-1}である。▨

例 2.4.ℓ2\ell^2をK\mathbb K値数列の Hilbert 空間とし、ene_n(n≥1n\ge1)を標準基底とする。有限個の項を除いて00である数列の全体をDDとすると、§E10.3 例 3.7によりDDはℓ2\ell^2で稠密である。x∈Dx\in DについてTx=(∑n=1∞xn)e1Tx=\bigl(\sum_{n=1}^\infty x_n\bigr)e_1とおき、定義域DDをもつℓ2\ell^2上の線形作用素TTを定める。

N≥1N\ge1についてx(N)=N−1∑n=1Nen∈Dx^{(N)}=N^{-1}\sum_{n=1}^Ne_n\in Dとおくと、∥x(N)∥=N−1/2→0\|x^{(N)}\|=N^{-1/2}\to0であり、すべてのNNについてTx(N)=e1Tx^{(N)}=e_1である。補題 1.3 (2)によりTTは可閉でない。

y∈ℓ2y\in\ell^2とx∈Dx\in Dについて⟨Tx,y⟩=(∑nxn)y1‾\langle Tx,y\rangle=\bigl(\sum_nx_n\bigr)\overline{y_1}である。y1=0y_1=0ならば、すべてのx∈Dx\in Dについて⟨Tx,y⟩=0=⟨x,0⟩\langle Tx,y\rangle=0=\langle x,0\rangleであるから、y∈D(T∗)y\in D(T^*)かつT∗y=0T^*y=0である。y1≠0y_1\ne0ならば、単位ベクトルN x(N)\sqrt N\,x^{(N)}について∣⟨T(N x(N)),y⟩∣=N ∣y1∣|\langle T(\sqrt N\,x^{(N)}),y\rangle|=\sqrt N\,|y_1|は有界でないから、命題 2.2 (1)によりy∉D(T∗)y\notin D(T^*)である。したがってD(T∗)={e1}⊥D(T^*)=\{e_1\}^\perpであり、e1e_1はD(T∗)D(T^*)のすべての元と直交する零でないベクトルであるから、D(T∗)D(T^*)はℓ2\ell^2で稠密でない。

3 対称作用素と自己共役作用素

定義 3.1.HHをK∈{R,C}\mathbb K\in\{\R,\C\}上の Hilbert 空間とし、TTをHH上の稠密に定義された線形作用素とする。すべてのx,y∈D(T)x,y\in D(T)について⟨Tx,y⟩=⟨x,Ty⟩\langle Tx,y\rangle=\langle x,Ty\rangleが成り立つとき、TTを 対称作用素 (symmetric operator) という。定義 2.1により、TTが対称作用素であることはT⊆T∗T\subseteq T^*と同値である。T=T∗T=T^*が成り立つとき、すなわちD(T∗)=D(T)D(T^*)=D(T)かつすべてのx∈D(T)x\in D(T)についてT∗x=TxT^*x=Txが成り立つとき、TTを自己共役作用素という。T∈B(H)T\in B(H)については、定義 2.1により、この意味で自己共役作用素であることは§E12.1 定義 2.1の意味で自己共役作用素であることと同値である。

TTが対称作用素ならば、D(T)⊆D(T∗)D(T)\subseteq D(T^*)によりD(T∗)D(T^*)は稠密であるから、命題 2.2 (5)によりTTは可閉である。対称作用素TTの閉包T‾\overline Tが自己共役作用素であるとき、TTは 本質的自己共役 (essentially self-adjoint) であるという。

TTが対称作用素ならば、すべてのx∈D(T)x\in D(T)について⟨Tx,x⟩=⟨x,Tx⟩=⟨Tx,x⟩‾\langle Tx,x\rangle=\langle x,Tx\rangle=\overline{\langle Tx,x\rangle}であるから、⟨Tx,x⟩∈R\langle Tx,x\rangle\in\Rである。m∈Rm\in\Rとする。対称作用素TTがすべてのx∈D(T)x\in D(T)について⟨Tx,x⟩≥m∥x∥2\langle Tx,x\rangle\ge m\|x\|^2を満たすとき、TTはmmで 下に有界 (bounded below) であるという。00で下に有界な対称作用素TTは 非負 (nonnegative) であるといい、T≥0T\ge0と書く。T∈B(H)T\in B(H)が自己共役作用素であるとき、T≥0T\ge0であることはTTが§E12.1 定義 2.5の正作用素であることと同値である。

補題 3.2.HHをK∈{R,C}\mathbb K\in\{\R,\C\}上の Hilbert 空間とし、TTをHH上の対称作用素とする。

  1. T⊆T‾⊆T∗T\subseteq\overline T\subseteq T^*であり、T‾\overline Tは対称作用素であり、(T‾)∗=T∗(\overline T)^*=T^*である。TTがm∈Rm\in\Rで下に有界ならば、T‾\overline Tもmmで下に有界である。
  2. 自己共役作用素は閉作用素である。AAがHH上の自己共役作用素であり、SSがA⊆SA\subseteq Sを満たすHH上の対称作用素ならば、S=AS=Aである。
  3. K=C\mathbb K=\Cとする。このとき、すべてのα,β∈R\alpha,\beta\in\Rとx∈D(T)x\in D(T)について ∥(T−(α+iβ)I)x∥2=∥(T−αI)x∥2+β2∥x∥2\|(T-(\alpha+i\beta)I)x\|^2=\|(T-\alpha I)x\|^2+\beta^2\|x\|^2 が成り立つ。特に∥(T−(α+iβ)I)x∥≥∣β∣ ∥x∥\|(T-(\alpha+i\beta)I)x\|\ge|\beta|\,\|x\|である。
  4. TTがm∈Rm\in\Rで下に有界であるとし、λ\lambdaをλ<m\lambda<mを満たす実数とする。このとき、すべてのx∈D(T)x\in D(T)について⟨(T−λI)x,x⟩≥(m−λ)∥x∥2\langle(T-\lambda I)x,x\rangle\ge(m-\lambda)\|x\|^2と∥(T−λI)x∥≥(m−λ)∥x∥\|(T-\lambda I)x\|\ge(m-\lambda)\|x\|が成り立つ。

証明.主張 (1)を示す。命題 2.2 (5)によりT‾=T∗∗\overline T=T^{**}かつ(T‾)∗=T∗(\overline T)^*=T^*である。T⊆T∗T\subseteq T^*に命題 2.2 (3)を適用するとT∗∗⊆T∗T^{**}\subseteq T^*であるから、T‾⊆T∗=(T‾)∗\overline T\subseteq T^*=(\overline T)^*であり、T‾\overline Tは対称作用素である。TTがmmで下に有界であるとし、x∈D(T‾)x\in D(\overline T)とする。補題 1.3 (2)により、xn→xx_n\to xかつTxn→T‾xTx_n\to\overline Txを満たすD(T)D(T)の点列(xn)(x_n)が存在する。§E10.3 補題 1.2による内積の連続性により、⟨Txn,xn⟩≥m∥xn∥2\langle Tx_n,x_n\rangle\ge m\|x_n\|^2の両辺の極限をとって⟨T‾x,x⟩≥m∥x∥2\langle\overline Tx,x\rangle\ge m\|x\|^2を得る。

主張 (2)を示す。A=A∗A=A^*であり、命題 2.2 (2)によりA∗A^*は閉作用素であるから、AAは閉作用素である。A⊆SA\subseteq Sならば、命題 2.2 (3)とSSの対称性によりS⊆S∗⊆A∗=A⊆SS\subseteq S^*\subseteq A^*=A\subseteq Sであるから、S=AS=Aである。

主張 (3)を示す。u=(T−αI)xu=(T-\alpha I)xとおく。α\alphaは実数であるからT−αIT-\alpha Iは対称作用素であり、⟨u,x⟩∈R\langle u,x\rangle\in\Rである。内積の第2変数についての共役線形性により⟨u,iβx⟩=−iβ⟨u,x⟩\langle u,i\beta x\rangle=-i\beta\langle u,x\rangleは純虚数であるから

∥u−iβx∥2=∥u∥2−2ℜ⟨u,iβx⟩+β2∥x∥2=∥u∥2+β2∥x∥2\|u-i\beta x\|^2=\|u\|^2-2\Re\langle u,i\beta x\rangle+\beta^2\|x\|^2=\|u\|^2+\beta^2\|x\|^2

である。

主張 (4)を示す。x∈D(T)x\in D(T)について⟨(T−λI)x,x⟩=⟨Tx,x⟩−λ∥x∥2≥(m−λ)∥x∥2\langle(T-\lambda I)x,x\rangle=\langle Tx,x\rangle-\lambda\|x\|^2\ge(m-\lambda)\|x\|^2である。§E10.3 補題 1.2の Cauchy–Schwarz の不等式により∥(T−λI)x∥ ∥x∥≥(m−λ)∥x∥2\|(T-\lambda I)x\|\,\|x\|\ge(m-\lambda)\|x\|^2であり、x≠0x\ne0ならば両辺を∥x∥\|x\|で割って、x=0x=0ならば両辺が00であることから、主張を得る。▨

命題 3.3.HHを複素 Hilbert 空間とし、AAをHH上の自己共役作用素とする。このときC∖R⊆ρ(A)\C\setminus\R\subseteq\rho(A)であり、すべてのλ∈C∖R\lambda\in\C\setminus\Rについて

∥R(λ,A)∥≤∣ℑλ∣−1,R(λ,A)∗=R(λ‾,A)\|R(\lambda,A)\|\le|\Im\lambda|^{-1},\qquad R(\lambda,A)^*=R(\overline\lambda,A)

が成り立つ。特にσ(A)⊆R\sigma(A)\subseteq\Rである。

証明.λ=α+iβ\lambda=\alpha+i\beta(α,β∈R\alpha,\beta\in\R、β≠0\beta\ne0)とする。補題 3.2 (2)と補題 1.3 (3)によりA−λIA-\lambda Iは稠密に定義された閉作用素であり、A∗=AA^*=Aと命題 2.2 (6)により(A−λI)∗=A−λ‾I(A-\lambda I)^*=A-\overline\lambda Iである。補題 3.2 (3)により、すべてのx∈D(A)x\in D(A)について∥(A−λI)x∥≥∣β∣ ∥x∥\|(A-\lambda I)x\|\ge|\beta|\,\|x\|と∥(A−λ‾I)x∥≥∣β∣ ∥x∥\|(A-\overline\lambda I)x\|\ge|\beta|\,\|x\|が成り立つ。後者によりker⁡(A−λ‾I)={0}\ker(A-\overline\lambda I)=\{0\}であるから、補題 2.3により(A−λI)−1∈B(H)(A-\lambda I)^{-1}\in B(H)かつ∥(A−λI)−1∥≤∣β∣−1\|(A-\lambda I)^{-1}\|\le|\beta|^{-1}である。λI−A=−(A−λI)\lambda I-A=-(A-\lambda I)であるから、λ∈ρ(A)\lambda\in\rho(A)かつR(λ,A)=−(A−λI)−1R(\lambda,A)=-(A-\lambda I)^{-1}であり、∥R(λ,A)∥≤∣β∣−1\|R(\lambda,A)\|\le|\beta|^{-1}である。

x,y∈Hx,y\in Hとし、u=R(λ,A)xu=R(\lambda,A)x、v=R(λ‾,A)yv=R(\overline\lambda,A)yとおく。u,v∈D(A)u,v\in D(A)であり、AAは対称作用素であるから

⟨R(λ,A)x,y⟩=⟨u,(λ‾I−A)v⟩=λ⟨u,v⟩−⟨Au,v⟩=⟨(λI−A)u,v⟩=⟨x,R(λ‾,A)y⟩\langle R(\lambda,A)x,y\rangle=\langle u,(\overline\lambda I-A)v\rangle=\lambda\langle u,v\rangle-\langle Au,v\rangle=\langle(\lambda I-A)u,v\rangle=\langle x,R(\overline\lambda,A)y\rangle

である。§E12.1 命題 1.2の一意性によりR(λ,A)∗=R(λ‾,A)R(\lambda,A)^*=R(\overline\lambda,A)である。▨

命題 3.4.HHをK∈{R,C}\mathbb K\in\{\R,\C\}上の Hilbert 空間とし、m∈Rm\in\Rとし、AAをmmで下に有界なHH上の自己共役作用素とする。このとき、λ<m\lambda<mを満たすすべての実数λ\lambdaについて、λ∈ρ(A)\lambda\in\rho(A)であり、(A−λI)−1=−R(λ,A)(A-\lambda I)^{-1}=-R(\lambda,A)は単射な正作用素であって∥(A−λI)−1∥≤(m−λ)−1\|(A-\lambda I)^{-1}\|\le(m-\lambda)^{-1}を満たす。K=C\mathbb K=\Cならばσ(A)⊆[m,∞)\sigma(A)\subseteq[m,\infty)である。

証明.λ<m\lambda<mを実数とする。補題 3.2 (2)と補題 1.3 (3)によりA−λIA-\lambda Iは稠密に定義された閉作用素であり、λ\lambdaは実数であるから、A∗=AA^*=Aと命題 2.2 (6)により(A−λI)∗=A−λI(A-\lambda I)^*=A-\lambda Iである。補題 3.2 (4)により、すべてのx∈D(A)x\in D(A)について∥(A−λI)x∥≥(m−λ)∥x∥\|(A-\lambda I)x\|\ge(m-\lambda)\|x\|であるから、ker⁡(A−λI)={0}\ker(A-\lambda I)=\{0\}である。補題 2.3によりB=(A−λI)−1∈B(H)B=(A-\lambda I)^{-1}\in B(H)かつ∥B∥≤(m−λ)−1\|B\|\le(m-\lambda)^{-1}である。λI−A=−(A−λI)\lambda I-A=-(A-\lambda I)であるから、λ∈ρ(A)\lambda\in\rho(A)かつR(λ,A)=−BR(\lambda,A)=-Bである。BBは全単射の逆写像として単射である。

y,z∈Hy,z\in Hとし、u=Byu=By、v=Bzv=Bzとおく。A−λIA-\lambda Iは対称作用素であるから⟨By,z⟩=⟨u,(A−λI)v⟩=⟨(A−λI)u,v⟩=⟨y,Bz⟩\langle By,z\rangle=\langle u,(A-\lambda I)v\rangle=\langle(A-\lambda I)u,v\rangle=\langle y,Bz\rangleであり、BBは自己共役作用素である。補題 3.2 (4)により⟨By,y⟩=⟨u,(A−λI)u⟩=⟨(A−λI)u,u⟩≥(m−λ)∥u∥2≥0\langle By,y\rangle=\langle u,(A-\lambda I)u\rangle=\langle(A-\lambda I)u,u\rangle\ge(m-\lambda)\|u\|^2\ge0であるから、BBは正作用素である。

K=C\mathbb K=\Cならば、命題 3.3によりC∖R⊆ρ(A)\C\setminus\R\subseteq\rho(A)であり、いま示したことにより(−∞,m)⊆ρ(A)(-\infty,m)\subseteq\rho(A)であるから、σ(A)⊆[m,∞)\sigma(A)\subseteq[m,\infty)である。▨

定理 3.5.HHをK∈{R,C}\mathbb K\in\{\R,\C\}上の Hilbert 空間とし、TTをHH上の対称作用素とする。

  1. あるλ∈K\lambda\in\mathbb Kについてim⁡(T−λI)=H\im(T-\lambda I)=Hであり、im⁡(T−λ‾I)\im(T-\overline\lambda I)がHHで稠密であるならば、TTは自己共役作用素である。特に、ある実数λ\lambdaについてim⁡(T−λI)=H\im(T-\lambda I)=Hならば、TTは自己共役作用素である。
  2. K=C\mathbb K=\Cであり、TTが閉作用素であるとする。このとき、TTが自己共役作用素であるための必要十分条件は、im⁡(T−iI)=im⁡(T+iI)=H\im(T-iI)=\im(T+iI)=Hが成り立つことである。
  3. K=C\mathbb K=\Cであり、TTが閉作用素であるとする。このとき、TTが自己共役作用素であるための必要十分条件は、ker⁡(T∗−iI)=ker⁡(T∗+iI)={0}\ker(T^*-iI)=\ker(T^*+iI)=\{0\}が成り立つことである。
  4. K=C\mathbb K=\Cとする。このとき、TTが本質的自己共役であるための必要十分条件は、ker⁡(T∗−iI)=ker⁡(T∗+iI)={0}\ker(T^*-iI)=\ker(T^*+iI)=\{0\}が成り立つことであり、この条件はim⁡(T−iI)\im(T-iI)とim⁡(T+iI)\im(T+iI)がともにHHで稠密であることと同値である。

証明.主張 (1)を示す。y∈D(T∗)y\in D(T^*)とする。im⁡(T−λI)=H\im(T-\lambda I)=Hであるから、(T−λI)x=(T∗−λI)y(T-\lambda I)x=(T^*-\lambda I)yを満たすx∈D(T)x\in D(T)が存在する。T⊆T∗T\subseteq T^*により(T∗−λI)(y−x)=0(T^*-\lambda I)(y-x)=0である。命題 2.2 (6)をλ‾\overline\lambdaに適用するとker⁡(T∗−λI)=(im⁡(T−λ‾I))⊥\ker(T^*-\lambda I)=(\im(T-\overline\lambda I))^\perpであり、im⁡(T−λ‾I)\im(T-\overline\lambda I)は稠密であるから、内積の連続性によりこの直交補空間は{0}\{0\}である。したがってy=x∈D(T)y=x\in D(T)である。これによりD(T∗)⊆D(T)D(T^*)\subseteq D(T)であり、T⊆T∗T\subseteq T^*と合わせてT=T∗T=T^*を得る。λ\lambdaが実数ならばλ‾=λ\overline\lambda=\lambdaであるから、後半は前半の特別な場合である。

主張 (2)を示す。TTが自己共役作用素ならば、命題 3.3により±i∈ρ(T)\pm i\in\rho(T)であるから、±iI−T\pm iI-TはD(T)D(T)からHHへの全単射であり、im⁡(T∓iI)=H\im(T\mp iI)=Hである。逆にim⁡(T−iI)=im⁡(T+iI)=H\im(T-iI)=\im(T+iI)=Hならば、主張 (1)をλ=i\lambda=iに適用して、TTは自己共役作用素である。

主張 (3)を示す。命題 2.2 (6)により

ker⁡(T∗−iI)=(im⁡(T+iI))⊥,ker⁡(T∗+iI)=(im⁡(T−iI))⊥\ker(T^*-iI)=(\im(T+iI))^\perp,\qquad\ker(T^*+iI)=(\im(T-iI))^\perp

である。TTが自己共役作用素ならば、主張 (2)により右辺はともにH⊥={0}H^\perp=\{0\}である。逆に二つの核が{0}\{0\}であるとする。補題 1.3 (3)によりT±iIT\pm iIは稠密に定義された閉作用素であり、命題 2.2 (6)により(T±iI)∗=T∗∓iI(T\pm iI)^*=T^*\mp iIである。補題 3.2 (3)により、すべてのx∈D(T)x\in D(T)について∥(T±iI)x∥≥∥x∥\|(T\pm iI)x\|\ge\|x\|である。補題 2.3によりim⁡(T±iI)=H\im(T\pm iI)=Hであり、主張 (2)によりTTは自己共役作用素である。

主張 (4)を示す。補題 3.2 (1)によりT‾\overline Tは閉な対称作用素であり、(T‾)∗=T∗(\overline T)^*=T^*である。主張 (3)をT‾\overline Tに適用すると、T‾\overline Tが自己共役作用素であることはker⁡(T∗−iI)=ker⁡(T∗+iI)={0}\ker(T^*-iI)=\ker(T^*+iI)=\{0\}と同値である。上の二つの核の表示と§E10.3 命題 2.3により、ker⁡(T∗∓iI)={0}\ker(T^*\mp iI)=\{0\}であることはim⁡(T±iI)‾={0}⊥=H\tpcl{\im(T\pm iI)}=\{0\}^\perp=Hであることと同値である。▨

補題 3.6.H,KH,KをK∈{R,C}\mathbb K\in\{\R,\C\}上の Hilbert 空間とし、TTをHHからKKへの稠密に定義された閉作用素とする。T∗TT^*Tの定義域はD(T∗T)={x∈D(T):Tx∈D(T∗)}D(T^*T)=\{x\in D(T):Tx\in D(T^*)\}である。

  1. I+T∗TI+T^*TはD(T∗T)D(T^*T)からHHへの全単射である。その逆写像B=(I+T∗T)−1B=(I+T^*T)^{-1}はB(H)B(H)に属し、BBとI−BI-Bはともに正作用素であり、BBは単射であり、im⁡B=D(T∗T)\im B=D(T^*T)である。
  2. C=TBC=TBはB(H,K)B(H,K)に属し、∥C∥≤1\|C\|\le1である。
  3. D(T∗T)D(T^*T)はTTの芯である。
  4. T∗TT^*TはHH上の非負な自己共役作用素である。

証明.主張 (1)を示す。J ⁣:H×K→K×HJ\colon H\times K\to K\times Hを命題 2.2の写像とする。JJは内積を保つ線形な全単射であるからJ−1J^{-1}は連続であり、G(T)G(T)は閉集合であるから、JG(T)=(J−1)−1(G(T))JG(T)=(J^{-1})^{-1}(G(T))はK×HK\times Hの閉部分空間である。§E10.3 定理 2.2と命題 2.2 (2)により、K×HK\times Hのすべての元はJG(T)JG(T)の元とG(T∗)G(T^*)の元の和として表される。h∈Hh\in Hとし、(0,h)=(−Tx,x)+(y,T∗y)(0,h)=(-Tx,x)+(y,T^*y)(x∈D(T)x\in D(T)、y∈D(T∗)y\in D(T^*))と表すと、y=Txy=Txであるからx∈D(T∗T)x\in D(T^*T)であり、h=x+T∗Txh=x+T^*Txである。したがってI+T∗TI+T^*Tは全射である。x∈D(T∗T)x\in D(T^*T)について、T∗T^*の定義により⟨x,T∗Tx⟩=⟨Tx,Tx⟩\langle x,T^*Tx\rangle=\langle Tx,Tx\rangleであるから

⟨(I+T∗T)x,x⟩=∥x∥2+∥Tx∥2\langle(I+T^*T)x,x\rangle=\|x\|^2+\|Tx\|^2

であり、§E10.3 補題 1.2の Cauchy–Schwarz の不等式により∥(I+T∗T)x∥≥∥x∥\|(I+T^*T)x\|\ge\|x\|である。したがってI+T∗TI+T^*Tは単射であり、その逆写像BBは線形で、すべてのh∈Hh\in Hについて∥Bh∥≤∥h∥\|Bh\|\le\|h\|を満たす。BBは全単射の逆写像であるから単射であり、im⁡B=D(T∗T)\im B=D(T^*T)である。

h,k∈Hh,k\in Hとし、x=Bhx=Bh、z=Bkz=Bkとおく。T∗T^*の定義により

⟨Bh,k⟩=⟨x,z⟩+⟨x,T∗Tz⟩=⟨x,z⟩+⟨Tx,Tz⟩\langle Bh,k\rangle=\langle x,z\rangle+\langle x,T^*Tz\rangle=\langle x,z\rangle+\langle Tx,Tz\rangle

である。右辺でhhとkkを入れ替えると複素共役になるから⟨Bh,k⟩=⟨Bk,h⟩‾=⟨h,Bk⟩\langle Bh,k\rangle=\overline{\langle Bk,h\rangle}=\langle h,Bk\rangleであり、BBは自己共役作用素である。⟨Bh,h⟩=∥x∥2+∥Tx∥2≥0\langle Bh,h\rangle=\|x\|^2+\|Tx\|^2\ge0であるから、BBは正作用素である。h=x+T∗Txh=x+T^*Txと⟨x,T∗Tx⟩=∥Tx∥2\langle x,T^*Tx\rangle=\|Tx\|^2により

∥h∥2=∥x∥2+2∥Tx∥2+∥T∗Tx∥2≥⟨Bh,h⟩\|h\|^2=\|x\|^2+2\|Tx\|^2+\|T^*Tx\|^2\ge\langle Bh,h\rangle

であるから、自己共役作用素I−BI-Bは⟨(I−B)h,h⟩≥0\langle(I-B)h,h\rangle\ge0を満たし、正作用素である。

主張 (2)を示す。im⁡B=D(T∗T)⊆D(T)\im B=D(T^*T)\subseteq D(T)であるから、C=TBC=TBはHH上で定義された線形写像である。h∈Hh\in Hとx=Bhx=Bhについて、前段の計算により∥Ch∥2=∥Tx∥2≤⟨Bh,h⟩≤∥h∥2\|Ch\|^2=\|Tx\|^2\le\langle Bh,h\rangle\le\|h\|^2である。したがってC∈B(H,K)C\in B(H,K)かつ∥C∥≤1\|C\|\le1である。

主張 (3)を示す。M=G(T∣D(T∗T))‾M=\tpcl{G(T|_{D(T^*T)})}とおく。G(T)G(T)は閉集合であるからM⊆G(T)M\subseteq G(T)である。w∈G(T)w\in G(T)とし、§E10.3 定理 2.2を Hilbert 空間H×KH\times Kの閉部分空間MMに適用してw=w1+w2w=w_1+w_2(w1∈Mw_1\in M、w2∈M⊥w_2\in M^\perp)と表す。w2=w−w1∈G(T)w_2=w-w_1\in G(T)であるからw2=(u,Tu)w_2=(u,Tu)(u∈D(T)u\in D(T))と書くことができる。すべてのz∈D(T∗T)z\in D(T^*T)について(z,Tz)∈M(z,Tz)\in Mであり、T∗T^*の定義により

0=⟨u,z⟩+⟨Tu,Tz⟩=⟨u,z⟩+⟨u,T∗Tz⟩=⟨u,(I+T∗T)z⟩0=\langle u,z\rangle+\langle Tu,Tz\rangle=\langle u,z\rangle+\langle u,T^*Tz\rangle=\langle u,(I+T^*T)z\rangle

である。主張 (1)により(I+T∗T)z(I+T^*T)zはHH全体を動くからu=0u=0であり、w2=0w_2=0である。したがってw=w1∈Mw=w_1\in Mであり、M=G(T)M=G(T)である。

主張 (4)を示す。主張 (1)によりBBは単射な自己共役作用素であるから、§E12.1 命題 1.4 (1)により(im⁡B)⊥=ker⁡B∗=ker⁡B={0}(\im B)^\perp=\ker B^*=\ker B=\{0\}であり、§E10.3 命題 2.3によりD(T∗T)=im⁡BD(T^*T)=\im Bは稠密である。x,z∈D(T∗T)x,z\in D(T^*T)について⟨T∗Tx,z⟩=⟨z,T∗Tx⟩‾=⟨Tz,Tx⟩‾=⟨Tx,Tz⟩=⟨x,T∗Tz⟩\langle T^*Tx,z\rangle=\overline{\langle z,T^*Tx\rangle}=\overline{\langle Tz,Tx\rangle}=\langle Tx,Tz\rangle=\langle x,T^*Tz\rangleであるから、T∗TT^*Tは対称作用素であり、⟨T∗Tx,x⟩=∥Tx∥2≥0\langle T^*Tx,x\rangle=\|Tx\|^2\ge0であるから非負である。im⁡(T∗T−(−1)I)=im⁡(I+T∗T)=H\im(T^*T-(-1)I)=\im(I+T^*T)=Hであるから、定理 3.5 (1)を実数λ=−1\lambda=-1に適用して、T∗TT^*Tは自己共役作用素である。▨

例 3.7.

  1. (Ω,Σ,μ)(\Omega,\Sigma,\mu)を測度空間とし、H=L2(Ω,Σ,μ;C)H=L^2(\Omega,\Sigma,\mu;\C)とし、a ⁣:Ω→Ra\colon\Omega\to\Rを可測関数とする。D(Ma)={u∈H:au∈H}D(M_a)=\{u\in H:au\in H\}とおき、u∈D(Ma)u\in D(M_a)についてMau=auM_au=auと定める。このときMaM_aはHH上の自己共役作用素である。m∈Rm\in\Rについてμ\mu-ほとんどすべての点でa≥ma\ge mが成り立つならば、MaM_aはmmで下に有界である。
  2. (1)のMaM_aについて、λ∈C∖R\lambda\in\C\setminus\Rであるか、またはあるm∈Rm\in\Rについてμ\mu-ほとんどすべての点でa≥ma\ge mが成り立ち、λ\lambdaがλ<m\lambda<mを満たす実数であるとする。このときλ∈ρ(Ma)\lambda\in\rho(M_a)であり、R(λ,Ma)u=(λ−a)−1uR(\lambda,M_a)u=(\lambda-a)^{-1}u(u∈Hu\in H)が成り立つ。
  3. ℓ2\ell^2を複素数値数列の Hilbert 空間とし、(dn)n≥1(d_n)_{n\ge1}を実数列とする。D(Dd)={x∈ℓ2:∑n=1∞∣dnxn∣2<∞}D(D_d)=\{x\in\ell^2:\sum_{n=1}^\infty|d_nx_n|^2<\infty\}とおき、x∈D(Dd)x\in D(D_d)についてDdx=(dnxn)n≥1D_dx=(d_nx_n)_{n\ge1}と定める。このときDdD_dはℓ2\ell^2上の自己共役作用素である。m∈Rm\in\Rがすべてのnnについてdn≥md_n\ge mを満たすならば、DdD_dはmmで下に有界である。λ∈C∖R\lambda\in\C\setminus\Rであるか、またはあるm∈Rm\in\Rがすべてのnnについてdn≥md_n\ge mを満たしλ\lambdaがλ<m\lambda<mを満たす実数であるならば、λ∈ρ(Dd)\lambda\in\rho(D_d)であり、R(λ,Dd)x=((λ−dn)−1xn)n≥1R(\lambda,D_d)x=((\lambda-d_n)^{-1}x_n)_{n\ge1}が成り立つ。

証明.(1)を示す。§E12.7 例 7.2 (1)の射影値測度EEについて、D(Ma)=D(ΦE(a))D(M_a)=D(\Phi_E(a))であり、§E12.7 命題 5.1 (1)によりD(Ma)D(M_a)はHHで稠密である。u,v∈D(Ma)u,v\in D(M_a)についてauv‾au\overline vは二つの二乗可積分関数の積として可積分であり、aaは実数値であるから

⟨Mau,v⟩=∫Ωauv‾ dμ=∫Ωu av‾ dμ=⟨u,Mav⟩\langle M_au,v\rangle=\int_\Omega au\overline v\,d\mu=\int_\Omega u\,\overline{av}\,d\mu=\langle u,M_av\rangle

である。したがってMaM_aは対称作用素である。g∈Hg\in Hとし、u±=(a±i)−1gu_\pm=(a\pm i)^{-1}gとおく。∣a±i∣≥1|a\pm i|\ge1と∣a∣≤∣a±i∣|a|\le|a\pm i|により∣u±∣≤∣g∣|u_\pm|\le|g|かつ∣au±∣≤∣g∣|au_\pm|\le|g|であるから、u±∈D(Ma)u_\pm\in D(M_a)かつ(Ma±iI)u±=g(M_a\pm iI)u_\pm=gである。したがってim⁡(Ma−iI)=im⁡(Ma+iI)=H\im(M_a-iI)=\im(M_a+iI)=Hであり、定理 3.5 (1)をλ=i\lambda=iに適用して、MaM_aは自己共役作用素である。μ\mu-ほとんどすべての点でa≥ma\ge mならば、u∈D(Ma)u\in D(M_a)について⟨Mau,u⟩=∫Ωa∣u∣2 dμ≥m∥u∥2\langle M_au,u\rangle=\int_\Omega a|u|^2\,d\mu\ge m\|u\|^2である。

(2)を示す。λ∈C∖R\lambda\in\C\setminus\Rの場合にはδ=∣ℑλ∣\delta=|\Im\lambda|とおき、λ\lambdaがλ<m\lambda<mを満たす実数である場合にはδ=m−λ\delta=m-\lambdaとおく。いずれの場合にもδ>0\delta>0であり、μ\mu-ほとんどすべての点で∣λ−a∣≥δ|\lambda-a|\ge\deltaである。φ=(λ−a)−1\varphi=(\lambda-a)^{-1}とおくと、μ\mu-ほとんどすべての点で∣φ∣≤δ−1|\varphi|\le\delta^{-1}かつaφ=λφ−1a\varphi=\lambda\varphi-1である。g∈Hg\in Hについて∣φg∣≤δ−1∣g∣|\varphi g|\le\delta^{-1}|g|かつ∣aφg∣≤(∣λ∣δ−1+1)∣g∣|a\varphi g|\le(|\lambda|\delta^{-1}+1)|g|であるから、φg∈D(Ma)\varphi g\in D(M_a)であり、(λI−Ma)(φg)=g(\lambda I-M_a)(\varphi g)=gである。u∈D(Ma)u\in D(M_a)についてφ(λI−Ma)u=u\varphi(\lambda I-M_a)u=uである。したがってλI−Ma ⁣:D(Ma)→H\lambda I-M_a\colon D(M_a)\to Hは全単射であり、その逆写像g↦φgg\mapsto\varphi gはB(H)B(H)に属するから、λ∈ρ(Ma)\lambda\in\rho(M_a)かつR(λ,Ma)u=φuR(\lambda,M_a)u=\varphi uである。

(3)を示す。Ω=N≥1\Omega=\NN、Σ\SigmaをN≥1\NNの冪集合、μ\muを数え上げ測度とすると、非負関数の積分は和であるからH=ℓ2H=\ell^2であり、a(n)=dna(n)=d_nについてMa=DdM_a=D_dである。(1)と(2)をこのMaM_aに適用すると、主張を得る。▨

例 3.8.ℓ2\ell^2を複素数値数列の Hilbert 空間とし、(dn)n≥1(d_n)_{n\ge1}を実数列とし、DdD_dを例 3.7 (3)の自己共役作用素とする。有限個の項を除いて00である数列の全体をDDとし、T=Dd∣DT=D_d|_Dとおく。このとき、TTは本質的自己共役であり、T‾=Dd\overline T=D_dであり、TTは自己共役作用素でない。

証明.D⊆D(Dd)D\subseteq D(D_d)であり、§E10.3 例 3.7によりDDはℓ2\ell^2で稠密であるから、TTは稠密に定義されている。DdD_dは対称作用素であるから、すべてのx,y∈Dx,y\in Dについて⟨Tx,y⟩=⟨Ddx,y⟩=⟨x,Ddy⟩=⟨x,Ty⟩\langle Tx,y\rangle=\langle D_dx,y\rangle=\langle x,D_dy\rangle=\langle x,Ty\rangleであり、TTは対称作用素である。y∈Dy\in Dについてx=((dn±i)−1yn)n≥1x=((d_n\pm i)^{-1}y_n)_{n\ge1}とおくと、x∈Dx\in Dかつ(T±iI)x=y(T\pm iI)x=yであるから、im⁡(T−iI)\im(T-iI)とim⁡(T+iI)\im(T+iI)はともにDDを含み、ℓ2\ell^2で稠密である。定理 3.5 (4)によりTTは本質的自己共役である。補題 3.2 (2)によりDdD_dはTTの拡張で閉作用素であるから、補題 1.3 (2)によりT‾⊆Dd\overline T\subseteq D_dである。T‾\overline Tは自己共役作用素であり、DdD_dは対称作用素であるから、補題 3.2 (2)によりT‾=Dd\overline T=D_dである。wn=n−1(1+∣dn∣)−1w_n=n^{-1}(1+|d_n|)^{-1}とおくと、すべてのnnについて∣wn∣≤n−1|w_n|\le n^{-1}かつ∣dnwn∣≤n−1|d_nw_n|\le n^{-1}であり、∑nn−2<∞\sum_nn^{-2}<\inftyであるから、w=(wn)n≥1w=(w_n)_{n\ge1}はD(Dd)D(D_d)に属する。すべてのnnについてwn≠0w_n\ne0であるからw∉Dw\notin Dである。したがってT≠Dd=T‾T\ne D_d=\overline Tであり、TTは閉作用素でない。補題 3.2 (2)により、TTは自己共役作用素でない。▨

4 Cayley 変換と欠損指数

定理 4.1.HHを複素 Hilbert 空間とする。

  1. TTをHH上の閉な対称作用素とする。このとき、im⁡(T+iI)\im(T+iI)とim⁡(T−iI)\im(T-iI)はHHの閉部分空間である。すべてのx∈D(T)x\in D(T)についてVT(T+iI)x=(T−iI)xV_T(T+iI)x=(T-iI)xを満たす写像VT ⁣:im⁡(T+iI)→im⁡(T−iI)V_T\colon\im(T+iI)\to\im(T-iI)がただ一つ存在し、VTV_Tは内積を保つ線形な全射である。VTV_TをTTの Cayley 変換 (Cayley transform) という。I−VTI-V_Tは単射であり、im⁡(I−VT)=D(T)\im(I-V_T)=D(T)であり、すべてのz∈im⁡(T+iI)z\in\im(T+iI)についてT(I−VT)z=i(I+VT)zT(I-V_T)z=i(I+V_T)zが成り立つ。
  2. MMをHHの閉部分空間とし、V ⁣:M→HV\colon M\to Hを内積を保つ線形写像で、im⁡(I−V)\im(I-V)がHHで稠密であるものとする。このときI−VI-Vは単射であり、定義域D(TV)=im⁡(I−V)D(T_V)=\im(I-V)の上でTV(I−V)z=i(I+V)zT_V(I-V)z=i(I+V)z(z∈Mz\in M)により定まる線形作用素TVT_VはHH上の閉な対称作用素であって、im⁡(TV+iI)=M\im(T_V+iI)=M、im⁡(TV−iI)=V(M)\im(T_V-iI)=V(M)、VTV=VV_{T_V}=Vを満たす。HH上の閉な対称作用素TTについてTVT=TT_{V_T}=Tである。
  3. T,T′T,T'をHH上の閉な対称作用素とする。このとき、T⊆T′T\subseteq T'であるための必要十分条件は、im⁡(T+iI)⊆im⁡(T′+iI)\im(T+iI)\subseteq\im(T'+iI)かつVT′V_{T'}のim⁡(T+iI)\im(T+iI)への制限がVTV_Tに等しいことである。
  4. HH上の閉な対称作用素TTが自己共役作用素であるための必要十分条件は、VTV_TがHH上のユニタリ作用素であることである。AAがHH上の自己共役作用素ならば、U=VAU=V_Aはker⁡(I−U)={0}\ker(I-U)=\{0\}を満たすユニタリ作用素であり、D(A)=im⁡(I−U)D(A)=\im(I-U)かつA=i(I+U)(I−U)−1A=i(I+U)(I-U)^{-1}である。逆に、U∈B(H)U\in B(H)がker⁡(I−U)={0}\ker(I-U)=\{0\}を満たすユニタリ作用素ならば、im⁡(I−U)\im(I-U)は稠密であり、TUT_Uは Cayley 変換がUUである自己共役作用素である。

証明.主張 (1)を示す。補題 3.2 (3)により、すべてのx∈D(T)x\in D(T)について

∥(T+iI)x∥2=∥Tx∥2+∥x∥2=∥(T−iI)x∥2\|(T+iI)x\|^2=\|Tx\|^2+\|x\|^2=\|(T-iI)x\|^2

であり、∥(T±iI)x∥≥∥x∥\|(T\pm iI)x\|\ge\|x\|である。補題 1.3 (3)によりT±iIT\pm iIは閉作用素であるから、補題 1.4によりT+iIT+iIは単射であり、im⁡(T±iI)\im(T\pm iI)は閉集合である。z∈im⁡(T+iI)z\in\im(T+iI)についてz=(T+iI)xz=(T+iI)xを満たすx∈D(T)x\in D(T)はただ一つであるから、VTz=(T−iI)xV_Tz=(T-iI)xとおくことで条件を満たす写像がただ一つ定まる。VTV_Tは線形であり、im⁡(T−iI)\im(T-iI)への全射であり、上の等式により∥VTz∥=∥z∥\|V_Tz\|=\|z\|を満たす。半双線形写像(z,w)↦⟨VTz,VTw⟩−⟨z,w⟩(z,w)\mapsto\langle V_Tz,V_Tw\rangle-\langle z,w\rangleは対角線上で00であるから、§E12.1 補題 2.3 (1)により恒等的に00であり、VTV_Tは内積を保つ。x∈D(T)x\in D(T)とz=(T+iI)xz=(T+iI)xについて

(I−VT)z=2ix,(I+VT)z=2Tx(I-V_T)z=2ix,\qquad(I+V_T)z=2Tx

である。したがってim⁡(I−VT)=D(T)\im(I-V_T)=D(T)であり、(I−VT)z=0(I-V_T)z=0ならばx=0x=0かつz=0z=0であるからI−VTI-V_Tは単射であり、T(I−VT)z=2iTx=i(I+VT)zT(I-V_T)z=2iTx=i(I+V_T)zである。

主張 (2)を示す。z∈Mz\in MがVz=zVz=zを満たすとする。w∈Mw\in Mについて⟨z,(I−V)w⟩=⟨Vz,Vw⟩−⟨z,Vw⟩=⟨Vz−z,Vw⟩=0\langle z,(I-V)w\rangle=\langle Vz,Vw\rangle-\langle z,Vw\rangle=\langle Vz-z,Vw\rangle=0であるから、zzは稠密なim⁡(I−V)\im(I-V)のすべての元と直交し、内積の連続性によりz=0z=0である。したがってI−VI-Vは単射であり、TVT_Vは稠密に定義された線形作用素として定まる。x=(I−V)zx=(I-V)z、y=(I−V)wy=(I-V)w(z,w∈Mz,w\in M)について、⟨Vz,Vw⟩=⟨z,w⟩\langle Vz,Vw\rangle=\langle z,w\rangleを用いて展開すると

⟨TVx,y⟩=⟨i(I+V)z,(I−V)w⟩=i(⟨Vz,w⟩−⟨z,Vw⟩)=⟨(I−V)z,i(I+V)w⟩=⟨x,TVy⟩\langle T_Vx,y\rangle=\langle i(I+V)z,(I-V)w\rangle=i\bigl(\langle Vz,w\rangle-\langle z,Vw\rangle\bigr)=\langle(I-V)z,i(I+V)w\rangle=\langle x,T_Vy\rangle

であるから、TVT_Vは対称作用素である。z∈Mz\in Mについて

(TV+iI)(I−V)z=2iz,(TV−iI)(I−V)z=2iVz(T_V+iI)(I-V)z=2iz,\qquad(T_V-iI)(I-V)z=2iVz

であるから、im⁡(TV+iI)=M\im(T_V+iI)=M、im⁡(TV−iI)=V(M)\im(T_V-iI)=V(M)である。zn∈Mz_n\in Mとし、xn=(I−V)zn→xx_n=(I-V)z_n\to xかつTVxn→yT_Vx_n\to yとする。zn=(2i)−1(TV+iI)xnz_n=(2i)^{-1}(T_V+iI)x_nは(2i)−1(y+ix)(2i)^{-1}(y+ix)に収束し、MMは閉集合であるから極限zzはMMに属する。VVは等長であるから連続であり、x=(I−V)z∈D(TV)x=(I-V)z\in D(T_V)かつTVx=i(I+V)z=lim⁡ni(I+V)zn=yT_Vx=i(I+V)z=\lim_ni(I+V)z_n=yである。補題 1.3 (1)によりTVT_Vは閉作用素である。したがってTVT_Vの Cayley 変換VTVV_{T_V}が定まり、上の等式からVTV(2iz)=2iVzV_{T_V}(2iz)=2iVzであるからVTV=VV_{T_V}=Vである。TTを閉な対称作用素とする。主張 (1)によりVTV_Tは内積を保つ線形写像であり、im⁡(I−VT)=D(T)\im(I-V_T)=D(T)は稠密であるからTVTT_{V_T}が定まり、D(TVT)=D(T)D(T_{V_T})=D(T)かつTVT(I−VT)z=i(I+VT)z=T(I−VT)zT_{V_T}(I-V_T)z=i(I+V_T)z=T(I-V_T)zであるから、TVT=TT_{V_T}=Tである。

主張 (3)を示す。T⊆T′T\subseteq T'ならば、x∈D(T)x\in D(T)について(T+iI)x=(T′+iI)x(T+iI)x=(T'+iI)xであるからim⁡(T+iI)⊆im⁡(T′+iI)\im(T+iI)\subseteq\im(T'+iI)であり、VT′(T+iI)x=(T′−iI)x=(T−iI)x=VT(T+iI)xV_{T'}(T+iI)x=(T'-iI)x=(T-iI)x=V_T(T+iI)xである。逆に後者の条件が成り立つとする。主張 (1)によりD(T)=im⁡(I−VT)⊆im⁡(I−VT′)=D(T′)D(T)=\im(I-V_T)\subseteq\im(I-V_{T'})=D(T')であり、z∈im⁡(T+iI)z\in\im(T+iI)についてT(I−VT)z=i(I+VT)z=i(I+VT′)z=T′(I−VT′)z=T′(I−VT)zT(I-V_T)z=i(I+V_T)z=i(I+V_{T'})z=T'(I-V_{T'})z=T'(I-V_T)zである。したがってT⊆T′T\subseteq T'である。

主張 (4)を示す。定理 3.5 (2)により、TTが自己共役作用素であることはim⁡(T+iI)=im⁡(T−iI)=H\im(T+iI)=\im(T-iI)=Hであることと同値である。§E12.1 命題 2.4 (3)により、この条件は内積を保つ線形な全射VTV_TがHH上のユニタリ作用素であることと同値である。AAが自己共役作用素ならば、U=VAU=V_Aはユニタリ作用素であり、主張 (1)によりI−UI-Uは単射でim⁡(I−U)=D(A)\im(I-U)=D(A)であり、すべてのx∈D(A)x\in D(A)についてAx=i(I+U)(I−U)−1xAx=i(I+U)(I-U)^{-1}xである。逆にU∈B(H)U\in B(H)をker⁡(I−U)={0}\ker(I-U)=\{0\}を満たすユニタリ作用素とする。U∗U=UU∗=IU^*U=UU^*=IによりUUは正規作用素であるから、§E12.1 命題 2.4 (2)によりker⁡(U∗−I)=ker⁡(U−I)={0}\ker(U^*-I)=\ker(U-I)=\{0\}である。§E12.1 命題 1.3 (1)、§E12.1 命題 1.3 (5)、§E12.1 命題 1.4 (1)により(im⁡(I−U))⊥=ker⁡(I−U∗)={0}(\im(I-U))^\perp=\ker(I-U^*)=\{0\}であり、§E10.3 命題 2.3によりim⁡(I−U)\im(I-U)は稠密である。主張 (2)をM=HM=HとUUに適用すると、TUT_Uは閉な対称作用素であり、im⁡(TU+iI)=H\im(T_U+iI)=H、im⁡(TU−iI)=U(H)=H\im(T_U-iI)=U(H)=H、VTU=UV_{T_U}=Uである。定理 3.5 (2)によりTUT_Uは自己共役作用素である。▨

定義 4.2.HHを複素 Hilbert 空間とし、TTをHH上の閉な対称作用素とする。K+=ker⁡(T∗−iI)\mathcal K_+=\ker(T^*-iI)、K−=ker⁡(T∗+iI)\mathcal K_-=\ker(T^*+iI)をTTの 欠損部分空間 (deficiency subspace) といい、それぞれの次元n±=dim⁡K±∈{0,1,2,…}∪{∞}n_\pm=\dim\mathcal K_\pm\in\{0,1,2,\ldots\}\cup\{\infty\}の組(n+,n−)(n_+,n_-)をTTの 欠損指数 (deficiency indices) という。命題 2.2 (6)によりK+=(im⁡(T+iI))⊥\mathcal K_+=(\im(T+iI))^\perpかつK−=(im⁡(T−iI))⊥\mathcal K_-=(\im(T-iI))^\perpである。K±\mathcal K_\pmはHHの閉部分空間であり、HHの内積の制限によって Hilbert 空間である。

定理 4.3.HHを複素 Hilbert 空間とし、TTをHH上の閉な対称作用素とし、K±\mathcal K_\pmをTTの欠損部分空間、(n+,n−)(n_+,n_-)をTTの欠損指数とする。

  1. W∈B(K+,K−)W\in B(\mathcal K_+,\mathcal K_-)をユニタリ作用素とする。このとき、 D(AW)={x+k−Wk:x∈D(T), k∈K+}D(A_W)=\{x+k-Wk:x\in D(T),\ k\in\mathcal K_+\} の元はx+k−Wkx+k-Wk(x∈D(T)x\in D(T)、k∈K+k\in\mathcal K_+)の形にただ一通りに表され、AW(x+k−Wk)=Tx+ik+iWkA_W(x+k-Wk)=Tx+ik+iWkにより定まる線形作用素AWA_WはTTの自己共役な拡張である。写像W↦AWW\mapsto A_Wは、ユニタリ作用素K+→K−\mathcal K_+\to\mathcal K_-の全体から、TTの拡張である自己共役作用素の全体への全単射である。
  2. TTの拡張である自己共役作用素が存在するための必要十分条件は、ユニタリ作用素K+→K−\mathcal K_+\to\mathcal K_-が存在することである。特に、TTが自己共役作用素であることはn+=n−=0n_+=n_-=0と同値であり、n+≠n−n_+\ne n_-ならばTTの拡張である自己共役作用素は存在せず、n+=n−<∞n_+=n_-<\inftyならば存在する。

証明.主張 (1)を示す。M=im⁡(T+iI)M=\im(T+iI)、N=im⁡(T−iI)N=\im(T-iI)とおく。定理 4.1 (1)によりM,NM,Nは閉部分空間であり、VT ⁣:M→NV_T\colon M\to Nは内積を保つ線形な全射であり、定義 4.2によりM⊥=K+M^\perp=\mathcal K_+、N⊥=K−N^\perp=\mathcal K_-である。

W∈B(K+,K−)W\in B(\mathcal K_+,\mathcal K_-)をユニタリ作用素とする。§E10.3 定理 2.2によりHHの元はm+km+k(m∈Mm\in M、k∈K+k\in\mathcal K_+)とただ一通りに表されるので、UW(m+k)=VTm+WkU_W(m+k)=V_Tm+Wkにより線形写像UW ⁣:H→HU_W\colon H\to Hが定まる。N⊥K−N\perp\mathcal K_-とVTV_T、WWが内積を保つことから⟨UW(m+k),UW(m′+k′)⟩=⟨m,m′⟩+⟨k,k′⟩=⟨m+k,m′+k′⟩\langle U_W(m+k),U_W(m'+k')\rangle=\langle m,m'\rangle+\langle k,k'\rangle=\langle m+k,m'+k'\rangleである。したがってUWU_Wは等長でありUW∈B(H)U_W\in B(H)である。H=N+K−H=N+\mathcal K_-によりUWU_Wは全射であるから、§E12.1 命題 2.4 (3)によりUWU_Wはユニタリ作用素である。im⁡(I−UW)⊇im⁡(I−VT)=D(T)\im(I-U_W)\supseteq\im(I-V_T)=D(T)は稠密であるから、定理 4.1 (2)によりTUWT_{U_W}はim⁡(TUW±iI)=H\im(T_{U_W}\pm iI)=Hを満たす閉な対称作用素であり、定理 3.5 (2)により自己共役作用素である。VTUW=UWV_{T_{U_W}}=U_WはVTV_Tの拡張であるから、定理 4.1 (3)によりT⊆TUWT\subseteq T_{U_W}である。x=(I−VT)mx=(I-V_T)mとおくと、mmがMMを動くときxxはD(T)D(T)を動き、

(I−UW)(m+k)=x+k−Wk,TUW(x+k−Wk)=i(I+VT)m+i(I+W)k=Tx+ik+iWk(I-U_W)(m+k)=x+k-Wk,\qquad T_{U_W}(x+k-Wk)=i(I+V_T)m+i(I+W)k=Tx+ik+iWk

である。x+k−Wk=0x+k-Wk=0ならば、I−UWI-U_Wの単射性によりm+k=0m+k=0であり、直交分解の一意性によりm=0m=0、k=0k=0、x=0x=0である。したがって表し方は一意であり、AW=TUWA_W=T_{U_W}はTTの自己共役な拡張である。

AAをTTの拡張である自己共役作用素とする。定理 4.1 (4)と定理 4.1 (3)により、U=VAU=V_AはVTV_Tを拡張するユニタリ作用素である。k∈K+k\in\mathcal K_+とm∈Mm\in Mについて⟨Uk,VTm⟩=⟨Uk,Um⟩=⟨k,m⟩=0\langle Uk,V_Tm\rangle=\langle Uk,Um\rangle=\langle k,m\rangle=0であるからU(K+)⊆K−U(\mathcal K_+)\subseteq\mathcal K_-である。w∈K−w\in\mathcal K_-に対してw=U(m+k)w=U(m+k)(m∈Mm\in M、k∈K+k\in\mathcal K_+)と表すと、w−Uk=VTm∈N∩N⊥={0}w-Uk=V_Tm\in N\cap N^\perp=\{0\}であるからw=Ukw=Ukである。したがってW=U∣K+W=U|_{\mathcal K_+}は内積を保つK+\mathcal K_+からK−\mathcal K_-への線形な全射であり、§E12.1 命題 2.4 (3)によりユニタリ作用素である。U=UWU=U_Wであり、定理 4.1 (2)によりA=TVA=TUW=AWA=T_{V_A}=T_{U_W}=A_Wである。したがって写像W↦AWW\mapsto A_Wは全射である。ユニタリ作用素W ⁣:K+→K−W\colon\mathcal K_+\to\mathcal K_-について、定理 4.1 (2)によりVAW=VTUW=UWV_{A_W}=V_{T_{U_W}}=U_WであるからW=VAW∣K+W=V_{A_W}|_{\mathcal K_+}であり、写像W↦AWW\mapsto A_Wは単射である。

主張 (2)を示す。前半は主張 (1)から従う。定理 3.5 (3)により、TTが自己共役作用素であることはn+=n−=0n_+=n_-=0と同値である。ユニタリ作用素は線形な全単射であるからK+\mathcal K_+とK−\mathcal K_-の次元を保ち、n+≠n−n_+\ne n_-ならばユニタリ作用素K+→K−\mathcal K_+\to\mathcal K_-は存在しない。n+=n−=n<∞n_+=n_-=n<\inftyならば、§E3.33 定理 2.2によりnn次元の内積空間K+\mathcal K_+、K−\mathcal K_-はそれぞれ正規直交基底(ej)j=1n(e_j)_{j=1}^n、(fj)j=1n(f_j)_{j=1}^nをもつ。Wej=fjWe_j=f_jにより定まる線形写像W ⁣:K+→K−W\colon\mathcal K_+\to\mathcal K_-は内積を保つ全射であるから、§E12.1 命題 2.4 (3)によりユニタリ作用素である。▨

例 4.4.ℓ2\ell^2を複素数値数列の Hilbert 空間とし、ene_n(n≥1n\ge1)を標準基底とし、SSを§E12.1 例 2.9の右シフトとする。このとき、im⁡(I−S)\im(I-S)はℓ2\ell^2で稠密であり、定理 4.1 (2)をM=ℓ2M=\ell^2とV=SV=Sに適用して得られる作用素TST_Sは、Cayley 変換がSSであるℓ2\ell^2上の閉な対称作用素である。TST_Sの欠損部分空間はK+={0}\mathcal K_+=\{0\}とK−={ce1:c∈C}\mathcal K_-=\{ce_1:c\in\C\}であり、TST_Sの欠損指数は(0,1)(0,1)である。TST_Sの拡張である自己共役作用素は存在しない。さらに、すべてのm∈Rm\in\Rについて、TST_Sはmmで下に有界でない。

証明.y∈ℓ2y\in\ell^2がim⁡(I−S)\im(I-S)のすべての元と直交するならば、すべてのnnについて0=⟨en−en+1,y⟩=yn‾−yn+1‾0=\langle e_n-e_{n+1},y\rangle=\overline{y_n}-\overline{y_{n+1}}であるから(yn)(y_n)は定数列であり、∑n∣yn∣2<∞\sum_n|y_n|^2<\inftyによりy=0y=0である。§E10.3 命題 2.3によりim⁡(I−S)\im(I-S)は稠密である。§E12.1 例 2.9によりSSは内積を保つから、定理 4.1 (2)により、TST_Sは閉な対称作用素であり、im⁡(TS+iI)=ℓ2\im(T_S+iI)=\ell^2、im⁡(TS−iI)=S(ℓ2)\im(T_S-iI)=S(\ell^2)、VTS=SV_{T_S}=Sを満たす。S(ℓ2)={x∈ℓ2:x1=0}={e1}⊥S(\ell^2)=\{x\in\ell^2:x_1=0\}=\{e_1\}^\perpであるから、定義 4.2、§E10.1 系 2.4、§E10.3 命題 2.3によりK+=(ℓ2)⊥={0}\mathcal K_+=(\ell^2)^\perp=\{0\}、K−=({e1}⊥)⊥={ce1:c∈C}\mathcal K_-=(\{e_1\}^\perp)^\perp=\{ce_1:c\in\C\}であり、欠損指数は(0,1)(0,1)である。定理 4.3 (2)により、TST_Sの拡張である自己共役作用素は存在しない。

z∈ℓ2z\in\ell^2とし、x=(I−S)zx=(I-S)zとおく。x∈D(TS)x\in D(T_S)かつTSx=i(I+S)zT_Sx=i(I+S)zであり、∥Sz∥=∥z∥\|Sz\|=\|z\|と⟨z,Sz⟩=⟨Sz,z⟩‾\langle z,Sz\rangle=\overline{\langle Sz,z\rangle}により

⟨TSx,x⟩=i(⟨Sz,z⟩−⟨Sz,z⟩‾)=−2ℑ⟨Sz,z⟩,∥x∥2=2∥z∥2−2ℜ⟨Sz,z⟩\langle T_Sx,x\rangle=i\bigl(\langle Sz,z\rangle-\overline{\langle Sz,z\rangle}\bigr)=-2\Im\langle Sz,z\rangle,\qquad\|x\|^2=2\|z\|^2-2\Re\langle Sz,z\rangle

である。m∈Rm\in\Rとし、δ=(2+∣m∣)−2\delta=(2+|m|)^{-2}、μ=1−δ−iδ1/2\mu=1-\delta-i\delta^{1/2}とおく。0<δ<10<\delta<1であるから∣μ∣2=1−δ+δ2<1|\mu|^2=1-\delta+\delta^2<1であり、LLを§E12.1 例 2.9の左シフトとすると、§E12.1 命題 5.3のuμu_\muはLuμ=μuμLu_\mu=\mu u_\muを満たすℓ2\ell^2の零でない元である。z=uμz=u_\muとおく。§E12.1 例 2.9によりS∗=LS^*=Lであるから⟨Sz,z⟩=⟨z,Lz⟩=μ‾∥z∥2\langle Sz,z\rangle=\langle z,Lz\rangle=\overline\mu\|z\|^2であり、上の等式により⟨TSx,x⟩=−2δ1/2∥z∥2\langle T_Sx,x\rangle=-2\delta^{1/2}\|z\|^2かつ∥x∥2=2δ∥z∥2>0\|x\|^2=2\delta\|z\|^2>0である。したがって

⟨TSx,x⟩=−δ−1/2∥x∥2=−(2+∣m∣)∥x∥2<m∥x∥2\langle T_Sx,x\rangle=-\delta^{-1/2}\|x\|^2=-(2+|m|)\|x\|^2<m\|x\|^2

であり、TST_Sはmmで下に有界でない。▨

5 区間上の運動量作用素

補題 5.1.L2([0,1])L^2([0,1])を[0,1][0,1]の Borel 集合族と Lebesgue 測度に関する複素数値のL2L^2空間とする。f∈L2([0,1])f\in L^2([0,1])で、あるc∈Cc\in\Cとg∈L2([0,1])g\in L^2([0,1])についてほとんどすべてのt∈[0,1]t\in[0,1]でf(t)=c+∫0tg(s) dsf(t)=c+\int_0^tg(s)\,dsが成り立つものの全体をW\mathcal Wとする。

  1. f∈Wf\in\mathcal Wについて、上のccとgg(L2([0,1])L^2([0,1])の元として)はffからただ一通りに定まる。ggをf′f'と書く。[0,1][0,1]上の関数t↦c+∫0tg(s) dst\mapsto c+\int_0^tg(s)\,dsは連続であり、ffの連続な代表関数はこれに限る。そのt=0,1t=0,1での値をf(0)f(0)、f(1)f(1)と書く。W\mathcal Wは線形部分空間であり、f↦f′f\mapsto f'、f↦f(0)f\mapsto f(0)、f↦f(1)f\mapsto f(1)は線形である。
  2. すべてのf,h∈Wf,h\in\mathcal Wについて ⟨f′,h⟩+⟨f,h′⟩=f(1)h(1)‾−f(0)h(0)‾\langle f',h\rangle+\langle f,h'\rangle=f(1)\overline{h(1)}-f(0)\overline{h(0)} が成り立つ。
  3. κ∈C\kappa\in\Cとし、eκ(t)=eκte_\kappa(t)=e^{\kappa t}とおく。このとき、eκ∈We_\kappa\in\mathcal Wかつeκ′=κeκe_\kappa'=\kappa e_\kappaであり、{h∈W:h′=κh}={ceκ:c∈C}\{h\in\mathcal W:h'=\kappa h\}=\{ce_\kappa:c\in\C\}が成り立つ。

証明.主張 (1)を示す。u∈L2([0,1])u\in L^2([0,1])と0≤s≤t≤10\le s\le t\le1について、§E10.13 定理 1.3を∣u∣|u|と1[s,t]\mathbf 1_{[s,t]}に適用すると∫st∣u∣≤(t−s)1/2∥u∥\int_s^t|u|\le(t-s)^{1/2}\|u\|であるから、uuは可積分であり、t↦∫0tut\mapsto\int_0^tuは[0,1][0,1]上で連続である。[0,1][0,1]上の二つの連続関数の差の絶対値がある点で正ならば、その差の絶対値はその点のある近傍で正であり、その近傍と[0,1][0,1]の共通部分は正の Lebesgue 測度をもつ。したがって、[0,1][0,1]上の二つの連続関数がほとんど至る所で一致するならば、両者は至る所で一致する。したがってffの連続な代表関数は高々一つである。c1∈Cc_1\in\Cとg1∈L2([0,1])g_1\in L^2([0,1])についてc+∫0tg=c1+∫0tg1c+\int_0^tg=c_1+\int_0^tg_1がほとんどすべてのttで成り立つとすると、両辺は連続であるから、すべてのt∈[0,1]t\in[0,1]で成り立つ。t=0t=0とおいてc=c1c=c_1を得る。u=g−g1u=g-g_1をR∖[0,1]\R\setminus[0,1]で00としてR\R上の可積分関数とみなし、F(x)=∫0xuF(x)=\int_0^xuとおくと、FFは[0,1][0,1]上で00であるから、§E10.45 系 4.3によりほとんどすべてのt∈(0,1)t\in(0,1)でu(t)=F′(t)=0u(t)=F'(t)=0である。したがってg=g1g=g_1である。線形性は積分の線形性から従う。

主張 (2)を示す。f(t)=c+∫0tgf(t)=c+\int_0^tg、h(t)=d+∫0tkh(t)=d+\int_0^tkを連続な代表関数とし、G=∫01gG=\int_0^1g、K~=∫01k‾\widetilde K=\int_0^1\overline kとおく。[0,1]2[0,1]^2上の関数F(t,s)=g(t)k(s)‾F(t,s)=g(t)\overline{k(s)}は直積 σ-加法族について可測であり、§E10.19 系 3.3 (1)により∫[0,1]2∣F∣=∫01∣g∣∫01∣k∣<∞\int_{[0,1]^2}|F|=\int_0^1|g|\int_0^1|k|<\inftyである。集合{(t,s):s≤t}\{(t,s):s\le t\}は可算個の可測長方形{(t,s):s>q}∩{(t,s):t<q}\{(t,s):s>q\}\cap\{(t,s):t<q\}(q∈Qq\in\Q)の和集合の補集合であるから、直積 σ-加法族に属する。一点集合は Lebesgue 零集合であるから∫0sg=∫[0,s)g\int_0^sg=\int_{[0,s)}gである。§E10.19 系 3.3 (2)を1{s≤t}F\mathbf 1_{\{s\le t\}}Fと1{t<s}F\mathbf 1_{\{t<s\}}Fに適用すると

⟨f′,h⟩=d‾ G+∫[0,1]21{s≤t}F,⟨f,h′⟩=cK~+∫[0,1]21{t<s}F\langle f',h\rangle=\overline d\,G+\int_{[0,1]^2}\mathbf 1_{\{s\le t\}}F,\qquad\langle f,h'\rangle=c\widetilde K+\int_{[0,1]^2}\mathbf 1_{\{t<s\}}F

であり、二つの積分の和は、§E10.19 系 3.3 (2)をもう一度FFに適用して∫[0,1]2F=GK~\int_{[0,1]^2}F=G\widetilde Kである。f(0)=cf(0)=c、f(1)=c+Gf(1)=c+G、h(0)=dh(0)=d、h(1)‾=d‾+K~\overline{h(1)}=\overline d+\widetilde Kであるから

⟨f′,h⟩+⟨f,h′⟩=d‾G+cK~+GK~=f(1)h(1)‾−f(0)h(0)‾\langle f',h\rangle+\langle f,h'\rangle=\overline dG+c\widetilde K+G\widetilde K=f(1)\overline{h(1)}-f(0)\overline{h(0)}

である。

主張 (3)を示す。t∈(0,1]t\in(0,1]について、連続関数s↦κeκss\mapsto\kappa e^{\kappa s}の実部と虚部に§E10.17 命題 5.1を適用すると、[0,t][0,t]上の Lebesgue 積分は Riemann 積分に等しく、微分積分学の基本定理により∫0tκeκs ds=eκt−1\int_0^t\kappa e^{\kappa s}\,ds=e^{\kappa t}-1である。t=0t=0のとき、この等式の両辺は00である。したがってeκ∈We_\kappa\in\mathcal Wかつeκ′=κeκe_\kappa'=\kappa e_\kappaである。h∈Wh\in\mathcal Wがh′=κhh'=\kappa hを満たすとし、φ=h−h(0)eκ\varphi=h-h(0)e_\kappaとおく。φ∈W\varphi\in\mathcal W、φ′=κφ\varphi'=\kappa\varphi、φ(0)=0\varphi(0)=0であるから、φ\varphiの連続な代表関数はすべてのt∈[0,1]t\in[0,1]についてφ(t)=κ∫0tφ(s) ds\varphi(t)=\kappa\int_0^t\varphi(s)\,dsを満たす。C=sup⁡[0,1]∣φ∣C=\sup_{[0,1]}|\varphi|は§E2.9 定理 1.7により有限である。nnについての帰納法により、すべてのt∈[0,1]t\in[0,1]とn≥0n\ge0について∣φ(t)∣≤C∣κ∣ntn/n!|\varphi(t)|\le C|\kappa|^nt^n/n!が成り立つ。実際、nnで成り立つならば∣φ(t)∣≤∣κ∣∫0tC∣κ∣nsn/n! ds=C∣κ∣n+1tn+1/(n+1)!|\varphi(t)|\le|\kappa|\int_0^tC|\kappa|^ns^n/n!\,ds=C|\kappa|^{n+1}t^{n+1}/(n+1)!である。n→∞n\to\inftyとしてφ=0\varphi=0を得るから、h=h(0)eκh=h(0)e_\kappaである。逆に(ceκ)′=κceκ(ce_\kappa)'=\kappa ce_\kappaである。▨

例 5.2.補題 5.1のL2([0,1])L^2([0,1])、W\mathcal Wと記号を用いる。定義域W\mathcal Wの上でTmax⁡f=−if′T_{\max}f=-if'と定め、Dmin⁡={f∈W:f(0)=f(1)=0}D_{\min}=\{f\in\mathcal W:f(0)=f(1)=0\}とおき、Tmin⁡=Tmax⁡∣Dmin⁡T_{\min}=T_{\max}|_{D_{\min}}とする。θ∈R\theta\in\RについてDθ={f∈W:f(1)=eiθf(0)}D_\theta=\{f\in\mathcal W:f(1)=e^{i\theta}f(0)\}とおき、Tθ=Tmax⁡∣DθT_\theta=T_{\max}|_{D_\theta}とする。

  1. Tmin⁡T_{\min}はL2([0,1])L^2([0,1])上の稠密に定義された閉な対称作用素であり、im⁡Tmin⁡={g∈L2([0,1]):∫01g=0}\im T_{\min}=\{g\in L^2([0,1]):\int_0^1g=0\}である。
  2. Tmin⁡∗=Tmax⁡T_{\min}^*=T_{\max}かつTmax⁡∗=Tmin⁡T_{\max}^*=T_{\min}である。Tmin⁡T_{\min}は自己共役作用素でない。
  3. Tmin⁡T_{\min}の欠損部分空間はK+={ce−t:c∈C}\mathcal K_+=\{ce^{-t}:c\in\C\}、K−={cet:c∈C}\mathcal K_-=\{ce^{t}:c\in\C\}であり、欠損指数は(1,1)(1,1)である。
  4. すべてのθ∈R\theta\in\RについてTθT_\thetaはTmin⁡T_{\min}の拡張である自己共役作用素であり、Tmin⁡T_{\min}の拡張である自己共役作用素は、あるθ∈R\theta\in\RについてのTθT_\thetaに等しい。θ,θ′∈R\theta,\theta'\in\Rについて、Tθ=Tθ′T_\theta=T_{\theta'}であるための必要十分条件はθ−θ′∈2πZ\theta-\theta'\in2\pi\Zである。

証明.補題 5.1 (2)により、すべてのf,h∈Wf,h\in\mathcal Wについて

⟨Tmax⁡f,h⟩−⟨f,Tmax⁡h⟩=−i(⟨f′,h⟩+⟨f,h′⟩)=−i(f(1)h(1)‾−f(0)h(0)‾)\langle T_{\max}f,h\rangle-\langle f,T_{\max}h\rangle=-i\bigl(\langle f',h\rangle+\langle f,h'\rangle\bigr)=-i\bigl(f(1)\overline{h(1)}-f(0)\overline{h(0)}\bigr)(5.2.1)\text{(5.2.1)}

である。1\mathbf 1を定数関数11とすると、g∈L2([0,1])g\in L^2([0,1])について∫01g=⟨g,1⟩\int_0^1g=\langle g,\mathbf 1\rangleであるから、N={g:∫01g=0}N=\{g:\int_0^1g=0\}は{1}⊥\{\mathbf 1\}^\perpに等しい。§E10.1 系 2.4と§E10.3 命題 2.3によりN⊥={c1:c∈C}N^\perp=\{c\mathbf 1:c\in\C\}である。

(1)を示す。f∈Dmin⁡f\in D_{\min}ならば∫01f′=f(1)−f(0)=0\int_0^1f'=f(1)-f(0)=0であるからim⁡Tmin⁡⊆N\im T_{\min}\subseteq Nである。g∈Ng\in Nについてf(t)=∫0t(ig)f(t)=\int_0^t(ig)とおくとf∈Dmin⁡f\in D_{\min}かつTmin⁡f=gT_{\min}f=gであるから、im⁡Tmin⁡=N\im T_{\min}=Nである。h∈L2([0,1])h\in L^2([0,1])がDmin⁡D_{\min}のすべての元と直交するとし、H(t)=∫0thH(t)=\int_0^thとおく。H∈WH\in\mathcal W、H′=hH'=h、H(0)=0H(0)=0であり、f∈Dmin⁡f\in D_{\min}について補題 5.1 (2)により⟨f′,H⟩=−⟨f,h⟩=0\langle f',H\rangle=-\langle f,h\rangle=0である。{f′:f∈Dmin⁡}=iN=N\{f':f\in D_{\min}\}=iN=NであるからH∈N⊥H\in N^\perpであり、HHはほとんど至る所で定数に等しい。補題 5.1 (1)によりHHの連続な代表関数はその定数関数であり、H(0)=0H(0)=0であるからH=0H=0である。0=0+∫0t00=0+\int_0^t0と補題 5.1 (1)の一意性によりh=H′=0h=H'=0である。したがってDmin⁡D_{\min}は稠密である。f,h∈Dmin⁡f,h\in D_{\min}について式 (5.2.1)の右辺は00であるから、Tmin⁡T_{\min}は対称作用素である。fn∈Dmin⁡f_n\in D_{\min}とし、fn→ff_n\to fかつTmin⁡fn→gT_{\min}f_n\to gとする。fn′=iTmin⁡fn→igf_n'=iT_{\min}f_n\to igであり、§E10.13 定理 1.3によりすべてのt∈[0,1]t\in[0,1]について∣∫0tfn′−∫0tig∣≤∥fn′−ig∥\bigl|\int_0^tf_n'-\int_0^tig\bigr|\le\|f_n'-ig\|であるから、fnf_nの連続な代表関数∫0tfn′\int_0^tf_n'はF(t)=∫0tigF(t)=\int_0^tigに[0,1][0,1]上で一様収束し、したがってL2([0,1])L^2([0,1])のノルムについても収束する。極限の一意性によりf=F∈Wf=F\in\mathcal Wであり、f(0)=0f(0)=0、f(1)=lim⁡nfn(1)=0f(1)=\lim_nf_n(1)=0、Tmin⁡f=−i(ig)=gT_{\min}f=-i(ig)=gである。補題 1.3 (1)によりTmin⁡T_{\min}は閉作用素である。

(2)を示す。f∈Dmin⁡f\in D_{\min}、h∈Wh\in\mathcal Wについて式 (5.2.1)の右辺は00であるから⟨Tmin⁡f,h⟩=⟨f,Tmax⁡h⟩\langle T_{\min}f,h\rangle=\langle f,T_{\max}h\rangleであり、Tmax⁡⊆Tmin⁡∗T_{\max}\subseteq T_{\min}^*である。h∈D(Tmin⁡∗)h\in D(T_{\min}^*)とし、w=Tmin⁡∗hw=T_{\min}^*h、k(t)=∫0t(iw)k(t)=\int_0^t(iw)とおく。k∈Wk\in\mathcal WかつTmax⁡k=wT_{\max}k=wであるから、f∈Dmin⁡f\in D_{\min}について⟨Tmin⁡f,h⟩=⟨f,w⟩=⟨f,Tmax⁡k⟩=⟨Tmin⁡f,k⟩\langle T_{\min}f,h\rangle=\langle f,w\rangle=\langle f,T_{\max}k\rangle=\langle T_{\min}f,k\rangleであり、h−k∈(im⁡Tmin⁡)⊥=N⊥h-k\in(\im T_{\min})^\perp=N^\perpである。したがって、あるc∈Cc\in\Cについてほとんどすべてのttでh(t)=c+∫0t(iw)h(t)=c+\int_0^t(iw)が成り立ち、h∈Wh\in\mathcal WかつTmax⁡h=wT_{\max}h=wである。したがってTmin⁡∗=Tmax⁡T_{\min}^*=T_{\max}である。Tmin⁡T_{\min}は稠密に定義された閉作用素であるから、命題 2.2 (5)によりTmax⁡∗=Tmin⁡∗∗=Tmin⁡T_{\max}^*=T_{\min}^{**}=T_{\min}である。1∈W∖Dmin⁡\mathbf 1\in\mathcal W\setminus D_{\min}であるからTmin⁡≠Tmin⁡∗T_{\min}\ne T_{\min}^*である。

(3)を示す。K+=ker⁡(Tmax⁡−iI)={h∈W:h′=−h}\mathcal K_+=\ker(T_{\max}-iI)=\{h\in\mathcal W:h'=-h\}、K−=ker⁡(Tmax⁡+iI)={h∈W:h′=h}\mathcal K_-=\ker(T_{\max}+iI)=\{h\in\mathcal W:h'=h\}であるから、補題 5.1 (3)をκ=∓1\kappa=\mp1に適用すればよい。

(4)を示す。θ∈R\theta\in\Rとする。Dmin⁡⊆DθD_{\min}\subseteq D_\thetaであるからTmin⁡⊆TθT_{\min}\subseteq T_\thetaであり、命題 2.2 (3)によりTθ∗⊆Tmin⁡∗=Tmax⁡T_\theta^*\subseteq T_{\min}^*=T_{\max}である。したがってh∈Wh\in\mathcal WがD(Tθ∗)D(T_\theta^*)に属することは、すべてのf∈Dθf\in D_\thetaについて⟨Tθf,h⟩=⟨f,Tmax⁡h⟩\langle T_\theta f,h\rangle=\langle f,T_{\max}h\rangleが成り立つことと同値であり、式 (5.2.1)によりすべてのf∈Dθf\in D_\thetaについてf(1)h(1)‾=f(0)h(0)‾f(1)\overline{h(1)}=f(0)\overline{h(0)}が成り立つことと同値である。fθ(t)=1+(eiθ−1)tf_\theta(t)=1+(e^{i\theta}-1)tとおくとfθ∈Dθf_\theta\in D_\thetaであり、f∈Dθf\in D_\thetaについてf−f(0)fθ∈Dmin⁡f-f(0)f_\theta\in D_{\min}である。Dmin⁡D_{\min}の元についてこの等式は成り立つから、条件はf=fθf=f_\thetaについての等式eiθh(1)‾=h(0)‾e^{i\theta}\overline{h(1)}=\overline{h(0)}、すなわちh(1)=eiθh(0)h(1)=e^{i\theta}h(0)と同値である。したがってD(Tθ∗)=DθD(T_\theta^*)=D_\thetaであり、Tθ∗=Tmax⁡∣Dθ=TθT_\theta^*=T_{\max}|_{D_\theta}=T_\thetaである。

AAをTmin⁡T_{\min}の拡張である自己共役作用素とする。命題 2.2 (3)によりA=A∗⊆Tmin⁡∗=Tmax⁡A=A^*\subseteq T_{\min}^*=T_{\max}であり、AAは対称作用素であるから、式 (5.2.1)によりすべてのf,h∈D(A)f,h\in D(A)についてf(1)h(1)‾=f(0)h(0)‾f(1)\overline{h(1)}=f(0)\overline{h(0)}である。(2)によりA≠Tmin⁡A\ne T_{\min}であるから、f1∈D(A)∖Dmin⁡f_1\in D(A)\setminus D_{\min}が存在する。f=h=f1f=h=f_1とおくと∣f1(1)∣=∣f1(0)∣|f_1(1)|=|f_1(0)|であり、(f1(0),f1(1))≠(0,0)(f_1(0),f_1(1))\ne(0,0)であるからf1(0)≠0f_1(0)\ne0であり、あるθ∈R\theta\in\Rについてf1(1)=eiθf1(0)f_1(1)=e^{i\theta}f_1(0)である。f∈D(A)f\in D(A)についてh=f1h=f_1とおくとf(1)e−iθf1(0)‾=f(0)f1(0)‾f(1)e^{-i\theta}\overline{f_1(0)}=f(0)\overline{f_1(0)}であるからf(1)=eiθf(0)f(1)=e^{i\theta}f(0)である。したがってD(A)⊆DθD(A)\subseteq D_\thetaであり、AAとTθT_\thetaはともにTmax⁡T_{\max}の制限であるからA⊆TθA\subseteq T_\thetaである。TθT_\thetaは対称作用素であるから、補題 3.2 (2)によりA=TθA=T_\thetaである。

θ−θ′∈2πZ\theta-\theta'\in2\pi\Zならばeiθ=eiθ′e^{i\theta}=e^{i\theta'}でありDθ=Dθ′D_\theta=D_{\theta'}である。eiθ≠eiθ′e^{i\theta}\ne e^{i\theta'}ならば、fθ(1)=eiθ≠eiθ′fθ(0)f_\theta(1)=e^{i\theta}\ne e^{i\theta'}f_\theta(0)であるからfθ∈Dθ∖Dθ′f_\theta\in D_\theta\setminus D_{\theta'}であり、Tθ≠Tθ′T_\theta\ne T_{\theta'}である。

補題 5.1 (3)によりe±2∈We_{\pm2}\in\mathcal W、e±2(0)=1e_{\pm2}(0)=1、e±2′=±2e±2e_{\pm2}'=\pm2e_{\pm2}であるから、∫01e±2t dt=±(e±2−1)/2\int_0^1e^{\pm2t}\,dt=\pm(e^{\pm2}-1)/2であり、∥e1∥2=(e2−1)/2=e2∥e−1∥2\|e_1\|^2=(e^2-1)/2=e^2\|e_{-1}\|^2である。(3)によりK+={ce−1:c∈C}\mathcal K_+=\{ce_{-1}:c\in\C\}、K−={ce1:c∈C}\mathcal K_-=\{ce_1:c\in\C\}であるから、線形写像W ⁣:K+→K−W\colon\mathcal K_+\to\mathcal K_-が内積を保つことは、あるω∈C\omega\in\Cが存在して∣ω∣=1|\omega|=1とWe−1=ωe−1e1We_{-1}=\omega e^{-1}e_1が成り立つことと同値である。このときWWは全射であり、§E12.1 命題 2.4 (3)によりユニタリ作用素である。WWが内積を保つとし、v=e−1−We−1v=e_{-1}-We_{-1}とおく。vvはv(0)=1−e−1ωv(0)=1-e^{-1}\omega、v(1)=e−1−ωv(1)=e^{-1}-\omegaを満たす。∣e−1ω∣<1|e^{-1}\omega|<1により1−e−1ω≠01-e^{-1}\omega\ne0であり、∣e−1−ω∣=∣1−e−1ω‾∣=∣1−e−1ω∣|e^{-1}-\omega|=|1-e^{-1}\overline\omega|=|1-e^{-1}\omega|であるから、eiθ=(e−1−ω)/(1−e−1ω)e^{i\theta}=(e^{-1}-\omega)/(1-e^{-1}\omega)を満たすθ∈R\theta\in\Rが存在する。D(AW)D(A_W)の元はf=x+cvf=x+cv(x∈Dmin⁡x\in D_{\min}、c∈Cc\in\C)の形であり、f(1)=c(e−1−ω)=eiθf(0)f(1)=c(e^{-1}-\omega)=e^{i\theta}f(0)を満たすから、D(AW)⊆DθD(A_W)\subseteq D_\thetaである。Tmax⁡e−1=ie−1T_{\max}e_{-1}=ie_{-1}とTmax⁡e1=−ie1T_{\max}e_1=-ie_1によりAWf=Tmin⁡x+ic(e−1+We−1)=Tmax⁡fA_Wf=T_{\min}x+ic(e_{-1}+We_{-1})=T_{\max}fであるから、AW⊆TθA_W\subseteq T_\thetaである。補題 3.2 (2)によりAW=TθA_W=T_\thetaである。写像ω↦(e−1−ω)/(1−e−1ω)\omega\mapsto(e^{-1}-\omega)/(1-e^{-1}\omega)は単位円周{ω∈C:∣ω∣=1}\{\omega\in\C:|\omega|=1\}をそれ自身へ写し、二回合成すると恒等写像になるから、単位円周の全単射である。したがって、定理 4.3 (1)のユニタリ作用素WWの全体と(4)の作用素TθT_\thetaの全体は、eiθ=(e−1−ω)/(1−e−1ω)e^{i\theta}=(e^{-1}-\omega)/(1-e^{-1}\omega)によって一対一に対応する。▨

6 Kato–Rellich の定理

定理 6.1 (Kato–Rellich の定理).HHを複素 Hilbert 空間とし、AAをHH上の自己共役作用素、BBをD(A)⊆D(B)D(A)\subseteq D(B)を満たすHH上の対称作用素とする。実数a,ba,bが0≤a<10\le a<1、b≥0b\ge0を満たし、すべてのx∈D(A)x\in D(A)について

∥Bx∥≤a∥Ax∥+b∥x∥\|Bx\|\le a\|Ax\|+b\|x\|

が成り立つとする。このとき、定義域D(A)D(A)をもつ線形作用素A+BA+Bは自己共役作用素である。

証明.A+BA+Bの定義域はD(A)∩D(B)=D(A)D(A)\cap D(B)=D(A)であり、稠密である。x,y∈D(A)x,y\in D(A)について⟨(A+B)x,y⟩=⟨x,(A+B)y⟩\langle(A+B)x,y\rangle=\langle x,(A+B)y\rangleであるから、A+BA+Bは対称作用素である。μ>0\mu>0をa+b/μ<1a+b/\mu<1を満たす実数とする。命題 3.3により±iμ∈ρ(A)\pm i\mu\in\rho(A)であるから、A∓iμIA\mp i\mu IはD(A)D(A)からHHへの全単射であり、その逆写像(A∓iμI)−1=−R(±iμ,A)(A\mp i\mu I)^{-1}=-R(\pm i\mu,A)はB(H)B(H)に属する。y∈Hy\in Hとし、x=(A∓iμI)−1yx=(A\mp i\mu I)^{-1}yとおく。補題 3.2 (3)により∥y∥2=∥Ax∥2+μ2∥x∥2\|y\|^2=\|Ax\|^2+\mu^2\|x\|^2であるから、∥Ax∥≤∥y∥\|Ax\|\le\|y\|かつ∥x∥≤μ−1∥y∥\|x\|\le\mu^{-1}\|y\|であり

∥B(A∓iμI)−1y∥≤a∥Ax∥+b∥x∥≤(a+b/μ)∥y∥\|B(A\mp i\mu I)^{-1}y\|\le a\|Ax\|+b\|x\|\le(a+b/\mu)\|y\|

である。したがってC±=B(A∓iμI)−1C_\pm=B(A\mp i\mu I)^{-1}は∥C±∥≤a+b/μ<1\|C_\pm\|\le a+b/\mu<1を満たすB(H)B(H)の元であり、§E12.1 補題 3.1によりI+C±I+C_\pmはHHからHHへの全単射である。x∈D(A)x\in D(A)について(A+B∓iμI)x=(I+C±)(A∓iμI)x(A+B\mp i\mu I)x=(I+C_\pm)(A\mp i\mu I)xであるから、im⁡(A+B∓iμI)=(I+C±)(H)=H\im(A+B\mp i\mu I)=(I+C_\pm)(H)=Hである。定理 3.5 (1)をλ=iμ\lambda=i\muに適用して、A+BA+Bは自己共役作用素である。▨

例 6.2.定理 6.1の仮定a<1a<1をa=1a=1に置き換えることはできない。ℓ2\ell^2を複素数値数列の Hilbert 空間とし、AAを例 3.7 (3)の対角作用素でdn=nd_n=nとしたものとする。AAは自己共役作用素である。B=−AB=-Aとおくと、BBはD(B)=D(A)D(B)=D(A)を満たす対称作用素であり、すべてのx∈D(A)x\in D(A)について∥Bx∥=∥Ax∥\|Bx\|=\|Ax\|であるから、a=1a=1、b=0b=0として不等式が成り立つ。A+BA+BはD(A)D(A)上の零写像である。x=(1/n)n≥1x=(1/n)_{n\ge1}はℓ2\ell^2に属するが(nxn)n≥1(nx_n)_{n\ge1}はℓ2\ell^2に属さないので、x∉D(A)x\notin D(A)である。xxの第NN項までを残して他を00とした数列x(N)x^{(N)}はD(A)D(A)に属し、x(N)→xx^{(N)}\to xかつ(A+B)x(N)=0→0(A+B)x^{(N)}=0\to0であるから、補題 1.3 (1)によりA+BA+Bは閉作用素でない。補題 3.2 (2)により、A+BA+Bは自己共役作用素でない。

7 演習

問題 7.1.補題 1.3の証明を完成させよ。

解答.

X×YX\times Yの点列(xn,yn)(x_n,y_n)が(x,y)(x,y)に収束することは、max⁡{∥u∥,∥v∥}≤∥(u,v)∥≤∥u∥+∥v∥\max\{\|u\|,\|v\|\}\le\|(u,v)\|\le\|u\|+\|v\|により、xn→xx_n\to xかつyn→yy_n\to yであることと同値である。

補題 1.3 (1)を示す。§E2.3 命題 3.2により、G(T)‾\tpcl{G(T)}はG(T)G(T)の点列の極限の全体である。G(T)G(T)が閉集合であることはG(T)‾⊆G(T)\tpcl{G(T)}\subseteq G(T)と同値であり、上の注意によりこれは主張の条件と同値である。

補題 1.3 (2)を示す。M=G(T)‾M=\tpcl{G(T)}とおく。和とスカラー倍の連続性と§E2.3 命題 3.2により、MMはX×YX\times Yの線形部分空間である。X×YX\times Yの線形部分空間LLが線形作用素のグラフであるための必要十分条件は、(0,y)∈L(0,y)\in Lならばy=0y=0であることである。実際、グラフG(S)G(S)は(0,y)∈G(S)(0,y)\in G(S)ならばy=S0=0y=S0=0を満たす。逆にLLがこの条件を満たすならば、(x,y),(x,y′)∈L(x,y),(x,y')\in Lから(0,y−y′)∈L(0,y-y')\in Lとy=y′y=y'が従うので、D={x:ある y について (x,y)∈L}D=\{x:\text{ある }y\text{ について }(x,y)\in L\}上で(x,y)∈L(x,y)\in Lとなるyyを対応させる写像は線形作用素であり、そのグラフはLLである。§E2.3 命題 3.2により(0,y)∈M(0,y)\in Mであることは、xn→0x_n\to0かつTxn→yTx_n\to yを満たすD(T)D(T)の点列(xn)(x_n)が存在することと同値である。したがって、TTが可閉であることは第二の条件と同値である。TTが可閉ならばG(T‾)=MG(\overline T)=Mは閉集合でありG(T)G(T)を含むから、T‾\overline TはTTの拡張で閉作用素である。SSがTTの拡張で閉作用素であるならば、G(T)⊆G(S)G(T)\subseteq G(S)とG(S)G(S)の閉性によりM⊆G(S)M\subseteq G(S)である。したがって(0,y)∈M(0,y)\in Mならばy=S0=0y=S0=0であり、TTは可閉であってG(T‾)=M⊆G(S)G(\overline T)=M\subseteq G(S)、すなわちT‾⊆S\overline T\subseteq Sである。以上により三条件は同値である。x∈D(T‾)x\in D(\overline T)ならば(x,T‾x)∈M(x,\overline Tx)\in Mであるから、xn→xx_n\to xかつTxn→T‾xTx_n\to\overline Txを満たすD(T)D(T)の点列が存在する。逆に、xn→xx_n\to xかつTxn→yTx_n\to yを満たすD(T)D(T)の点列が存在するならば(x,y)∈M=G(T‾)(x,y)\in M=G(\overline T)であり、x∈D(T‾)x\in D(\overline T)かつT‾x=y\overline Tx=yである。

補題 1.3 (3)を示す。D(T)D(T)の点列(xn)(x_n)がxn→xx_n\to xかつ(T+B)xn→y(T+B)x_n\to yを満たすとする。BBは連続であるからTxn=(T+B)xn−Bxn→y−BxTx_n=(T+B)x_n-Bx_n\to y-Bxであり、補題 1.3 (1)によりx∈D(T)x\in D(T)かつTx=y−BxTx=y-Bxである。したがって(T+B)x=y(T+B)x=yであり、補題 1.3 (1)によりT+BT+Bは閉作用素である。▨

問題 7.2.例 3.7 (1)の自己共役作用素MaM_aの Cayley 変換U=VMaU=V_{M_a}は、μ\mu-ほとんどすべての点で絶対値11をとる関数(a−i)/(a+i)(a-i)/(a+i)による乗算であることを示せ。さらに、ker⁡(I−U)={0}\ker(I-U)=\{0\}とim⁡(I−U)=D(Ma)\im(I-U)=D(M_a)をこの表示から直接確かめよ。

解答.

定理 4.1 (4)によりim⁡(Ma+iI)=H\im(M_a+iI)=Hである。z∈Hz\in Hについてu=(a+i)−1zu=(a+i)^{-1}zとおくと、例 3.7 (2)によりu=−R(−i,Ma)z∈D(Ma)u=-R(-i,M_a)z\in D(M_a)かつ(Ma+iI)u=z(M_a+iI)u=zであるから、Uz=(Ma−iI)u=(a−i)(a+i)−1zUz=(M_a-iI)u=(a-i)(a+i)^{-1}zである。aaは実数値であるから∣a−i∣=∣a+i∣|a-i|=|a+i|であり、φ=(a−i)/(a+i)\varphi=(a-i)/(a+i)は絶対値11をとる。(I−U)z=(1−φ)z=2i(a+i)−1z(I-U)z=(1-\varphi)z=2i(a+i)^{-1}zであり、2i(a+i)−12i(a+i)^{-1}はどの点でも00でないから、(I−U)z=0(I-U)z=0ならばμ\mu-ほとんどすべての点でz=0z=0である。したがってker⁡(I−U)={0}\ker(I-U)=\{0\}である。v∈Hv\in HがD(Ma)D(M_a)に属することは(a+i)v∈H(a+i)v\in Hと同値であるから、v=2i(a+i)−1zv=2i(a+i)^{-1}zとz=(2i)−1(a+i)vz=(2i)^{-1}(a+i)vによりim⁡(I−U)=D(Ma)\im(I-U)=D(M_a)である。▨

問題 7.3.例 5.2の作用素について、次を示せ。すべてのλ∈C\lambda\in\CはTmax⁡T_{\max}の固有値であり、Tmin⁡T_{\min}は固有値をもたない。θ∈R\theta\in\Rについて、λ∈C\lambda\in\CがTθT_\thetaの固有値であるための必要十分条件はλ∈θ+2πZ\lambda\in\theta+2\pi\Zであり、このとき固有空間は{ceiλt:c∈C}\{ce^{i\lambda t}:c\in\C\}である。さらにσ(Tmin⁡)=C\sigma(T_{\min})=\Cである。

解答.

λ∈C\lambda\in\Cとする。Tmax⁡f=λfT_{\max}f=\lambda fはf′=iλff'=i\lambda fと同値であるから、補題 5.1 (3)をκ=iλ\kappa=i\lambdaに適用するとker⁡(Tmax⁡−λI)={ceiλt:c∈C}≠{0}\ker(T_{\max}-\lambda I)=\{ce^{i\lambda t}:c\in\C\}\ne\{0\}である。したがってλ\lambdaはTmax⁡T_{\max}の固有値である。Tmin⁡T_{\min}、TθT_\thetaはTmax⁡T_{\max}の制限であるから、それらのλ\lambdaについての固有ベクトルはceiλtce^{i\lambda t}(c≠0c\ne0)の形である。ceiλtce^{i\lambda t}のt=0t=0での値はc≠0c\ne0であるから、Tmin⁡T_{\min}は固有値をもたない。ceiλt∈Dθce^{i\lambda t}\in D_\thetaであることはceiλ=eiθcce^{i\lambda}=e^{i\theta}c、すなわちei(λ−θ)=1e^{i(\lambda-\theta)}=1と同値であり、これはλ−θ∈2πZ\lambda-\theta\in2\pi\Zと同値である。λ∈C\lambda\in\Cについて、命題 2.2 (6)と例 5.2 (2)により(im⁡(Tmin⁡−λI))⊥=ker⁡(Tmax⁡−λ‾I)(\im(T_{\min}-\lambda I))^\perp=\ker(T_{\max}-\overline\lambda I)であり、右辺はeiλ‾t≠0e^{i\overline\lambda t}\ne0を含む。したがってim⁡(Tmin⁡−λI)≠H\im(T_{\min}-\lambda I)\ne Hであり、λI−Tmin⁡\lambda I-T_{\min}は全射でないからλ∉ρ(Tmin⁡)\lambda\notin\rho(T_{\min})である。したがってσ(Tmin⁡)=C\sigma(T_{\min})=\Cである。▨

参考文献

  1. Michael Reed and Barry Simon, Methods of Modern Mathematical Physics I: Functional Analysis, revised and enlarged ed., Academic Press, New York, 1980.非有界作用素の共役作用素、自己共役性の判定、Cayley 変換と欠損指数、Kato–Rellich の定理の扱いを参考にした。
  2. John B. Conway, A Course in Functional Analysis, 2nd ed., Graduate Texts in Mathematics, Springer, New York, 1990.閉作用素と共役作用素のグラフによる扱いを参考にした。

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